Грина Ландау

Граничным условием, определяющим выбор произвольных Л) и 2 в функциях О и Р+, служит теорема Ландау (гл. II), согласно которой знак мнимой части функции Грина О противоположен знаку ш, а функция [c.382]

Если же (как это принято в совр. формулировке теории перенормировок) фиксировать и выражать через неё Грина функции, то оказывается, что эффективный заряд g k , g ) обладает нефиз. полюсом (наз. также полюсом Ландау) по переменной квадрата 4-импульса (А ). Т.о., свойство Н.-з. свидетельствует о внутр. противоречии данной квантовополевой модели или о неприменимости теории возмущений вблизи этого полюса. [c.369]

Исследование будет проводиться в рамках асимптотической теории Ландау, Абрикосова и Халатникова [2] (см. также [4]) с единственным отличием — заменой столообразного обрезающего фактора на ОФ более общего типа (впрочем, весьма близкий к столообразному). Основными соотношениями теории являются интегральные уравнения, связывающие функции Грина С и О и вершинную часть Г, причем подынтегральные выражения представляют собой некоторые комбинации (7, Г, и ОФ. При вычислении асимптотики при больших импульсах оказываются существенными не только главные части (7 и Г, но и члены следующего порядка по обратным импульсам, которые выражаются через приращения соответствующих подынтегральных выражений. Для рассматриваемых ОФ в эти приращения вносят вклад приращения не только функций С и Г, но и самого ОФ это обстоятельство и является причиной неодпозрачности, но оказывается существенным только в интегралах, расходящихся квадратично, т. е. для функции Грина бозона П. Что же касается уравнений для (7 и Г, то они дают те же результаты, что и в [2. [c.14]

Херст и Грин [116] и Кастелейн [140] также использовали комбинаторику, но на этот раз, чтобы записать статистическую сумму в виде пфаффиа-на. Еще одно комбинаторное решение, приведенное в курсе Ландау и Лиф-шица [155], было получено Вдовиченко [243]. [c.93]

Задача этого и следующего параграфов - переход от дифференциальньгх уравнений для поля деформаций й (дг) (или для любого другого поля) к интегральным уравнениям технически очень проста. Она решается с помощью выбора соответствующей функции Грина. К сожалению, этот выбор неоднозначен, и для решения этой проблемы в научной литературе привлекаются дополнительные и очень глубокие физические принципы (принцип причинности [27], принцип предельного поглощения [28], условия излучения Зоммерфельда [29] в теории дифракции, правила обхода Ландау [30] в теории бесстолкновительной плазмы, условия временного сглаживания волновой функции Геллманна-Гольдбергера в квантовой теории рассеяния [31], граничные условия Боголюбова [32] в кинетической теории газов). Мы покажем, что без всего этого можно обойтись, поскольку однозначный выбор функции Грина определяется заданным направлением времени, непрерывностью спектра возбуждений бесконечной среды, гладкостью корреляционных функций случайных неоднородностей и условием ослабления корреляций [33]. [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...