Молекулярные магниты

При низкой температуре молекулярные магниты устанавливаются в сильном магнитном поле, как показано на рис. 23, а, т. е. приходят в состояние с наименьшей энергией (или, как говорят, в системе заняты преимущественно более низкие энергетические уровни). При сообщении системе магнитов энергии (приводящей к увеличению ее температуры) уже не все магниты ориентируются по напряженности поля, и чем большую энергию получает система, тем более беспорядочным будет распределение магнитов. Наступает такой момент, когда беспорядочность становится полной — система полностью утрачивает намагниченность. Это соответствует температуре Т= + со, характеризующей равномерное распределение частиц по всем энергетическим уровням (рис. 23,6). Продолжая сообщать энергию системе, можно достигнуть того, что элементарные магниты ориентируются против напряженности внешнего поля (рис. 23, в) так, что возникает преимущественная заселенность верхних энергетических уровней (инверсная заселенность уровней). В этом состоянии внутренняя энергия системы больше, чем при бесконечно высокой температуре, и, следовательно, система имеет отрицательную температуру. [c.139]

При низкой температуре молекулярные магниты устанавливаются в сильном магнитном поле, как показано на рис. 15, а, т. е. приходят в состояние с наименьшей энергией (или, как говорят, в системе заняты преимущественно более низкие энергетические уровни). При сообщении системе магнитов энергии (приводящем к увеличению ее температуры) уже не все магниты ориентируются по напряженности поля, и чем большую энергию получает система, тем более беспорядочным будет распределение магнитов. Наступает такой момент, когда беспорядочность становится полной — система полностью утрачивает намагниченность. Это соответст- [c.115]

Здесь уместно упомянуть, что найденное для ф выражение согласуется с потенциалом молекулярного магнита, находящегося в центре шара, магнитная ось которого имеет направление движения, и магнитный момент [c.192]

На основании своих опытов Ампер пришел к выводу, что взаимодействие тока с магнитом и магнитов между собой можно объяснить, если предположить, что внутри магнита существуют незатухающие молекулярные круговые токи (рис. 179). Тогда все магнитные явления объясняются взаимодействием движущихся электрических зарядов, никаких особых магнитных зарядов в природе нет. [c.176]

Масс-спектрометры с постоянными диспергирующими магнитами можно разделить на три группы. К первой группе относятся приборы с радиусом отклонения 50—100 мм для легких масс, ко второй — с радиусом 200—300 мм для тяжелых масс и к третьей — уникальные приборы, как правило, с двойной (по направлению и скоростям) фокусировкой ионов и радиусом отклонения 300—500 мм. Последние предназначаются для научно-исследовательских работ в физических и химических лабораториях, например при молекулярном анализе тяжелых органических соединений с массовыми числами 1000 а.е.м. и более, а также во всех случаях для точных измерений массы или дефекта массы, когда требуется высокая разрешающая способность Rк = = 10 000—50 000 а. е. м.). [c.56]

В Р. м. резонансная переориентация магнитных моментов обнаруживается по изменению сил, действующих на молекулу в неоднородном магнитном поле. Пучок молекул, выходящий из источника О (см. Молекулярные пучки), отклоняется неоднородным полем (магниту , рис. 1) и затем фокусируется на детектор [c.259]

Для подкрепления теории притяжения и отталкивания полезно упомянуть об эксперименте с биполярным телефоном. В этом приборе каждый конец подковообразного магнита снабжен якорем и катушкой, и оба якоря располагаются вблизи диска симметрично относительно его центра. При обычном пользовании прибором обе катушки все время соединены так, как в обычном подковообразном электромагните, но для данного эксперимента была предусмотрена возможность обращать ток в одной из катушек при помощи переключателя. Чувствительность телефона в обоих случаях проверялась путем включения его в цепь элемента Даниеля, соединенного со скользящим контактом, причем сопротивление из магазина сопротивлений добавлялось до тех пор, пока звук становился едва слышным. Сопротивления применялись такие, чтобы они доминировали над самоиндукцией цепи. Сравнение показало, что обращение тока в катушке против нормального понижало чувствительность к току в отношении 11 1. То, что понижение не было еще более значительным, легко объяснить отсутствием достаточной симметрии но с точки зрения теории молекулярных возмущений не видно, почему вообще должно наблюдаться снижение чувствительности. [c.490]

