Теплопроводность одноатомных веществ

ГЛАВА ТРЕТЬЯ. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ОДНОАТОМНЫХ ВЕЩЕСТВ [c.8]

Предельные одноатомные спирты можно представить как производные предельных углеводородов С Н2 +2, где один атом водорода замещен гидроксильной группой —ОН, т. е. такие вещества имеют общую формулу H2n+iOH. Перечень спиртов и диапазоны температур, в которых были проведены измерения коэффициентов теплопроводности, представлены в табл. 10. [c.24]

Краевые условия вблизи частицы включают уравнение для нестационарной температуры поверхности малой частицы 7а, записанное для сферической симметрии задачи теплопроводности (бо лее общий случай нагрева см. [25]), а также выражения для приповерхностной температуры, давления, плотности, скорости и плотности потока испарившегося вещества j — константы порядка единицы (для одноатомных паров щелочных металлов i = [c.158]

Структура высших спиртов и кислот в жидком состоянии определяется одновременно ориентирующим воздействием формы молекулы и наличием направленных молекулярных сил. При достаточной длине углеродной цепи форма молекул предельных одноатомных спиртов и предельных одноосновных кислот мало отличается от формы молекулы соответствующих предельных. углеродов. Сходны также в этих веществах упаковки ближайших частиц [62, 65]. В этих условиях преобладающее влияние на теплопроводность оказывает обычное, вандерваальсовское взаимодействие между молекулами, типичное для неассоциированкых жидкостей. Эффект водородной связи сказывается лишь на величине [c.83]

С. Чепмен развил теорию теплопроводности смесей одноатомных газов с точки зрения молекулярно-кинети-ческой теории вещества. Он считал молекулу точечным центром отталкивания и принимал, что сила взаимодействия между молекулами обратно пропорциональна десятой степени расстояния. [c.86]

Большинство теоретических исследований теплопроводности газовых смесей являются продолжением и развитием фундаментальных работ Л. Больцмана [11]. Газ или смесь газов структурно моделируется дискретной средой с локальными скоплениями массы в виде атомов и молекул, хаотически движущихся в пространстве. Используя представления молекулярно-кинети-ческой теории, Л. Больцман вывел основное интегро-дифференциальное уравнение газового состояния, решение которого позволяет аналитически выразить коэффициенты переноса, в том числе и коэффициент теплопроводности смеси газов через определяющие параметры (атомные или молекулярные веса компонент, их форму и размеры, радиальную функцию и закон распределения скорости молекул, вид и параметры потенциала межмолекулярного взаимодействия). Однако до настоящего времени геометрические параметры молекул веществ и характер их силового взаимодействия изучены недостаточно полно. Кроме того, исходное интегро-дифференциальное уравнение относится к однородному одноатомному газу, находящемуся в условиях, близких к равновесному состоянию. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...