Ускорение теорема сложения ускорений

Необходимо заметить, что в случае переносного поступательного движения угловая скорость этого движения oOg равна нулю и согласно формуле (2 ) обращается в нуль и кориолисово ускорение- Теорема сложения ускорений при переносном поступательном движении упрощается [c.458]

В частном случае переносного вращательного движения по теореме сложения ускорений для абсолютного ускорения имеем [c.203]

ТЕОРЕМА СЛОЖЕНИЯ УСКОРЕНИЙ ПРИ ПЕРЕНОСНОМ ПОСТУПАТЕЛЬНОМ ДВИЖЕНИИ [c.207]

Абсолютное ускорение т м точки М определяется по теореме сложения ускорений при переносном поступательном движении [c.209]

По теореме сложения ускорений имеем [c.213]

Определение ускорений точки при переносном поступательном и произвольном переносном движениях. Зависимость между ускорениями точки в абсолютном, относительном и переносном движениях определяется теоремой сложения ускорений, иначе называемой теоремой Кориолиса, [c.324]

При пользовании теоремой сложения ускорений может быть применен метод проекций. Выбирая неподвижную систему координат хуг и проектируя равенство (4 ) на каждую из этих осей, находим [c.325]

Пользуясь теоремой сложения ускорений, можно решать следующие типы задач [c.326]

Переходим к определению абсолютного ускорения точки А. Согласно теореме сложения ускорений [c.331]

Переходим к определению составляющих абсолютного ускорения корабля. Согласно теореме сложения ускорений абсолютное ускорение равно [c.335]

Согласно теореме сложения ускорений абсолютное ускорение [c.340]

Третий способ — ускорение точки О) определяем по теореме сложения ускорений (теореме Кориолиса), рассматривая ее абсолютное движение как составное из переносного вращения (вокруг оси г) и относительного вращения (вокруг оси 00 ) тогда [c.488]

Второй способ определения ускорения точки С основан на теореме сложения ускорений [c.489]

Полученная формула является теоремой сложения ускорений или теоремой Кориолиса абсолютное ускорение равно геометрической сумме относительного и переносного ускорений и вектора, называемого кориолисовым ускорением. [c.33]

Согласно теореме сложения ускорений, [c.143]

Так как переносное движение является вращением стержня вокруг неподвижной оси, то в этом частном случае по теореме сложения ускорений для абсолютного ускорения имеем [c.195]

Если ввести другую, неинерциальную, систему отсчета Охуг, которая в общем случае может двигаться относительно инерциальной как свободное твердое тело, то по теореме сложения ускорений имеем [c.249]

Имея в виду, что движение кулисы есть движение поступательное, мы можем воспользоваться теоремой сложения ускорений в том виде, как она выведена в 68. Переносное ускорение точки М, равное поступательному ускорению кулисы, направлено горизонтально, а относительное ускорение точки М, равное ускорению ползуна в прорези кулисы, направлено вдоль кулисы. Строим параллелограмм ускорений (рис. 195), из которого находим искомое ускорение кулисы [c.317]

ТЕОРЕМА СЛОЖЕНИЯ УСКОРЕНИЙ В СЛУЧАЕ, [c.405]

ТЕОРЕМА СЛОЖЕНИЯ УСКОРЕНИЙ 79 [c.79]

Теорема сложения ускорений [c.79]

Теорема сложения ускорений в случае поступательного переносного движения [c.81]

Согласно теореме сложения ускорении, абсолютные ускорения точек жидкости определяются по формуле [c.85]

Переходим к определению ускорения точки С. По теореме сложения ускорений получаем [c.82]

Поэтому теорема сложения ускорений (8) может быть переписана в следующей форме [c.152]

Переходим к ускорению шарнира D. По теореме сложения ускорений [уравнение (10), гл. VII), принимая точку С за полюс, получим [c.174]

Найдя ускорение переходим к шарниру Р. По теореме сложения ускорений, принимая точку Е за полюс, получим [c.176]

Напомним вывод теоремы сложения ускорений. Для нахождения ускорения Wa будем исходить из определения ускорения, как геометрической производной от скорости по времени [c.180]

ТЕОРЕМА СЛОЖЕНИЯ УСКОРЕНИЙ ТОЧКИ ПРИ ПЕРЕНОСНОМ ВРАЩАТЕЛЬНОМ ДВИЖЕНИИ (ТЕОРЕМА КОРИОЛИСА1 [c.85]

Откладываем ускорение на плане ускорений (рис. 234) II Л О1 в виде отрезка Wa = qa = /сО Л и обычным построением плана ускорений для четырехзвенного шарнирного механизма О1ЛВО2 находим ускорение шарнира В в виде вектора = дЬ, направленного от полюса. Переходим к определению ускорения шарнира С, являющегося общей осью вращения пары 5—4. Рассматривая шарнир С как принадлежащий звену 5 — шпинделю клапана, относительно ускорения можем сделать заключение, что оно будет иметь линию действия, направленную вдоль оси шпинделя. Поэтому проводим через полюс д на плане ускорений вертикаль — л. д. Считая точку С принадлежащей камню, ее движение можно рассматривать как сложное круговое — переносное — вместе с вилкой и прямолинейное — относительное — вдоль прореза вилки, соответственно сложному движению камня — вращательному вместе с вилкой и поступательному прямолинейному вдоль паза вилки. Воспользуемся теоремой сложения ускорений в сложном движении. Так как здесь переносное движение — движение среды (вилки) — вращательное, то нужно учесть помимо переносного и относительного ускорения еще добавочное, или кориолисово ускорение. Поэтому применим теорему сложения ускорений в форме уравнения (24) [c.186]

Откладываем на плане ускорений (рис. 239) ускорение = = ОгАщ в виде отрезка ]Х а = да = кОьА А 0 . Движение шарнира А рассматриваем как сложное вместе с кулисой 3 и относительно кулисы. На основании теоремы сложения ускорений для случая вращательного переносного движения имеем согласно уравнению (26) [c.189]