Зарядово-сопряженные частицы

Зарядовое сопряжение. Частицы и античастицы. С-четность. Истинно нейтральные частицы [c.110]

Зарядовое сопряжение. Частицы и античастицы 111 [c.111]

Вторая пара зарядово-сопряженных частиц и относится к нейтральным частицам. Эти частицы наряду с перечисленными выше свойствами сходны еще и тем, что обе не имеют электрического заряда. Тем не менее это разные частицы, так как они имеют различную странность и, следовательно, по-разному взаимодействуют с веществом. В связи с этим возникла трудность с идентификацией этих частиц, так как в природе была известна только одна подходящая по свойствам нейтральная частица—0 -мезон. [c.278]

Зарядовая независимость 6, 52 Зарядово-сопряженные частицы ПО— [c.384]

Зарядовым сопряжением называется операция одновременного преобразования всех величин, описывающих физическую систему (операторов, волновых функций и уравнений), при котором все частицы с электрическим зарядом одного знака (например, электроны) заменяются частицами с электрическим зарядом противоположного знака (позитронами). Зарядовое сопряжение обозначается буквой С. [c.351]

Сравнение теории с экспериментом дает возможность выбрать правильный вариант р-взаимодействия. Выше уже говорилось о том, что матричный элемент М может быть представлен в различной форме. Теоретический анализ показывает, что существует пять различных выражений для матричного элемента, удовлетворяющих условиям релятивистской инвариантности, инвариантности относительно обращения времени, закону сохранения четности и инвариантности относительно зарядового сопряжения (согласно которой каждой частице соответствует античастица). В соответствии с этим было создано пять вариантов теории р-распада [c.157]

Симметрия законов природы относительно частиц и античастиц, т. е. относительно изменения знака заряда частицы, называется принципом зарядового сопряжения. Согласно этому принципу, все частицы природы существуют парами. Каждой частице с положительным (отрицательным) зарядом соответствует античастица с отрицательным (положительным) зарядом и противоположным по знаку магнитным моментом. Частица и античастица имеют тождественные значения массы, спина и времени жизни. При встрече частицы со своей античастицей происходит их аннигиляция, сопровождающаяся образованием новых частиц и преобразованием энергии покоя обеих аннигилирующих частиц в другую форму энергии. [c.546]

Принцип зарядового сопряжения распространяется также и на нейтральные частицы. В соответствии с этим должен существовать, например, не только антипротон, но и антинейтрон (подробнее см. 81), а также антинейтрино (см. 83). [c.547]

Алгебра частиц и античастиц (так же как и принцип зарядового сопряжения) справедлива для всех известных элементарных частиц. Она помогает правильно записывать возможные процессы взаимодействия (в особенности для нейтральных частиц). [c.547]

Существует ряд общих принципов, сближающих свойства отдельных частиц и квазичастиц. Это, например, принцип зарядового сопряжения, согласно которому каждой частице и квазичастице соответствует античастица принцип изотопической инвариантности, накладывающий очень заметный отпечаток на [c.662]

Существует ряд общих принципов, сближающих свойства отдельных частиц и резонансов. Это, например, принцип зарядового сопряжения, согласно которому каждой частице и резонансу соответствует античастица принцип изотопической инвариантности, накладывающий очень заметный отпечаток на свойства всех частиц и резонансов, участвующих в сильных взаимодействиях. [c.286]

Зарядовая четность С является внутренним квантовым числом так называемых истинно нейтральных частиц, у которых античастицы и частицы совпадают, а также нейтральных составных систем, которые при зарядовом сопряжении (замене частиц античастицами) переходят сами в себя. В слабых взаимодействиях нарушаются законы сохранения Р- и С-четности, но в большинстве случаев сохраняется комбинированная СР-чет-ность. В распадах нейтральных каонов нарушается и СР-четность. [c.971]

Приме ч а н н е. с. с. зарядово-сопряженная пара частиц с. с. = (ИЗО). [c.984]

Наиболее наглядным примером операции отражения является геометрическое зеркальное отражение относительно какой-либо плоскости. Геометрический (с точки зрения четырехмерного про-странства-времени Минковского) характер носит также отражение оси времени. Примером негеометрического отражения может служить операция зарядового сопряжения С, меняющая знаки всех (не только электрических) зарядов, т. е. превращающая все частицы в соответствующие античастицы. [c.293]

Основной результат теории Дирака — получение решения для зарядово-сопряженных частиц—сохраняется и в теориях, построенных для описания других элементарных частиц. Поэтому представление о симметрии природы относительно существования частиц и античастиц было распространено на все частицы как с полуцелым (фермионы), так и с целым (бозоны) спином. Из фермионов вскоре после позитрона (1938 г.) были открыты положительные и отрицательные мюоны (ц, и ц ), являющиеся частицей и античастицей по отношению друг к другу (см. 104), а из бозонов в 1947 г. п - и я -мезоны (см. 110). В настояидее время античастицы обнаружены для всех долгоживущих частиц, а также для многих нестабильных частиц—резонансов. [c.110]

