Теория Бардина — Купера — Шриффера температурах

Простейший тип поведения теплопроводности имеет место у чистых сверхпроводников I рода, у которых фононная теплопроводность может быть пренебрежимо мала до температур значительно ниже температуры перехода Тс. Если температура перехода Тс меньше температуры, при которой теплопроводность имеет максимум, то металл становится сверхпроводящим при такой температуре, когда средняя длина свободного пробега электронов в нормальном состоянии почти полностью ограничивается рассеянием на дефектах и, таким образом, не зависит от температуры. Если предположить, что в сверхпроводящем состоянии средняя длина свободного пробега эффективных электронов остается такой же, как в нормальном состоянии ), и что скорость этих электронов не меняется, то отношение теплопроводностей сверхпроводящего и нормального состояний должно быть равно отношению соответствующих теплоемкостей. Выражение для электронной теплоемкости сверхпроводника, даваемое в теории Бардина—Купера— Шриффера (БКШ) [14], является довольно сложным, однако при Т < 0,47 с оно приводит к экспоненциальной температурной зависимости тепло- [c.246]

Из рис. 16.6.2 следует, что зависимость Ig от 1/Г —прямая линия с отрицательным угловым коэффициентом. Это наводит на мысль о существовании активационной энергии, связанной со сверхпроводящими электронами. Наличие энергетической щели в плотности состояний для сверхпроводника является одной из отличительных особенностей теории Бардина — Купера — Шриффера (теории БКШ). Если бы ширина энергетической щели не зависела от температуры, можно было бы ожидать, что ее величина задается произведением величины 2k (k — постоянная Больцмана) на отрицательный угловой коэффициент прямой, выражающей зависимость логарифма от 1/Г. Таким образом, получилось бы, что для сверхпроводящего олова энергетическая щель равна 1,1 10 эв. [c.410]

Критическая температура сверхпроводников непереходных групп, вероятно, будет изменяться с изменением их изотопной массы по закону Гк г . Для металлов переходных групп и некоторых сплавов, по-видимому, показатель степени менее —V2. Этот изотопный эффект привел к теории сверхпроводимости Бардина—Купера—Шриффера, которая постулирует наличие некоторого взаимодействия между электронами и колебаниями решетки. Ниже Гк существует некоторая энергетическая щель, зависящая от температуры (см. рис. 2). [c.11]

Теория Бардина — Купера — Шриффера (БКШ) П 353—362 возбужденные состояния П 357 и куперовские пары П 354—357 и незатухаюш ие токи П 364 и эффект Мейснера П 361, 362 критическая температура П 358 критическое поле П 359, 360 основное состояние II355 скачок теплоемкости П 360, 361 [c.443]

Теорема Яна — Теллера II 275 Теория Бардина — Купера — Шриффера (БКШ) II 353-362 возбужденные состояния II 357 и куперовские пары II 354—357 и незатухающие токп II 364 и эффект Мейснера II 361, 362 критическая температура II 358 критическое поле II 359, 360 основное состояние II 355 скачок теплоемкости II 360, 361 теплоемкость (электронная) при низких температурах II 360 энергетическая щель II 357 эффективное заимодействие II 357. [c.411]

Сначала мы сосредоточим внимание на микроскопической теории сверхпроводимости, следуя при этом работе Бардина, Купера и Шриффера [14]. Теперь хорошо известно, что сверхпроводящее состояние возникает вследствие взаимодействия электронов с колебаниями кристаллической решетки металлов. Эго, однако, не следовало с очевидностью из ранних экспериментов по сверхпроводимости. Сверхпроводящее состояние впервые было обнаружено еще в 1911 г., но лишь в 1950 г. Фрейлих обратил внимание на то, что здесь замешано электрон-фононное взаимодействие. Примерно в то же время экспериментально был найден изотопический эффект, состоящий в зависимости температуры перехода в сверхпроводящее состояние от изотопической массы ядер металла, что подтвердило высказанные Фрейлихом соображения. Ранние попытки Бардина и Фрейлиха получить сверхпроводимость на основе этого взаимодействия не были успешными. Сверхпроводящее состояние они пытались получить по теории возмущений, исходя из нормального основного состояния металла. Теперь стало ясно, что получить сверхпроводимость таким путем невозможно. [c.556]

При измерениях, выполненных на алюминии [1 ], металл находился в нормальном состоянии в поле Г, где наблюдался сигнал ядерного резонанса, но был в сверхпроводяш ем состоянии в слабых полях, где имела место релаксация. Результаты, показываюш,ие зависимость данных от температуры, приведены в табл. 8, где Тс — критическая температура для сверхпроводяш,его перехода, а индексы п и 5 относятся к нормальному и сверхпроводяш,ему состояниям. Поведение Т Т находится в согласии с теорией сверхпроводимости Бардина, Купера и Шриффера. [c.346]

Бардин, Купер и Шриффер определили все компоненты тензора Д ар(я) и нашли его значения при ненулевых температурах. Они показали также, что при нулевой температуре их результат приближенно соответствует эмпирической формуле (10.65), причем значение не равно 0,18, а лежит в интервале от 0,15 до 0,27. Учитывая те приближения, которые (следуя Бардину, Куперу и Шрифферу) мы использовали, нужно считать, что теория очень хорошо согласуется с эксперимеито.м. [c.339]

В создание этой теории основной вклад внесли советские ученые — Л. Д. Ландау, Н. Н. Боголюбов, А. А. Абрикосов, Л. П. Горьков и др., а также ряд ученых зарубежных стран — Дж. Бардин (J. Bardeen), Л. Купер (L. N. ooper), Дж. Шриффер (J. S hriffer) и др. По современным представлениям в основе явления сверхпроводимости лежит образование связанных пар электронов такая пара не может выделять энергию малыми дозами, так что обычные джоулевы потери мощности, которые наблюдаются в металлах при нормальной про-водности (см. выше), здесь уже не имеют места. Разъединение ассоциированных электронов при повышении температуры или магнитной индукции представляет собой разрушение сверхпроводимости, т. е. фазовый переход сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...