Модель реономной среды

Основные уравнения структурной модели реономной среды. Пусть стержни уже знакомой нам модели (см. рис. 7.1) обладают не идеально пластическими, а чисто реономными свойствами, определяемыми простейшим образом зависимостью скорости ползучести от напряжения подэлемента (удобнее использовать аргументом упругую деформацию) и температуры, т. е. подэлементы обладают свойством идеальной (установившейся) ползучести. Примем, что зависимости р от г для стержней при постоянной температуре взаимно подобны (рис. 7.19, для произвольной горизонтали АВ АВ АВ = г1 Хд) [c.186]

Структурная модель реономной среды позволяет не только качественно, но и количественно отражать особенности деформирования и ползучести конструкционных материалов при переменном нагружении. Кривые неустановившейся ползучести после циклического нагружения, после ползучести на большем или меньшем уровне напряжения, после пластического деформирования или ползучести обратного знака, предсказанные моделью (построенной по кривой циклического деформирования и по данным об установившейся ползучести), хорошо соответствуют опытным кривым [10]. [c.195]

Структурная модель реономной среды. Принцип подобия [c.41]

Силовые модели основаны на том допущении, что повреждения возникают в результате пребывания элемента материала под напряжением, независимо от величины и характера склерономных или реономных деформаций, сопровождающих процесс нагружения. Деформационные модели предполагают, что накопление повреждений связано с развитием деформаций, а разрушение наступает с достижением их предельных значений вне зависимости от тех напряжений, которые возникают в процессе деформирования. В основе энергетических моделей лежат представления о том, что накопление повреждений связано с совершаемой над элементом материала работой пластического или вязкопластического деформирования, или в более строгой постановке, с уровнем накопленной внутренней энергии, равной разности между совершенной работой и механическим эквивалентом тепла, потерянного элементом материала в процессе теплообмена с окружающим материалом или с внешней средой. Если тепло не теряется, а наоборот приобретается, то накопленная внутренняя энергия превышает механическую работу. Разрушение наступает в тот момент, когда работа или накопившаяся внутренняя энергия достигает некоторого стационарного значения. [c.66]

Все это говорит о целесообразности построения вариантов структурной модели, позволяющих с приемлемой степенью приближения дать описание поведения циклически нестабильного материала. Если среда является реономной, циклическое упрочнение приводит не только к эволюции петли гистерезиса, но и к соответственному изменению кривой ползучести. Естественно, что такие варианты должны быть более сложными по сравнению с моделью циклически стабильного материала, так как они предназначены для описания более широкого комплекса механических свойств. Как обычно, модели более высокого уровня позволяют обоснованно очертить область применимости простой модели — с учетом требований, предъявляемых к точности результатов расчета. Их методическое значение состоит еще и в том, что можно уточнить, какие отклонения от экспериментальных данных связаны с пренебрежением изотропным упрочнением материала и его эволюцией в процессе деформирования. [c.108]

Уравнения состояния реономной среды при пропорциональном нагружении. При анализе поведения модели реономной среды, так же как и склерономной, удобно использовать эпюры распределения упругих деформаций между стержнями ЭР. Каждому стержню (независимо от их общего числа) соответствует одна точка на оси аргументов г если задана программа деформирования, для каждого стерншя независимо от остальных (е = е) можно найти величину упругой деформации в любой момент нагружения. Передняя результат, получим упругую деформацию материала М. [c.195]

Обе функции достаточно просто находятся из соответствующих базовых экспериментов стандартного типа (диаграммы деформирования, кривые ползучести). По простоте и удобству идентификации данная модель может конкурировать с наиболее простыми феноменологическими моделями реономной среды. В то же время, используя структурную модель данного типа, удается описать исключительно шио1рокий круг деформационных свойств конструкционных материалов, проявляемых ими при разных программах нестационарного однократного и циклического нагружения. [c.151]

Рис. 7.24. Диаграмма состояний двухэлементной модели скпероном-но-реономной среды

Мадудин В. Н., Садаков О. С. К использованию структурной модели для отражения деформационных свойств циклически нестабильной реономной среды. — В кн. Динамика и прочность конструкций. Сб. научн. трудов № 201. Челябинск ЧПИ, 1977, с. 46—48. [c.252]

Приведенные результаты относятся к быстрому нагружению, когда ползучесть не успевает проявиться и модель со склерономными подэлементами достаточно близко отражает действительные свойства моделируемой среды. Однако при многократном циклическом нагружении проявление реономности, как уже отмечалось, становится существенным. При тех же значениях г, г увеличивается темп накопления деформации, расширяется область, где накопление деформации не ограничено. [c.225]

Представление о реономности всей неупругой деформации позволяет в то же время, когда это практически удобно (например, чтобы избежать неустойчивости в счете, связанной с большой крутизной реологической функции), принимать, что деформация или ее часть склерономна, и в расчетах использовать подходящую теорию пластичности, в том числе и структурную модель среды. Для материалов с двумя отмеченными выше механизмами неупругой деформации (см. рис. 6.4) это означает замену первого механизма, характеризуемого большей крутизной реологической функции, склерономным для этого достаточно принять, что г = гд. Такой подход следует рассматривать как сознательную аппроксимацию, он не нарушает стройности общей теории неупругого деформирования. [c.128]

Многие металлы и сплавы при повышенных температург1х, кроме пластичности, проявляют и явно выраженные реономные свойства. Такие среды будем называть вязкоупругопластическими. Рассмотрим одну математическую модель вязкоупругопластического твердого деформируемого тела, позволяющую описать подобное поведение материалов. Физические уравнения состояния при наличии температурного поля T x,t), отсчитываемого от некоторой начальной температуры То, принимаем следующие [c.61]

При рещение задачи неупругого деформирования конструкций с использованием структурной модели среды расчет ведут шагами по времени Дт. На каждом шаге вычисляются приросты неупругой деформации и напряжения для всех элементов конструкций и подэлементов каждого элемента. Прирост реономной (зависящей от времени) деформации Дс находится в предположении постоянства с в течение времени Дт. Приросты склерономной (не зависящей от времени) деформации в подэлементах определяются путем последовательных приближений с использованием метода дополнительных деформаций Использование структурной модели среды позволило описать эффекты векторного и скалярного запаздываний при непропорциональном нагружении, процессы накопления деформаций при циклическом изотермическом и неизотермическом нагружениях, оШщенный принцип Мазинга при изотермическом и неизотермическом нагружениях [31]. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...