Но это еще не все в XIX столетии было обнаружено, что при действии электрического поля на заряженное тело, пространственно неоднородного электрического поля на поляризующееся тело и пространственно неоднородного магнитного поля на намагниченное тело в нем возникает плотность массовых сил. Кроме того, на электрический диполь, помещенный в электрическое поле (например, между обкладками конденсатора), и на магнитный диполь (стрелка компаса), находящийся в магнитном поле (между полюсами магнита или в магнитном поле Земли), действует момент сил, пока диполь не приобретает определенную ориентацию. Наконец, открытия в молекулярной физике и квантовой механике в XX столетии показывают, что некоторым материальным телам можно приписать плотность спина (внутренний момент импульса), который проявляется в макроскопически наблюдаемых эффектах. Поэтому естественно рассмотреть следующие общие уравнения, описывающие среды в электромагнитных полях, которые заменяют уравнения (2.4.20), (2.4.21), (2.4.24), (2.4.26) и (2.8.10) [c.158]

Магниты молекулярные, расшатывание 514 [c.717]

Существование магнитного момента парамагнитных газов и правильность принципа пространственного квантования экспериментально блестяще доказаиы опытами Герлаха и Штерна. При пропускании в пустоте тонкого молекулярного пучка парамагнитного пара через весьма неоднородное магнитное поле молекулярные магниты должны отклониться от своего первоначального пути на величину, пропорциональную os угла а, образованного магнитным моментом атома т и вектором внешнего магнитного поля Н. По классич. представлениям угол этот может принимать всевозможные значения, а следовательно молекулярный пучок должен развернуться в непрерывную ленту конечной ширины. По принципу пространственного квантования, наобо-рот, угол а может принимать только ряд дискретных значений в простейшем случае либо а = О т параллельно Н) либо а = л (т антипараллельно Н). В результате этого пучок должен расщепиться на несколько (два) дискретных п ков. Опыты Штерна и Герлаха подтвердили последнее заключение. [c.184]

Ультразвуковые волны могут оказать заметное действие и на металлы, находящиеся в твердом состоянии, поскольку всякое механическое воздействие вызывает в металлах процессы превращения, выделения и разрушения. Холлману и Бауху [895] удалось показать, что под действием ультразвука в никелевом стержне происходит расшатывание молекулярных магнитов, что существенно облегчает процесс перемагничива-ния. Таким образом, мы имеем здесь дело с расшатыванием кристаллической структуры ферромагнитного материала под действием звуковых волн высокой частоты. [c.514]

Характеристики сверхпроводя-. щих материалов тесно связаны с технологией и конструкцией изготовляемых проводов и подвержены заметным изменениям при переходных режимах в условиях эксплуатации. Сверхпроводящие материалы широко используются прежде всего для сооружения соленоидов, обеспечивающих создание очень сильных магнитных полей порядка 10 ajm. Рассматривается возможность применения сверхироводниковых магнитов для фокусировки потока частиц высоких энергий, при исследованиях термоядерных. процессов, для магнитных линз электронных микроскопов, для двигательных установок космических кораблей и т. п. Сочетание молекулярной и сверхнроводннковой электроники открывает перспективу создания вычислительных машин с колоссальным объемом информации. [c.280]

Для установления факта переориентации использовалась установка, схематически изображенная на рис. 327а. Внутри длинной металлической трубы, из которой откачан воздух, в результате испарения исследуемого материала в печке D создается атомный или молекулярный пучок, ограниченный щелями 2 и S . Пролетев через трубу, пучок попадает в приемник Е, который регистрирует его интенсивность. Два магнита А В создают неоднородные магнитные поля так как градиенты их имеют противоположные направления, то и пучок отклоняется этими полями в противоположных направлениях. При соответствующем подборе градиентов отклонение, вызванное вторым маг- [c.570]

При помощи Р. м. впервые наблюдался ядеркый магнитный резонанс в нейтральных молекулярных пучках, при атом радиочастотное магя. поле вызывало резонансную переориентацию магн. моментов молекул. Пучок молекул, выходящий из источника О, отклоняется неоднородным магн. полем (магнит А яа рис.), а затем фокусируется на детектор D неоднородным полем с градиентом противоположного знака (магнит В). Поля подбирают так, чтобы молекулы попадали на детектор независимо от их скорости. В зазоре магнита С, создающего однородное магн. поле Щ, помещают проволочную петлю, соединённую с радиочастотным генератором и создающую поле Н . В результате переориентации магн. моментов нарушается условие фокусировки и уменьшается число молекул, попадающих на детектор. Резонанс наблюдают по изменению интенсивности пучка на детекторе при изменении напряжённости ноля Hq цли частоты генератора . [c.192]

