Трубки лучей геометрия

При изучении динамики ударных волн описание будет основано на картине, даваемой геометрической оптикой. При этом геометрия течения описывается в терминах волновых фронтов, распространяющихся по трубкам лучей, причем для изотропной среды лучи являются ортогональными траекториями последовательных положений волнового фронта. Для ударной волны, распространяющейся по неподвижному газу, среда изотропна. Поэтому по аналогии мы введем лучи, ортогональные последовательным положениям ударной волны, и выясним, как элемент ударной волны распространяется по трубке лучей. [c.255]

Трубки лучей 237, 238, 268 --, геометрия их 269—271 [c.611]

Для изучения геометрии трубок лучей удобно ввести единичный вектор 1 для направления луча в произвольной точке и функцию А, связанную с площадью сечения трубки. Определение вектора 1 очевидно он выражается через а равенством [c.269]

Рентгеновский дифрактометр общего назначения ДРОН-1. Дифрактометр предназначен для проведения различных рентгенографических исследований поликристалличееких образцов и монокристаллов. Универсальность прибора обусловлена возможностью использования различных вариантов геометрии съемки (хода рентгеновских лучей), сменных специализированных приставок гониометру, возможностью смены детекторов, а также применения различ-ц.ых методов регистрации дифракционной картины. Геометрия съемки может ,ц Няться в широких пределах, что достигается использованием трубок с раз-размерами фокуса. Предусмотрены изменение угла выхода рентге- бвских лучей из трубки, т. е. выбор требуемой проекции фокуса, а также установка трубок в положения, соответствующие штриховой или точечной проекциям фокуса. [c.9]

Изучив основные закономерности распространения плоских волн, можно приступить к рассмотрению волн с более сложной пространственной структурой. Прежде всего мы рассмотрим обширный класс волн, направление распространения которых меняется произвольным образом, но эти изменения происходят достаточно плавно - на масштабах, много больших характерной длины волны. В линейной теории это приближеше соответствует геометрической акустике, когда геометрия волны описьшается системой лучей, причем распространение происходит независимо вдоль каждой лучевой трубки. Волны конечной амплитуды могут обладать аналогичными геометрическими свойствами, и тогда говорят о нелинейной геометрической акустике (НГА). Здесь приходится анализировать подчас весьма сложную игру нелинейных эффектов, с одной стороны, и эффектов расходимости волн, фокусировки, рефракции и т.д. — с другой. Отметим еще следующее обстоятельство. Методы линейной геометрической акустики и линейной геометрической оптики (изучающей распространение коротких электромагнитных волн) в общем аналогичны — ош основаны чаще всего на рассмотрении гармонических или квазигармонических во времени процессов или, реже, коротких импульсов волновых пакетов. Нелинейная же геометрическая оптика и акустика развивались различными путями если первая по-прежнему оперирует в основном с квазигармоническими волнами, то вторая имеет дело с непрерывными искажениями профиля волны, которые и в одномерном случае, как видно из предыдущей главы, не всегда просто описать. [c.75]

В обычных диффракционных установках геометрия такова, что путь рентгеновских лучей постоянный, тогда как путь диффрагированного пучка переменный. Та же относительная геометрия сохраняется и в том случае, если источник рентгеновских лучей и детектор поменять местами. Эта последняя схема с добавлением монохроматического кристалла на пути диффрагированного пучка была принята для диффракционной установки горячей лаборатории. Упомянутый кристалл, установленный под соответствующим брэгговским углом, служит для вторичного отклонения монохроматических рентгеновских лучей, испускаемых рентгеновской трубкой. Поскольку лишь ничтожная часть общей радиации активного образца имеет энергию, отличную от энергии рентгеновских лучей, то кристалл действует как дискриминатор , и поэтому регистрируется только диффракционная картина образца. Между образцом [c.164]

В 1934 г. в первоначальных наблюдениях Косселя и др. [262] и ранее, в 1922 г., в отчасти спорной работе Кларка и Дьюэйна [551 антикатод в рентгеновской трубке был сделан из монокристалла. Характеристические рентгеновские лучи, возбужденные падающим электронным пучком, дифрагировали затем в кристалле, давая картину линий Косселя на фотопластинке. Картину, полученную Фогесом [383] в 1936 г. от монокристалла меди, позднее воспроизвел Джеймс [232 ]. Аналогичные картины, но с использованием не электронов, а рентгеновских лучей для возбуждения флуоресцентного рентгеновского излучения в кристалле получал Боррман [38]. Во всех этих случаях картины наблюдали с той же стороны кристалла, на которую падали электроны или рентгеновские лучи, но с тонким кристаллом возможна также геометрия на прохождение. [c.313]

Конгруэнция лучей, дифрагированных на границе отверстия, полностью аналогична конгурэнциям, рассмотренным в гл. 2. Заметим прежде всего, что граница сама по себе является каустикой дифрагированных лучей. Действительно, по определению каустикой называют геметрическое место точек, где сечение элементарной лучевой трубки стягивается в отрезок. Именно это имеет место на кромке отверстия. Следовательно, отличительной особенностью таких конгруэнций является, то что одна из поверхностей каустики сводится к криволинейному контуру. Форма и положение второй поверхности каустики определяется конкретной геометрией задачи дифракции (рис. 5.22) [26]. [c.387]

Влияние геометрии (схемы) просвечивания на чувствительность метода просвечивания. Все источники рентгеновых или гамма-лучей, практически. применяемые для просвечивания, имеют свои определенные геометрические размеры ) рентгеновских трубок эти размеры совпадают с разме,ра.М И фокусного пятна анода трубки радиоактивные источники имеют объемные размеры — длину и диаметр. Излучение из каждой точки поверхности источника дает свою проекцию хг дефекта Х] на плен- [c.247]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...