Виды энергии и формы обмена энергией

Обмен энергией может происходить в виде передачи того или иного количества теплоты д. Значение д, как и I, можно подсчитать в виде интеграла, совпадающего по форме с интегралом (1.38). И действительно, давление определяет возможность совершения работы, а температура является очевидным признаком возможности передачи энергии в виде теплоты. Однако измеряя температуру (давление), не всегда можно определить количество переданной теплоты. Например, при подводе теплоты к кипяшей воде ее температура не меняется до момента полного выкипания (область //, см. рис. 1.3). [c.17]

Величина, форма доменов и поведение ферромагнетика в магнитном поле будут определяться соотношениями различных видов энергии (обменной, кристаллической анизотропии и т. д.) при данной температуре и данном магнитном поле. На рис. 17.59 (кривая 7) приведена схема кривой намагничивания, на которой можно в общем случае выделить пять областей 7 — область обратимого смещения [c.311]

Как отмечалось выше, одним из энергетических воздействий для термодинамической системы в общем случае является передача энергии в форме тепла, а кроме того, простейшие системы характеризуются передачей энергии в форме работы, связанной с изменением объема. Таким образом, для таких систем минимальное число независимых переменных равно двум. По мере усложнения систем и появления других видов работы магнитной, электрической и т. п. — минимальное число независимых переменных соответственно растет. Для открытых систем добавляются еще независимые переменные, связанные с обменом массой. [c.7]

Нейтроны и протоны взаимодействуют благодаря существованию ядерных сил, имеющих неэлектрическую природу. Своим происхождением ядерные силы обязаны обмену мезонами. Если изобразить зависимость потенциальной энергии взаимодействия протона и нейтрона малых энергий и от расстояния между ними г, то приближенно она будет иметь вид графика, представленного на рис. 5, а, т. е. имеет форму потенциальной ямы. Такая зависимость [c.30]

Величина, количество, форма доменов и поведение ферромагнетика в магнитном поле определяются соотношением различных видов энергии (обменной, кристаллической анизотропии и т. д.) при данной температуре и данном магнитном поле. Кривая 1 (рис. 9.53), построенная в координатах — Я, является кривой намагничивания. Кривая 2 построена в координатах магнитная индукция — поле В = ф (Я). Отношение В/Н носит название полной проницаемости [Адолн Угол наклона касатель- [c.102]

Запишем теперь энергию Е и суммарный спин системы в терминах плотности рм(А.). Энергия т-частичпого состояния выражается через быстроты формулой (17.51) для ферромагнитной и формулой (17.57) для антиферромагнитной цепочек. Учитывая в явной форме обменный интеграл / (с нужным знаком), который в обоих случаях был положен 1, запишем обе указанные формулы в виде одного выражения [c.207]

Теплопроводностью называется та форма передачи тепла, которая всецело обусловлена зависящими от местной температуры движениями микроструктурных элементов тела. В газах микро-структурными движениями являются беспорядочные молекулярные движения, интенсивность которых возрастает с увеличением температуры. Подобно тому как молекулярное движение обусловливает перенос массы—диффузию, перенос импульса — вязкость, таким же образом оно приводит к переносу энергии—теплопроводности. В твердых металлах при средних температурах передача тепла происходит вследствие движения свободных электронов, в совокупности образующих электронный газ , который по своему поведению похож на обычный газ. В неметаллических твердых телах теплопроводность осуществляется в основном упругими, акустическими волнами, образуемыми вследствие согласованности смещений всех молекул и всех атомов из их равновесных положений. Взаимодействие волн приводит к энергетическому обмену между ними, что проявляется в изменении одних амплитуд за счет других, а также в сдвиге фаз колебаний. Выравнивание температуры из-за теплопроводности можно понимать, имея в виду описанный механизм, как переход к беспорядочному распределению накладывающихся друг на друга волн, при котором распределение энергии колебаний равномерно во всем теле. Следует заметить, что упругостная составляющая теплопроводности способна играть некоторую роль и в металлических телах. Что касается жидкости, то там она вновь получает первостепенное значение. Микрофизические теории теплопроводности отличаются большой сложностью и во многом еще не завершены. В настоящем курсе, как было уже сказано, вся проблема будет рассматриваться только в макроскопическом плане. [c.9]

Физическая и химическая адсорбция. Традиционно адсорбцию принято разделять на слабую физическую адсорбцию (энергия связи не превышает 10 мэВ) и более прочную химическую (хемосорбцию, с энергией связи до 10 эВ). При физической адсорбции молекулы адсорбата сохраняют свою индивидуальность, а силы, ответственные за адсорбцию, аналогичны ван-дер-ваальсовым силам в реальных газах. При химической адсорбции молекулы образуют химические соединения с атомами поверхности. При этом могут возникать обменные, ионные или координационные связи. Различным видам взаимодействия соответствуют разные потенциальные кривые на рис.7.1. Кривая с минимумом А на самом большом расстоянии г 10 соответствует физической адсорбции, при которой твердое тело (адсорбент) и адсорбируемую молекулу рассматривают как две независимые квантовомеханические системы. Более глубокий минимум Б соответствует химической адсорбции, г г.о < г о- В данном случае молекулу и адсорбент следует трактовать как единую систему. Пересечение кривых 1 и 2 приводит к образованию потенциального барьера, высота которого характеризует энергию активации при переходе от одной формы адсорбции к другой. [c.209]

В процессе Ь-а (рис. 9.7) энергия отводится от рабочего тела в тепловой форме в количестве Q2- Энергия в механической 4юрме в этом процессе не отводится от рабочего тела (И а = 0), так как его объем не изменяется. Процесс Ь-а является изохорным, так как происходит при постоянном объеме. Площадь под графиком процесса Ь-а, выражающая в некотором масштабе количество энергии в механической форме, которым обменялись рабочее тело и окружающая среда, равна нулю. Для изохорного процесса Ь-а уравнение первого закона термодинамики будет иметь вид [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...