Выше 100—] 10 км пол действием УФ-излучения Солнца с длинами волн Х<242 нм (/iv>5,ll эВ) диссоциирует молекулярный кислород (О.2). При г>150 — 200 км атомарный кислород (О) преобладает. Для разбиения на атомы молекул азота (N2) нужна энергия >9,76 эВ. Поэтому образование атомарного азота (N) идёт гораздо медленнее, чем О. Заметное кол-во N наблюдается лишь выше 300 км. При этом и в верх. Т. сохраняется высокая концентрация Nj. Диссоциация О2, Nj и др. молекул сопровождается уменьшением ср. молекулярной массы воздуха под действием гравитац. разделения газов. Вследствие увеличения с высотой относит, кол-ва лёгких газов (О, Не, Н) она уменьшается от прибл. 29 на уровне мезо-паузы до 14—15 вблизи верх, границы Т. Под действием УФ-излучения в Т. возникают ионы О , OJ, NO . Nj, а также свободные электроны. Поглощение в Т. энергии космич. лучей и солнечных частиц — протонов и электронов—также приводит к ионизации и диссоциации частиц воздуха. Благодаря сильной ионизации Т. составляет б. ч. ионосферы. На движение воздуха в ней влияют магнито-гидродинамич. силы. Вблизи геомагн, полюсов в верх, части Т. под действием бомбардировки воздуха высокоэнергичными протонами и электронами возникают по- [c.97]

Аномальность магнитообъемного эффекта определяется двумя параметрами зависимостью параметра молекулярного поля от объема и отношением удельной намагниченности к температуре магнитного превращения. В среднемарганцевых сплавах характер магнито-объемной аномалии подобен ферромагнитным железоникелевым сплавам типа инвар. Однако в сплавах системы Fe—Ni в отличие от Fe—Мп наблюдается значительно большая зависимость коэффициента спонтанной магнитострикции и температурного интервала проявления магнито-объемного эффекта от состава. Минимальное значение Гк железоникелевых сплавов соответствует температуре жидкого гелия, а железомарганцевых сплавов — температуре — 100°С, то есть среднемарганцевые сплавы можно отнести к сплавам со слабым проявлением инвар-ного эффекта [117]. [c.84]

Для регистрации спектра ЭПР необходимо тщательно установить образец между полюсами электромагнита в резонаторе, настроенном на определенное СВЧ-излучение. Сканирование спектра осуществляют изменением поля электромагнита. При исследовании матрично-изолированных частиц образец должен находиться при низкой температуре в высоком вакууме. В одной из весьма совершенных конструкций используется стержень из синтетического сапфира (АЦОз), который обладает большой прочностью, а также теплопроводностью при низких температурах и в чистом виде не дает сигналов в спектре ЭПР. Этот стержень охлаждают до требуемой температуры, осаждают матрицу на его поверхность (когда стержень находится вне резонатора), а затем вместе с центральной, охлаждаемой частью криостата опускают в резонатор. Такая методика позволяет проводить осаждение частиц, соконденсацию молекулярных пучков, облучение и другие операции без затруднений из-за ограниченности пространства между полюсами магнита (см. рис. 1.1, в). [c.106]

Методы, в принципе очень сходные с резонансным методом исследования молекулярных пучков, были применены для прецизионного измерения магнитного момента нейтрона (Л. Альварец и Ф. Блох, 1940). Вместо отклоняющих магнитов примени,пись фильтры или зеркала из намагниченных ферромагнитных мета.плов. Разделение потоков нейтронов с различной ориентацией магнитного момента возможно потому, что рассеяние нейтронов опреде,няется не только ядерным, но и магнитным взаимодействием. [c.314]

Атомный магнитиам В. определен Паскалем из данных молекулярного магнитизма он оказался равным — 7,30 10 , Электропроводность Б. при 0° равна 0,5 10 мо, а для 23° 1,7 10 МО. Удельное сопротивление равно 9 10 0,/см . [c.466]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...