Основные дифференциальные уравнения термодинамики в частных производных

Основные дифференциальные уравнения термодинамики в частных производных [c.154]

Для чтения этой книги необходимо знание основ термодинамики. Из математики предполагается свободное владение векторным анализом и тензорной алгеброй. Что касается так называемой математической физики (теории линейных дифференциальных уравнений в частных производных второго порядка), то все основные необходимые сведения и решения основных задач даются в книге параллельно с изложением соответствующих физических вопросов. [c.11]

Состояние однокомпонентной однородной (однофазной) и двухфазной систем определяется двумя независимыми параметрами. Исходя из термодинамического тождества TdS = dU -f pdV = dl — Vdp, любую частную производную первого порядка от характеристических функций и параметров состояния можно выразить через три другие частные производные первого порядка. Соотношения между несколькими из четырех возможных частных производных первого порядка и составляют в основном совокупность дифференциальных уравнений термодинамики в частных производных, или термодинамических соотношений. Число всевозможных термодинамических соотношений огромно. Обычно ограничиваются теми соотношениями, которые применяются наиболее часто. [c.140]

С помощью уравнений (1.38) и (1.40) из уравнения состояние можно выделить полные дифференциалы йи, йк и йз при любом изменении двух из трех основных параметров р, V, Т), а также получить разные соотношения между частными производными, которые носят название дифференциальных уравнений термодинамики. Вывод этих уравнений и использование их на практике рассмотрены в [1, 2]. [c.26]

Третье издание учебника имеет следующее построение курса. Часть первая Основные законы термодинамики . Гл, 1 Введение гл, 2 Первое начало термодинамики гл. 3 Второе начало термодинамики (сущность второго начала термодинамики интегрирующий делитель для выражения элементарного количества тепла энтропия аналитическое выражение второго начала термодинамики полезная внешняя работа термодинамические потенциалы и характеристические функции тепловая теорема Нернста дифференциальные уравнения термодинамики в частных производных статистическое толкование второго начала термодинамики) гл. 4 Термодинамическое равновесие гл. 5 Термодинамические процессы гл. 6 Газы и их смеси гл. 7 Насыщенные влажные и перегретые пары гл. 8 Течение газов и паров гл. 9 Общий термодинамический метод анализа циклов тепловых двигателей . Часть вторая Рабочие циклы тепловых двигателей . Гл. 10 Сжатие газов и паров гл. 11 Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания гл. 12 Циклы газотурбинных установок и реактивных двигателей гл. 13 Циклы паросиловых установок гл. 14 Циклы холодильных машин гл. 15 Термодинамические принципы получения теплоты гл. 16 Термодинамика химических реакций . [c.349]

Дифференциальные уравнения термодинамики, построенные в виде частных производных, связывающих все основные параметры состояния системы, можно вывести, произвольно выбирая любую пару параметров, входящих в характеристическое уравнение и пользуясь, как уже указывалось, первым и вторым законами термодинамики. [c.85]

Что касается анализа необратимых процессов, то необходимо иметь в виду следующее. Изменение любой функции состояния в результате необратимого процесса может быть найдено из рассмотрения воображаемого обратимого перехода из начального или исходного состояния в конечное состояние, достигаемое в данном необратимом процессе. Если воображаемый обратимый переход выбран так, что во всех точках его сохраняется основное условие, характеризующее рассматриваемый необратимый процесс, то для анализа могут использоваться те из дифференциальных уравнений термодинамики в частных производных, которые отвечают указанному основному условию. Напсмним, что указанное условие записывается в форме X — = onst, где X может представлять собой один из термических параметров, [c.158]