Схема слабо неустойчивая

Схема слабо неустойчивая 135 [c.6]

Заключая, можно сказать, что динамика продольного движения вертолета продольной схемы на режиме висения характеризуется устойчивым действительным корнем, соответствующим высокому продольному демпфированию, и слабо неустойчивыми корнями, соответствующими длиннопериодическому колебательному движению (при одинаковых углах установки валов несущих винтов). Поскольку продольные колебания вертолета могут даже быть устойчивыми, время удвоения ампли- [c.746]

В работе [А. 15] было сделано заключение, что основная проблема управляемости вертолета продольной схемы связана с неустойчивостью по углу атаки из-за несущих винтов. Для повышения устойчивости было предложено использовать на переднем винте компенсатор взмаха. Исследованный в работе вертолет имел неустойчивость и по скорости. В работе [Т.26] были выполнены теоретические и летные исследования неустойчивости по скорости вертолета продольной схемы при полете вперед. Неустойчивость была вызвана уменьшением индуцируемого передним винтом скоса потока на заднем винте при увеличении скорости полета. Расчеты, в которых для вычисления индуктивной скорости на заднем винте, обусловленной влиянием переднего, было принято в = Уц. позволили получить приближенную оценку неустойчивости по скорости. Было найдено, что продольный встречный наклон автоматов перекоса увеличивает устойчивость по скорости. Вертолет стал слабо устойчивым при угле наклона 4,5°. В работе [В.95] сделано заключение [c.772]

Из-за различия структур встречных пучков линейные широкоапертурные неустойчивые резонаторы непригодны для размещения в них угловых се-лекторов, поэтому здесь необходимо переходить к кольцевым схемам типа предложенных нами в [62] и изображенных на рис. 4.6. Диафрагма на рис. 4.6 а (а также, если в схеме рис. 4.6 б используется селектор типа изображенного на рис. 4.5 а, то в равной мере и диафрагма, входящая в его состав) не подвержена столь большим лучевым нагрузкам, как в схемах на рис. 4.5 а, б при дифракционный керн пучка с запасом проваливается в отверстие, и диафрагме остается задержать лишь слабый рассеянный свет. С еще одним важным свойством кольцевых неустойчивых резонаторов мы ознакомимся в 4.4. [c.219]

Па этом примере мы закончим рассмотрение схем неустойчивых резонаторов с динамической стабильностью. Однако наш анализ резонаторов мош пых твердотельных лазеров с малым уровнем термооптических искажений был бы неполным, если бы мы не обсудили, хотя бы коротко, возможность использования неустойчивых резонаторов других типов. Из рис. 4.8 следует, что при высоком уровне гауссовых потерь 7о > 0,8-0,9, влияние флуктуаций ТЛ АЭ проявляется достаточно слабо. Поскольку такие большие потери могут соответствовать оптимальным значениям в лазерах с достаточно большим коэффициентом усиления, для них допустимо использование резонаторов, не обладаюш,их динамической стабильностью. Среди последних наиболее часто используются неустойчивые резонаторы телескопического [c.245]

Принцип работы генератора слабых колебаний, называемого коробкой Паунда , заключается в следующем амплитуда колебаний радиочастотного генератора уменьшается, когда увеличивается его нагрузка (условно представленная в виде параллельной проводимости в его выходной настроенной в резонанс цепи). Это уменьшение тем сильнее, чем меньше начальная амплитуда колебаний. Образец с ядерными спинами, помещенный в катушку резонансного контура генератора, будет поглощать при резонансе энергию радиочастотного поля и может рассматриваться как дополнительная нагрузка. Уменьшение амплитуды колебаний используется для обнаружения резонанса. Таким способом можно обнаруживать только мнимую часть х" комплексной ядерной радиочастотной восприимчивости, описывающую поглощение. Простота и легкость перестройки частоты в широких пределах (в противоположность мостовым схемам) являются главными преимуществами генератора слабых колебаний. Основной недостаток его состоит в трудностях получения очень слабых радиочастотных полей необходимых иногда для того, чтобы избежать насыщения в случае образцов с большими временами релаксации или сильных полей применяемых при наблюдении очень малых времен релаксаций. Первая трудность связана с существованием минимальной амплитуды колебаний, ниже которой работа генератора становится неустойчивой, а вторая обусловлена чрезмерными шумами, которые появляются при больших амплитудах колебаний. [c.83]

Уравнение (3.219) в том виде, как оно записано, является безусловно неустойчивым уравнением со слабой расходимостью, обусловленной тем, что здесь множитель перехода имеет вид G = 1 +0(А/2) см. Лилли [1965]. Так как неустойчивость слабая, эту схему можно использовать для расчетов нестационарных течений невязкой жидкости при условии, что полное время решения невелико. Лилли [1965] обнаружил, что эта схема точнее схемы Лакса — Вендроффа [1964] (см. разд. 5.5.5). Наличие вязких членов в уравнении (3.220) стабилизирует это уравнение, давая возможность выбрать шаг М в зависимости от числа Рейнольдса Re (см. задачу 3.11). [c.116]

О == 1 0 М ) см. Лилли [1965]. Так как неустойчивость слабая, эту схему можно использовать для расчетов нестационарных течений невязкой жидкости при условии, что полное время [c.116]

Пределы в явной схеме интегрирования по времени (шаг итерации) зависят от границ устойчивости, определяемых критерием Куранта—Фридрихса—Леви, который гласит, что область численного расчета должна включать в себя коническую зону, ограниченную характеристиками. Этот критерий ограничивает скорость сходимости расчетов и может потребовать использования нескольких сотен временных шагов. Даже в том случае, когда критерий удовлетворяется, могут наблюдаться существенная неустойчивость решения и даже отсутствие сходимости, вызванные усилением колебаний решений, определяющих нереальные слабые волны сжатия и разрежения. [c.195]

Уравнение (3.219) в том виде, как оно записано, является безусловно неустойчивым уравнением со слабой расходимостью, обусловленной тем, что здесь множитель перехода имеет вид G == 1 + 0(АЯ) см. Лилли [1965]. Так как неустойчивость слабая, эту схему можно использовать для расчетов нестационарных течений невязкой жидкости при условии, что полное время [c.116]

Схема слабо неустойчивая 135 со свойствами транспортивности а конвективности 110—113 Схемы для стационарных уравнений 161-168 [c.609]

Схема Миякоды [1962] (см. также Лилли [1965]) в некоторых отношениях сходна со схемой Адамса — Бэшфорта. Это четырехслойная схема, и для вычисления значений на слое п + 1 в ней используются значения на слоях п — 2, п — и п. Схема Миякоды тоже имеет второй порядок точности и не приводит к расчленению решений по временным шагам. Она также является слабо неустойчивой и, по-видимому, не имеет каких-либо преимуществ по сравнению с более простой схемой Адамса — Бэшфорта. [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...