Работа и теплота процесса

Термодинамика — феноменологическая наука о превращениях энергии тел. 1.2. Основные понятия. 1.3. Термодинамический процесс. 1.4. Работа и теплота процесса. 1.5. Обратимые и необратимые процессы. [c.6]

РАБОТА И ТЕПЛОТА ПРОЦЕССА [c.20]

В предыдущих главах исследовались исключительно состояния термодинамического равновесия различных термодинамических систем там, где шла речь о процессах, последние предполагались равновесными, т. е. сводились в конечном счете к последовательности состояний равновесия, проходимых рассматриваемой термодинамической системой. Такой подход является достаточным для многих важных задач, так как позволяет, во-первых, выявить общие связи, существующие между различными свойствами тел, и, во-вторых, выяснить особенности разных равновесных обратимых процессов изменения состояния тел, в частности, определить работу и теплоту процесса. [c.331]

ГЛАВА 2. ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ 3. Работа и теплота процесса [c.11]

РАБОТЫ И ТЕПЛОТЫ ПРОЦЕССА [c.18]

Аналитическое выражение для работы и теплоты процесса [c.19]

АНАЛИТИЧЕСКОЕ ВЫРАЖЕНИЕ ДЛЯ РАБОТЫ И ТЕПЛОТЫ ПРОЦЕССА [c.16]

Пример 4-6. Воздух с начальными параметрами 0,9 ата и 27° С сжимается по политропе с показателем п = 1,3 в 16 раз. Требуется определить конечные давление и температуру воздуха, а также работу и теплоту процесса. [c.63]

Пример 4-7. Два килограмма воздуха с начальными параметрами 0,9 ama и 60° С сжимаются по политропе с показателем п=1,3 в 6 раз, после чего воздуху сообщается 400 ккал тепла при постоянном объеме. Требуется определить конечные параметры воздуха, работу и теплоту процесса, у-диаграмма процесса представлена на рис. 4-7. [c.64]

Работа и теплота процесса определяются из выражений [c.154]

После того как будут выявлены значения начальных и конечных параметров пара, определение изменения внутренней энергии пара, работы и теплоты процесса не представит затруднений. Состояние пара можно установить по значениям двух его параметров. Для начальной точки процесса эти значения указываются в условии задачи. Для конечной же точки процесса обычно дается значение. лишь одного из параметров, значение же второго приходится определять, исходя из характеристики рассчитываемого процесса. [c.157]

Требуется определить работу и теплоту процесса. [c.160]

Пример 11-6. Пар начального давления pi = 90 ama и температуры ij= 500° С расширяется "по политропе с показателем п = 1,2 до давления />2=10 ата, после чего при постоянном давлении пару сообщается тепло и его телшература повышается до /g = 400°G. Определить работу и теплоту процесса. [c.161]

РАБОТА И ТЕПЛОТА ПРОЦЕССА. ТЕПЛОЕМКОСТЬ [c.15]

Из рис. 1.7 понятно, что работа и теплота процесса зависят от его пути. [c.48]

Работа и теплота являются формами энергии в процессе ее переноса. Количественная оценка энергии зависит от механизма переноса. Примером может служить работа, совершенная при изотермическом расширении одного моля идеального газа от 10 до 1 атм. Однако точное количество работы зависит от частного пути, по которому происходит расширение, как показано в примере 1. [c.35]

Исследование идеального цикла тепловой машины. С. Карно позволило установить условия для получения работы за счет тепловой энергии и тем самым сформулировать второе начало термодинамики. Цикл Карно совершается между двумя изотермами и двумя адиабатами (рис. 8.2), причем предполагается полная обратимость процессов. Подсчитывая изменения параметров состояния, значения работы и теплоты при отдельных процессах, можно показать, что в результате проведенного цикла получили работу, равную площади 1,2,3,4,1, очерченной циклом, в свою очередь равную разности взятой Qi (на участке 1—2) и отданной Q2 (на участке 3—4) теплоты (Qi — Q2). Математически это можно выразить уравнением [c.259]