Таким образом, если волновая функция описывает состояние частицы с электрическим зарядом — е (или -1-- е), то зарядовосопряженная функция описывает состояние движения частицы такой же массы и спина, но имеющей электрический заряд противоположного знака + е (или — е) и другой знак магнитного момента и импульса. Следовательно, операция зарядового сопряжения соответствует переходу от частицы к античастице (от электрона к позитрону или, наоборот, от позитрона к электрону). [c.352]

Каждой элементарной частице с данным набором четырех чисел (зарядов) (е, В, 1 , 1 ) соответствует другая частица, у которой все эти четыре числа имеют противоположные знаки. Причем масса спин, время жизни у частиц одинаковы. Такие две частицы и об разуют пару частица — античастица. Заметим, что только одно временное изменение знака всех четырех зарядов приводит к ан тичастице. Частицы, у которых все четыре заряда равны нулю при изменении знаков заряда (при зарядовом сопряжении) перехо дят сами в себя. [c.355]

При зарядовом сопряжении (при переходе от частицы к античастице) следует изменить знаки всех зарядов барионного В, ги-перонного Y и электрического Qle = Т. И- У/2. [c.366]

Возникшую проблему, которую назвали (0 — х)-проблемой, пытались разрешить теоретически. В одном из вариантов была предположена особая симметрия ядерных сил, которая приводит к существованию дублетов частиц, имеющих равные массы, но отличающихся по четности (0+ и О ). Введение такой дополнительной симметрии ядерных сил аналогично известному нам свойству зарядовой сопряженности, приводящему к существованию равных по массам зарядовосопряженных частиц е+ и л+ и Я и др., или свойству изотопической инвариантности, с которым связана близость масс протона и нейтрона, а также [c.598]

Известно, что согласно принципу зарядового сопряжения у частицы и античастицы должны быть одинаковыми такие свойства, как масса, спин, время жизни. Что касается схемы распада, то для античастицы она должна быть зарядовосопряженной по отношению к схеме распада частицы. [c.617]

Схема Пайса и Пиччиони снимает все отмеченные выше трудности. Действительно, волновые функции г1зд-о и при операции зарядового сопряжения переходят сами в себя (вторая с точностью до знака) и, следовательно, изображают истинно нейтральные частицы, т. е. такие, для которых античастица тождественна частице. Поэтому и К2 должны иметь одинаковые со своими античастицами схемы распада. В частности, в отличие от К°, К может распадаться по схеме [c.619]

Таким образом, всякая элементарная частица характеризуется тремя зарядами барионным, электрическим и лептонным, а также странностью. Первые два заряда сохраняются во всех процессах, третий — в лептонных (в остальных процессах он, вообще говоря, тоже сохраняется, так как для всех частиц-нелепто-нов равен нулю), странность — в сильных и электромагнитных. При операции зарядового сопряжения меняются все тр заряда и странность . [c.641]

Для Босстановления право-левой симметрии пустого пространства Ландау предложил вложить право-левую асимметрию в заряд частицы. Согласно Ландау, в слабых взаимодействиях нарушается не только закон сохранения четности, но и принцип зарядового сопряжения. Это легко понять на том же примере с продольно-поляризованными нейтрино и антинейтрино. Дей-ствцтельно, если к левовинтовому нейтрино (правовинтовому антинейтрино) применить операцию зарядового сопряжения, то получится левовинтовое антинейтрино (правовинтовое нейтрино), которого, согласно теории продольных нейтрино, в природе не существует. В соответствии с этим теория оказывается несимметричной относительно замены всех частиц на все античастицы. Инвариантной является комбинированная операция, состоящая из инверсии координат Р и замены частицы на античастицу С. В этом случае говорят о сохранении комбинированной четности СР в слабых взаимодействиях . Введение понятия комбини ровацной четности позволяет рассматривать явления, связанные с несохранением четности, сохраняя право-левую симметрию пустого пространства (так как вращение связано с зарядом, т. е. с частицей). [c.646]

Согласно принципу зарядового сопряжения, каждой частице соответствует античастица с противоположными зарядами (электрическим, барионным, лептонным, странностью). В настоящее время античастицы обнаружены у всех элементарных частиц, кроме недавно открытого 2--гипepoнa. Противоположность всех зарядов у античастицы определяет главные особенности взаимодействий, происходящих с участием античастиц (парное рождение частицы и античастицы, взаимная аннигиляция с выделением энергии - 2тс2). [c.702]

Представление о продольных нейтрино возникло в связи с обнаружением несохранения пространственной четности Р и нарушения инвариантности относительно операции зарядового сопряжения С в слабых взаимодействиях. Согласно гипотезе Ландау, в слабых взаимодействиях сохраняется комбинированная четность СР и, следовательно, временная четность Т (так как для всех взаимодействий справедлива теорема Людерса — Паули СРТ =1). Сохранение комбинированной четности в слабых процессах лептонного типа подтверждается обнаружением продольной поляризации у электронов р-распада и ц,-распада, а в слабых процессах с участием странных частиц — различием схем распада для К° - и зонов. В настоящее время есть экспериментальные данные, позволяющие предполагать, что комбинированная четность не сохраняется в слабых взаимодействиях с участием странных частиц. [c.703]

