Продольное изменение температуры в полосе

ПРОДОЛЬНОЕ ИЗМЕНЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ В ПОЛОСЕ [c.441]

Продольное изменение температуры в полосе [c.441]

Различие в температурах приводит к изменению сопротивления деформации материала, которое с падением температуры возрастает. Тем самым увеличивается давление металла на валки, следствием чего является увеличение толщины катаной полосы [43, 44]. Поэтому задний конец полосы всегда толще переднего. Увеличение толщины в направлении к заднему концу полосы тем заметнее, чем больше длина полосы и чем. меньше скорость прокатки, так как при этом увеличивается время, в течение которого раскат находится на рольганге между черновой и чистовой группами [44]. Продольная разнотолщинность полос, прокатанных на непрерывных станах, меньше, так как общее время прокатки раската на этих станах меньше, чем при прокатке на полунепрерывных станах [44]. [c.61]

Рассчитанная по уравнению (5.27) деформация, которая предшествует разрушению сколом в интервале хрупко-пластичного перехода, практически полностью совпадает с кривой 3. При расчете больших деформаций учитывался стадийный характер деформационного упрочнения через коэ( х шциент усреднения р (смотри выше). Кривые 4 и 5 на диаграмме ИДТ представляют диаграмму структурных состояний и соответствуют деформациям, при которых происходит изменение коэ4х))ициента деформационного упрочнения в процессе развития и перестройки дислокационной структуры. Эти кривые фактически являются верхней границей равномерного распределения дислокаций ( лес ) и соответственно нижней границей образования ячеистой структуры. Причем если при деформации выше 200 °С наблюдается равноосная ячеистая структура (5.19, г), то при более низких температурах ячеистая структура обнаруживает четкую связь с полосами скольжения (5.19, д), что свидетельствует об ограниченном характере поперечного скольжения. Кривые 7 н 9 построены с привлечением данных фрактографических исследований. При повторном изломе в продольном направлении охлажденных до —196 °С образцов, которые ранее были испытаны при 800 и 1000 С, в шейке образцов наблюдалось межзеренное хрупкое разрушение (рис. 5.19, б), причем размер зерен составлял 1—2 мкм. Поскольку после первичных испытаний ниже 600 С, несмотря на хорошо сформированную ячеистую структуру, такой вид разрушения не наблюдается, то предполагается, что в шейке образца при больших деформациях начинается динамическая рекристаллизация [435], хотя такие низкие температуры начала этого процесса (Тр 700 С, или 0,ЗЗГпл) еще пока не отмечались. Таким образом, кривая 7 нанесена в качестве нижней границы области динамической рекристаллизации. Кривая 9, построенная по данным фрактографических исследований, схематически показывает температурно-деформационную область, в которой имеет место расслоение по границам ячеистой структуры. [c.220]

Формирование световой картины на экране полярископа определяется ориентацией в каждой точке поперечного сечения исследуемого образца направлений его собственных осей поляризации (направлений главных напряжений) относительно первоначального направления поляризации света. Через те точки поперечного сечения однородного в продольном направлении элемента, в которых одна из его главных осей совпадает с направлением световых колебаний, свет проходит без изменения поляризации и не пропускается анализатором. Соответствующие этому темные полосы (области) картины называются изоклинами (изогирами). В изотропных точках, в которых главные напряжения равны, изоклины пересекаются. Этим эффектом объясняется, например, затемнение в виде креста (см. рис. 1.17,в) для цилиндрического активного элемента, главные направления в котором при осесимметричном распределении температуры совпадают в каждой точке с ортами цилиндрической системы координат. [c.184]

При использовании волоконного ин-те1)ферометра Фабри — Перо для ВОД температуры знак изменения удается определить применением двухчастотного лазера с разносом частот между двумя продольными модами в несколько сотен мегагерц. Изменению длины оптического пути в интерферометре на Х/2 соответствует смещение одной интерференционной полосы на детекторе и формирование одного импульса на его выходе. При этом в составе выходного сигнала в результате интерференции в резо- [c.214]

Искривление фронта кристаллизации также оказывает значительное влияние на распределение примеси в кристалле. Изменение формы фронта кристаллизации может вызвать колебания скорости роста кристалла V, что приведет к возникновению в слитке примесных полос, воспроизводящих в каждый момент роста форму фронта кристаллизации. В этом случае распределение примесей в продольном сечении кристалла представляет собой полосы, воспроизводящие последовательные положения фронта кристаллизации, а в поперечном сечении монокристалла — полосы в виде колец, спиралей или фигур кольцеобразной формы. На поверхности растущего кристалла слоистая неоднородность проявляется в виде рельефных углублений (типа винтовой нарезки у кристаллов, выращенных методами Чохральского или вертикальной зонной плавки, или пилообразных выступов у кристаллов, полученных методами горизонтальной зонной плавки или Бриджмена). Например, в методе Чохральского нару-щение симметрии теплового поля вокруг растущего кристалла приводит к наклону фронта кристаллизации относительно поверхности расплава (рис. 6.и). В этом случае различные участки фронта кристаллизации вращающегося кристалла периодически проходят через области расплава в тигле с более высокой и более низкой температурами. В первом случае скорость роста замедляется (иногда части кристалла даже частично сплавляются), а во втором — ускоряется, то есть кристалл имеет флук- [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...