Приведение силы к данной точке

Приведение силы к данной точке. При приведении силы к данной точке добавляется присоединенная пара сил, момент которой равен моменту данной силы относительно центра приведения. [c.42]

Приведением силы к данной точке широко пользуются при преобразовании произвольной плоской системы сил к простейшему виду. [c.42]

Приведение силы к данной точке. Действие силы на тело не изменится, если ее перенести параллельно самой себе в произвольно выбранную точку О, приложив при этом пару сил, момент которой равен моменту данной силы относительно О. Такую пару называют присоединенной, а точку О —точкой при ведения. [c.39]

Приведение силы к данной точке иногда удобно использовать для выявления характера действия силы на тело. Пусть, например, к телу приложена сила Р, параллельная оси г, на расстоянии е от нее (рис. 30, б). Приведя эту силу Р к точке О, лежащей на оси г, можно определить, что приведенная сила Р растягивает [c.33]

Приведение силы к данной точке. Силу можно переносить параллельно самой себе в любую точку на твердом теле, прибавляя при этом пару, момент которой равен моменту данной силы относительно новой точки приложения.. [c.60]

Приведение силы к данной точке. При приведении силы к данной точке добавляется присоединенная пара сил, момент которой равен моменту данной силы относительно центра приведения. Это значит, что, не нарушая состояния твердого тела, можно силу F приложить в точке В [c.47]

Приведение силы к данной точке [c.43]

Таким образом, каждую силу можно перенести параллельно самой себе в любую точку пространства. Для этого достаточно присоединить к перенесенной силе еще пару сил. Такой перенос силы из одной точки в другую будем называть приведением силы к данной точке, а пару сил — присоединенной парой, равной [c.31]

СИСТЕМА СИЛ, ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫХ В ПЛОСКОСТИ 38. Приведение силы к данной точке [c.55]

Только что выполненное действие приведения силы к данной точке может быть применено к совокупности какого угодно числа сил. Так, если задан плоская система сил Рх =АВ, Р2 — = СО, Рд =ЕР и = 0Я (рис. 51), то, поступив, как было указано в предыдущем параграфе, получим систему сходящихся [c.55]

В 8 мы рассмотрим метод такого приведения сил к данной точке [c.218]

Приведение силы к данной точке иногда удобно использовать для выявления характера действия силы на [c.68]

ПРИВЕДЕНИЕ СИЛЫ К ДАННОЙ ТОЧКЕ [c.99]

СЛОЖЕНИЕ СИЛ, РАСПОЛОЖЕННЫХ КАК УГОДНО В ПРОСТРАНСТВЕ 53. Приведение силы к данной точке [c.99]

ПРИВЕДЕНИЕ СИСТЕМЫ СИЛ К ДАННОЙ ТОЧКЕ [c.72]

Все возможные частные случаи приведения плоской системы сил к данной точке представлены в следующей таблице [c.79]

Приведение системы сил к данной точке — операция замены системы сил, действующих на абсолютно твердое тело, эквивалентной ей системой сил, состоящей из одной силы, приложенной в данной точке, и пары сил. [c.81]

Приведение плоской системы сил к данной точке [c.34]

Описанный метод приведения одной силы к данной точке можно применить к какому угодно числу сил. Допустим, что в точках [c.34]

Приведенной к данной точке данного звена механизма силой называют воображаемую силу, которая, будучи приложена в данной точке и направлена по касательной к траектории этой точки, развивает такую же мош,ность, как и все действующие на механизм силы и моменты, вместе взятые. [c.58]

Так, силы движущие и силы сопротивлений обычно приводят к данной точке раздельно Тогда общая приведенная сила определяется как разность приведенной движущей силы и приведенной силы сопротивления. [c.59]

Если в результате приведения системы сил к данному центру окажется, что главный вектор этой системы равен нулю, а главный момент ее отличен от нуля, то данная система эквивалентна паре сил, причем главный момент системы равен моменту этой пары и не зависит в данном случае от выбора центра приведения. Если /Ио = 0, а О, то система приводится к равнодействующей, приложенной в центре приведения О. [c.41]

В 1.12 подробно изложен процесс приведения сил к точке и доказано, что любая плоская система сил приводится к силе — главному вектору и паре, момент которой называется главным моментом. Причем эквивалентные данной системе сил сила и пара действуют в той же плоскости, что и заданная система. Значит, если главный момент изобразить в виде вектора (см. 1.7), то главный вектор и главный момент плоской системы сил всегда перпендикулярны друг другу. [c.63]

Переходим к приведению сил инерции материальных точек данной системы. [c.438]

В соответствии со второй аксиомой силы Р, Р" (Р =Р"), приложенные в точке О, никакого действия на тело не оказывают, как взаимно уравновешенные, поэтому операция по приведению силы к точке в том виде, в каком она была разобрана выше, имеет несколько отвлеченный характер. Конечно, если мы приложили к любой точке тела две взаимно уравновешенные силы Р =Р", то от этого действие данной силы не изменится, и наши рассуждения о приведении силы к точке будут чисто теоретическими. [c.52]

Приведение системы сил к данному центру. Если дана произвольная плоская система сил f j, Р2,-.-, Рп, то, перенося все эти силы параллельно самим себе в произвольно выбранную [c.39]

Изложенный выше метод приведения одной силы к данной точке можно применить к какому угодно числу сил. Допустим, что в точках тела А, В, С п О (рис. 49) приложены силы Рх, Ра, Рз и Р4. Требуется привести эти силы к точке О плоскости. Приведем сначала силу Р приложенную в точке А. Приложим в точке О две силы Р1 и РГ, равные порознь по модулю заданной силе Рь параллельные ей и направленные в противоположные стороны. В результате приведения силы Р получим силу Р(, приложенную в точке О, и пару сил Р1Р1 (силы, образуюш,ие пару, отмечены черточками) с плечом а . Поступив таким же образом с силой Р , приложенной в точке В, получим силу Рг, приложенную в точке О, и пару сил Р2Р2 с плечом а , и т. д. [c.69]

В некоторых случаях удобно рассматривать приведенную к данной точке силу, соответствующую не всем действующш на механизм силам, а лишь определенной группе этих сил или даже одной силе. [c.59]

Замена силы Р силой Р и нарой сил (РР") называется приведением силы к точке, а точка О — точкой (или центром) приведения. По чертежу видно, что плечо присоединенной пары равно плечу момента данной силы от1юсительно точки приведения следовательно, т (РР") — то (Р), т. е. момент присоединенной пары равен моменту данной силы относительно точки приведения. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...