Возникшую проблему, которую назвали (0—т)-п р о б л е м о й, пытались разрезшить разными способами. В одном из вариантов была предложена особая симметрия ядерпых сил, которая приводит к существованию дублетов частиц, имеющих равные массы, но различающихся по четности (O и 0 ). Введение такой дополнительной симметрии ядерных сил аналогично известному нам свойству зарядовой сопряженности, приводящему к существованию равных по массам зарядовосопряженных [c.170]

Зарядовая сопряженность схемы распада Q+-rHnepoHa с одной из схем распада 0 -гиперона (Й — А° + К ) и совпадение времен жизни и масс обеих частиц лишний раз подтверждают, что [c.234]

Для восстановления право-левой симметрии пустого пространства Ландау предложил вложить право-левую асимметрию в заряд частицы. Согласно Ландау, в слабых взаимодействиях нарушается не только закон сохранени-я четности, но и зарядовая (С)-инвариантность. Это легко понять на том же примере с продольно поляризованными нейтрино и антинейтрино. Действительно, если к левовинтовому нейтрино (правовинтовому антинейтрино) применить операцию зарядового сопряжения, то получится левовинтовое антинейтрино (правовинтовое нейтрино), которого, согласно теории продольных нейтрино, в природе не существует. В соответствии с этим теория оказывается несимметричной относительной замены всех частиц их античастицами. Инвариантной является комбинированная операция, состоящая из инверсии координат Р и замены частицы ее античастицей С. [c.247]

Как мы уже говорили ( 2, п. 1), в мире элементарных частиц действует принцип все, что не запрещено (законами сохранения), обязательно происходит . Этот принцип позволяет легко разобраться в том, какие реакции и распады будут идти, а какие нет. Для этого достаточно учесть энергетический баланс и законы сохранения момента и зарядов, потому что все остальные законы сохранения накладывают ограничения не на сам процесс, а на его характеристики (интенсивность, угловое распределение и др.). Надо, однако, еще учесть, что если процесс разрешен только для слабых взаимодействий, то он будет протекать с ничтожной интенсивностью. Такого типа реакцию вообще нельзя заметить (если только для этого не приняты сверхособые меры, см. 8, п. 12), а соответствующий распад будет протекать с громадным (например, 10" с) временем жизни. Поэтому наряду с законами сохранения зарядов надо учитывать пр иближенные законы сохранения странности, четности и зарядового сопряжения, нарушаемые только слабыми взаимодействиями. Учтя это последнее замечание, приведем полную сводку условий, пользуясь которыми можно не только легко и быстро сказать, пойдет или нет данный процесс, но и, например, перечислить возможные пути получения тех или иных частиц. Эти условия таковы [c.309]

Под влиянием такого рода переходов между состояниями К и К возникает небольшое взаимодействие. Чтобы понять, к чему это взаимодействие приведет, надо принять во внимание, что если некоторая величина не сохраняется, то она меняется со временем. Поэтому, если в начальный момент у нас был мезон К , так что странность точно равнялась +1, то через какое-то время это состояние частично перейдет в К (вспомним, что в квантовой механике возможна суперпозиция, т. е. наложение различных состояний). Этот процесс удобно пояснить аналогией с двумя маятниками, иемющими одинаковые собственные частоты и слабо связанными друг с другом. Если один из маятников (К ) раскачать, то через некоторое время начнет раскачиваться и второй маятник (К ), отбирая энергию у первого. Возникает вопрос, существует ли такая суперпозиция состояний К и К , квантовые числа которой не меняются со временем. Если принять (до осени 1964 г. в этом не сомневался никто), что сохраняется СР-четность (см. 2, п. 9), то эти суперпозиции найти нетрудно. Каон при зарядовом сопряжении С переходит в антикаон, а при инверсии Р его волновая функция (при нулевом импульсе) меняет знак (каон нечетен). Обозначая через К и К волновые функции соответствующих частиц, действие операций С и Р можно записать в виде [c.410]

Слабое взаи-модействие не инвариантно относительно зарядового сопряжения и, следовательно, нарушает симметрию между частицами и А., -что проявляется в различии нек-рых дифференц. характеристик их слабьЕХ распадов. [c.119]

ЗАРЯДОВАЯ ЧЁТНОСТЬ (С-чётность) (С) одна из внутр. характеристик (квантовых чисел) истинно нейтральной частицы (или истинно нейтральной системы частиц), определяющая поведение её вектора состоянпя при. зарядовом сопряжении. Является мультипликативным квантовым числом и может прннпмать значения — i. В любых процессах, обусловленных ЭЛ.-магнитным или сильным взаимодействием, 3. ч. сохраняется. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...