Охлаждение (нагревание) неограниченной пластины

ОХЛАЖДЕНИЕ (НАГРЕВАНИЕ] НЕОГРАНИЧЕННОЙ ПЛАСТИНЫ [c.76]

Функции F определяются по соответствующим формулам и графикам для охлаждения (нагревания) неограниченной пластины. [c.138]

Функции F правой части уравнения (7-54) определяются по соответствующим формулам и графикам для охлаждения (нагревания) неограниченной пластины. [c.287]

В более общей постановке задачи, когда, например, начальное распределение температур неравномерно или коэффициент а является функцией времени, под знаком функции появляются дополнительные аргументы. Однако, чтобы не затруднять понимание полученного результата, мы e станем усложнять задачу и, напротив, обратимся к самому простому случаю — случаю охлаждения (нагревания) неограниченной пластины, в которой первоначальное равномерное распределение температуры переходит в результате воздействия окружающей среды к другому равномерному распределению. Поскольку такая задача рассматривается как одномерная, выражение (3-6) упрощается [c.49]

Рассмотрим аналитическое решение задачи нестационарной теплопроводности на примере охлаждения (нагревания) неограниченной стенки (пластины) при граничных условиях третьего рода (рис. 14.2). В начальный момент времени (т == 0) температура в пластине распределена равномерно и равна t . Заданная температура окружающей среды < /д, теплообмен на обеих сторонах пластины происходит при постоянном заданном коэффициенте а. Известны также постоянные физические параметры пластины с и р. Полагаем, что размеры пластины вдоль осей Оу и Ог настолько велики, что теплообменом с торцов можно пренебречь. [c.178]

Охлаждение (нагревание) тел конечных размеров. В теории теплопроводности задачи на охлаждение (нагревание) тел конечных размеров решаются в соответствии с теоремой о перемножении решений. Суть теоремы состоит в том, что если есть решения уравнений теплопроводности ДЛЯ двух неограниченных пластин [c.162]

В качестве примера рассмотрим процесс охлаждения (или нагревания) неограниченной плоской стенки (пластины) [c.85]

Охлаждение (нагревание) пластины. Неограниченная пластина толщиной 2S, температура которой в начальный момент времени всюду одинакова и равна 0 охлаждается или нагревается в жидкой или газообразной среде постоянной температуры t . [c.129]

Функция Ф определяется но соответствующим формулам н графикам для охлаждения (нагревания) бесконечного цилиндра, а функция F — по формулам и графикам для неограниченной пластины. [c.138]

Если при нагревании ограниченного, стержня (или, что одно и то же, для неограниченной пластины, поверхности которой имеют различные температуры) наблюдается односторонний характер экстремумов, абсолютная величина которых практически одинакова, то при охлаждении пластины, имеющей одинаковые поверхностные температуры i( 4-2,д 4-3,6), характер распределения потенциалов переноса несколько изменяется. Наряду с минимумами потенциала массопереноса наблюдаются [c.153]

Охлаждение (нагревание) пластины. Если неограниченная пластина толщиной 25, температура которой в начальный момент времени всюду одинакова и равна <0, охлаждается или нагревается в жидкой или газообразной среде с постоянной температурой и коэффициент теплоотдачи от поверхности пластины в окружающую среду является постоянной величиной, то безразмерная температура пластины является функцией следующих безразмерных величин [c.279]

В аналитической теории теплопроводности для тел простой конфигурации существуют решения системы уравнений (3-30) — (3-32) при различном характере начального распределения температур. Обычно рассматриваются температурные поля, полупространства, шара, неограниченных цилиндра или пластины, некоторых ограниченных тел и простейших систем тел [26, 27]. Каждое из таких решений представляет ценность, но совокупность этих решений редко позволяет сделать выводы об общих закономерностях пространственно-временного изменения температурных полей в сложной системе тел, которой является РЭА. А такие общие закономерности, проявляющиеся в телах самых разнообразных форм, безусловно, существуют, и знание их может облегчить понимание процесса и решение некоторых конкретных задач. Одна из таких закономерностей, описывающих изменение во времени температурного поля тела и системы тел, была установлена в работах Г. М. Кондратьева [25]. Процесс охлаждения (нагревания) тела можно разделить во времени на две стадии 1) неупорядоченный (иррегулярный) процесс и 2) регулярный режим. [c.83]

Охлаждение (нагревание) пластины. Граничные условия третьего рода. Дана неограниченная пластина толщиной 25 (рис. 2.12). В начальный момент времени (т = 0) температура в пластине распределена равномерно и равна to- Пластина помещена в среду с постоянной температурой f < fo- Теплообмен на обеих поверхностях пластины происходит при постоянных коэффициентах теплоотдачи а = onst. Требуется найти распределение температуры в пластине с = t (х, т). [c.193]

Простейшими телами, имеющими одномерное, т. е. зависяш,ее только от одной пространственной координаты, температурное поле, являются неограниченная пластина с прогреваемой толш,иной 5, неограниченный цилиндр н шар, оба радиуса Я. Определяющими размерами 5 и измеряется путь теплового потока по нормали к эффективной поверхности до (при нагревании) или от (при охлаждении) плоскости (пластины), линии (оси цилиндра) или точки (центра шара), где плотность потока тепла равна нулю. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...