Понятия обратимый и необратимый процессы определяются в случае отрицательных абсолютных температур тем, связаны ли обратные им процессы с некомпенсированным превращением работы в теплоту. Так, процесс перехода системы из состояния I в состояние 2 называется обратимым, если обратный переход из 2 в 7 не связан с некомпенсированным превращением работы в теплоту процесс же перехода системы из 7 в 2 называется необратимым, если обратный переход из 2 в / связан с некомпенсированным превращением работы в теплоту. [c.143]

Работа W и количество теплоты Q имеют размерность энергии, а работа и теплота не являются видами энергии они представляют собой два различных способа передачи энергии, рассматриваемые в термодинамике, и, следовательно, характеризуют процесс энергообмена между системами. Работа W и количество теплоты Q характеризуют не только процесс, в котором участвует система состоянию же системы не соответствует какое-либо значение W или Q, и поэтому бессмысленно говорить о запасе теплоты или работы в теле. [c.24]

Работа и теплота представляют собой энергию, передаваемую од 1им телом другому за время процесса взаимодействия будучи результатом этого процесса, работа и теплота являются функциями процесса. Это означает, [c.8]

Запас внутренней энергии зависит только от состояния термодинамической системы (газа). Изменение ее полностью определяется начальным и конечным состояниями, но не зависит от характера процесса изменения, поэтому внутреннюю энергию можно рассматривать как один из параметров состояния газа, наряду с давлением, плотностью и температурой. Изменение внутренней энергии выражают через количество работы и теплоты, которыми термодинамическая система обменивается с окружающей средой. Этот обмен подчиняется первому началу термодинамики, согласно которому изменение энергии термодинамической системы равно сумме подведенной к системе теплоты и работы, выполненной над ней окружающей средой. [c.408]

Обратный цикл есть круговой процесс холодильной машины и теплового насоса, в котором затрачивается работа извне для того, чтобы теплоту q2 передать из холодильника в теплоприемник. Процесс осуществляется в такой последовательности. При расширении рабочего тела по линии AB (рис. 1.46) к нему подводится количество теплоты q2 от холодильника со средней температурой Тг. При последующем сжатии рабочего тела по линии D А от него отводится в теплоприемник со средней температурой количество теплоты q , большее q2- Таким образом, в обратном цикле теплота цикла Qu — qi — qz < О и работа цикла /ц = /i - / < 0. Другими словами, в обратном цикле линия расширения AB в координатах р, v и линия процесса подвода теплоты аЬс в координатах Т, s лежат ниже линии D А сжатия и da отвода теплоты. Другими признаками обратного цикла являются 1) направление процессов в цикле против часовой стрелки 2) алгебраическая сумма работ и теплот цикла должна быть меньше нуля. [c.63]

Следовательно, работа и теплота являются энергетическими характеристиками термодинамического процесса. С математической точки зрения это означает, что элементарные величины 6Е и бQ не являются полными дифференциалами, а представляют собой лишь бесконечно малые величины. [c.20]

Таким образом, вне термодинамического процесса понятия работы и теплоты не имеют смысла, состоянию рабочего тела или системы не соответствует какое-либо значение Ь или Q. Поэтому нельзя говорить, что рабочее тело содержит какое-то количество теплоты или работы. [c.21]

Следует обратить внимание на то, что хотя величины, входящие в уравнение первого закона термодинамики, — внутренняя энергия, работа и количество теплоты — выражаются в одних и тех же единицах, физические понятия, определяющие эти величины, глубоко различны. Как уже указывалось выще, внутренняя энергия представляет собой энергию, накопленную рабочим телом (системой),— запас энергии, а работа и теплота характеризуют энергию, которая сообщается рабочему телу или отнимается от него в каком-либо процессе. [c.25]

