Франка — Кондона факторы

СТОЯНИЯ равно 40 не, тогда как время жизни В-состояния — 10 МКС. Поскольку условие (5.25) не выполняется, лазер, очевидно, не может работать в непрерывном режиме. Однако возможна генерация в импульсном режиме при условии, что длительность возбуждающих электрических импульсов значительно меньше 40 не. Генерация происходит преимущественно на нескольких вращательных линиях перехода о"(0) о (О), соответствующего к = 337,1 нм. Помимо того что данный переход находится, как уже упоминалось, в благоприятных условиях по отношению к процессу накачки, он имеет наибольший фактор Франка — Кондона. Генерация имеет место, хотя и с меньшей интенсивностью, также на переходах о"(1)—у (0) (А, = = 357,7 нм) ио"(0) о (1) (Я= 315,9 нм). [c.380]

О деталях расчета см., например, [П2-1].) Из первой формулы видно, что для наиболее интенсивного электронно-колебательного перехода фактор Франка — Кондона по порядку величины равен единице. Для ближайших соседних электронно-колебательных переходов [строки 2 и 3 в (П2-5)] появляется множитель, имеющий порядок величины и понижающий значение фактора Франка — Кондона. Для всех остальных переходов он еще гораздо меньше. Конечно, эти результаты сильно зависят от применяемой нами специальной модели. Но более общие расчеты и экспериментальные данные подтверждают следующее. [c.496]

Для наиболее интенсивных электронно-колебательных переходов фактор Франка — Кондона достигает значений порядка 1. (Но этот максимум не должен находиться, как в нашей модели, при Р/с = а/с-) [c.496]

Теоретический расчет излучательной способности воздуха при температурах 1000 < Г < 18 000° К и плотностях 10 < Р < < 10 г/см выполнен Армстронгом и др. [2]. В этом расчете были использованы спектроскопические данные об энергетических уровнях, силы осцилляторов, полученные из разных источников, и значения фактора Франка — Кондона, вычисленные по методу, изложенному в приложении Б. Некоторые исходные величины, использованные в расчете, приведены в табл. 11.2. В приложении Б разъясняется, что выбор определенного единственного значения величины fei связан исключительно с соображениями удобства и не имеет реального смысла, пока она не увязывается с описанием радиального интеграла Re r) и факторов Франка — Кондона для каждой полосы. [c.412]

Полоса Состояния Спектральные пределы <е1 [Н (г)/еао]2 Факторы Франка- Кондона [c.413]

Наблюдаемое время жизни состояния молекулы СК составляет (8,5 1)-10 сек. Используя данные табл. 4.2 и 11.2, определите величину электронной силы осциллятора. По данным табл. 4.2 или табл. 11.2 (работа [25]) оцените факторы Франка — Кондона. Вопрос о силах осцилляторов рассматривается в приложении Б. [c.423]

Фиг. Б.2. Расчетные значения факторов Франка — Кондона системы Шумана — Рунге кислорода, переход В 2,й(и") - - (v), в зависимости от колебательного квантового числа

Знание факторов Франка — Кондона необходимо для вычисления относительных вероятностей различных переходов ю -> V", т. е. относительных интенсивностей различных полос в рамках данного злектронного перехода. Они рассчитаны для ряда систем важнейших молекул N0, Ог, [c.273]

Корень квадратный из фактора Франка—Кондона У для р-системы полос молекулы N0 ( относится к верхнему состоянию, V" —к нижнему) ) [c.274]

Путем экспериментального исследования спектра поглощения молекул можно определить силу осциллятора для данной системы полос. С этой целью измеряется ослабление света оптически тонким слоем газа, прозрачным в вершинах линий. Это позволяет найти площадь спектра поглощения и по формуле (5.106) вычислить силу осциллятора. Если известен из расчета фактор Франка — Кондона, то для оценки силы осциллятора можно непосредственно пользоваться кривой поглощения в отдельной линии или полосе (для вероятностей вращательных переходов существуют несложные формулы). [c.276]

Большие интенсивности лазерного излучения позволяют достигать больших плотностей населенностей на возбужденных уровнях. Это приводит к высоким интенсивностям линий флуоресценции и дает возможность детектировать переходы с малыми значе-нями фактора Франка—Кондона. [c.149]

РИС. 1.5. Правило зеркальной симметрии и факторы Франка - Кондона. [c.17]

Факторы Франка — Кондона по существу определяют относительную интенсивность переходов между колебательными состояниями двух электронных состояний таким образом, они выступают здесь как аналог правила отбора, обусловленного физически тем, что в приближении Борна — Оппенгеймера электронные и ядерные движения можно разделить. Действительно, примни Франка — Кондона гласит, что ядерные движения ( 10 с) можно считать замороженными за характерные времена электронных переходов (с< 10 с). Поэтому переходы (вверх или вниз) между электронными состояниями молекул можно представить на диаграмме потенциальной энергии вертикальными прямыми. Рис. 3.14 иллюстрирует этот принцип и поясняет, почему определенные колебательные переходы являются более предпочтительными по сравнению с другими. Обратившись к рис. 3.14, можно легко понять качественное поведение факторов Франка — Кондона, если вспомнить, что колебательные волновые функции с V > О имеют максимум вблизи классических точек поворота (см. рис. 3.5). [c.107]

В случае симметричных многоатомных молекул принцип Франка — Кондона ограничивает возможные переходы между колебат. уровнями энергии верх, и ниж. электронных состояний. Согласно этому принципу, не только з.чектронный переход е — е" должен быть разрешённым, но и т. н. фактор Франка — Кондона должен бить инвариантным относительно всех операций группы симметрии молекулы, т, е. колебат. уровни и й и" должны относиться к одному и тому же типу симметрии. В частности, если все молекулы находятся в осп. полносимметричном вибронном состоянии, то в спектре поглощения должны наблюдаться толькб прогрессии полос полносимметричных колебаний, а полосы всех остальных колебаний будут запрещёнными. [c.203]

Обычно спектр испускания флуоресценции представляет собой зеркальное отражение спектра поглощения, точнее, того поглощения, которое соответствует переходу из 5 в 51. Это особенно наглядно в случае перилена (см. рис. 1.2). Симметричная природа этих спектров определяется тем, что и поглощение, и испускание обусловлены одними и теми же переходами, а также сходством колебательных энергетических уровней состояний и Для многих молекул различное распределение электронов в состояниях и 51 существенно не влияет на эти уровни энергии. Согласно принципу Франка - Кондона, все электронные переходы происходят без и> мепения межъядерного расстояния. В результате, если данная вероятность перехода (фактор Франка - Кондона) между нулевым и вторым колебательными уровнями максимальна при поглощении, соответствующий переход будет наиболее вероятен также и в испускании (рис. 1.5). [c.16]

Если необходимо спектрально разрешить тонкую вращательную структуру и исследовать индивидуальные вращательно-колебательно-электронные линии, то следует ввести дополнительный множитель. Этот безразмерный множитель силы вращательных линий 5// называется фактором Гёнля — Лондона 70]. Полезная информация об этих факторах наряду с информацией о факторах Франка — Кондона приведена в работе [77]. [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...