Задачей анализа любого термодинамического процесса является установление закономерностей изменения параметров состояния рабочего тела и выявление особенностей превращения энергии. Порядок выполнения анализа следующий выводится уравнение процесса в /1 — о-координатах устанавливается зависимость между изменяющимися термическими параметрами процесса определяется изменение удельной внутренней энергии Ап рабочего тела определяются удельные работа и теплота в процессе, необходимые для осуществления процесса устанавливаются изменения удельных энтальпии Ай и энтропии Аз между начальным и конечным состояниями процесса. [c.44]

Задача 3.2. Водяной пар, начальное давление которого Рх =- 0,3 МПа и температура I = 150 °С, изотермически сжимается до уменьшения объема в три раза. Определить термические параметры начального и конечного состояний пара, изменения его удельных калорических параметров и энергетические характеристики процесса (удельные работу и теплоту). [c.70]

Если рабочее тело изолировано в механическом отношении, то механическая работа равна нулю и теплота процесса равна изменению полной энергии тела с тем же знаком [c.21]

Воспользовавшись общим выражением для теоретической работы и соотношениями для работы и теплоты в политропическом и адиабатическом процессах, получим [c.363]

Функции процесса (например, работа и теплота) определяются характером процесса изменения состояния термодинамической системы. [c.109]

Термины работа и теплота служат для указания способа перехода энергии от одних тел к другим. Следовательно, соответствуюш,ие величины А и Q являются характеристиками совершаемого процесса, а не состояния системы, [c.64]

Эта формула определяет бесконечно малое прираш.ение внутренней энергии системы dU в некотором процессе. Символы бЛ и 6Q обозначают бесконечно малые работу и теплоту. В формуле (9.6) работа бЛ положительна, если система совершает работу над внешними телами теплота 6Q положительна, когда система получает ее от других объектов. [c.65]

В термодинамических процессах для водяного пара, так же как для идеального газа, необходимо определить неизвестные параметры в начале и конце процесса, изменение его внутренней энергии, работу и теплоту, участвующую в процессе. Для определения неизвестных параметров в практических расчетах пользуются таблицами или диаграммами, причем графический способ ргаиболее распространен. На диаграмме s — г наносят искомый термодинамический процесс для водяного пара, затем определяют по двум известным параметрам остальные неизвестные и по этим данным рассчитывают процесс. [c.95]

Чтобы получить окончательный ответ на вопрос, поставленный Уаттом, следовало установить связь между механической работой и теплотой, принять идею эквивалентности теплоты и механической работы. Но в физике в то время механическая природа теплоты отвергалась. Считалось, что теплота определяется наличием в теле некоего специального вещества — теплорода, которым тела, имеющие разную температуру, обмениваются в процессе теплопередачи. Кстати, теория теплорода весьма неплохо объясняла многие явления, такие, как теплоемкость и теплопередача. Этой теории придерживался и Карно, хотя в его заметках уже намечалось понимание механической теории теплоты. Камнем преткновения для теории теплорода был в то время только один факт — откуда берется тепло при трении Конечно, приверженцы идеи теплорода находили хитроумнейшие объяснения опытам, в которых теплороду, казалось бы, неоткуда было взяться, но при этом свойства вещества должны были быть уж очень своеобразными. [c.106]

Некоторые формулировки, сделанные при изложении первого начала термодинамики, не вполне строги и могут создать представление о запасе теплоты и работы. Уравнение (3.4) записано в полных дифференциалах работы [йА] и теплоты ( С ), тогда как в общем случае изменения работы и теплоты зависят от пути процесса. Более подробно и глубоко ознакомиться с этими вопросами можно, например, по книге И. Р. Кричевскнй. Понятия и основы термодинамики . Госхимиздат, 1962. Прим. ред. [c.49]

Воспользовавщись общим выражением для теоретической работы компрессора и соотношениями для работы и теплоты политропического и адиабатического процессов, получим [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...