Теория Бардина — Купера — Шриффера критическая температура

Критическая температура сверхпроводников непереходных групп, вероятно, будет изменяться с изменением их изотопной массы по закону Гк г . Для металлов переходных групп и некоторых сплавов, по-видимому, показатель степени менее —V2. Этот изотопный эффект привел к теории сверхпроводимости Бардина—Купера—Шриффера, которая постулирует наличие некоторого взаимодействия между электронами и колебаниями решетки. Ниже Гк существует некоторая энергетическая щель, зависящая от температуры (см. рис. 2). [c.11]

Теория Бардина — Купера — Шриффера (БКШ) П 353—362 возбужденные состояния П 357 и куперовские пары П 354—357 и незатухаюш ие токи П 364 и эффект Мейснера П 361, 362 критическая температура П 358 критическое поле П 359, 360 основное состояние II355 скачок теплоемкости П 360, 361 [c.443]

Теорема Яна — Теллера II 275 Теория Бардина — Купера — Шриффера (БКШ) II 353-362 возбужденные состояния II 357 и куперовские пары II 354—357 и незатухающие токп II 364 и эффект Мейснера II 361, 362 критическая температура II 358 критическое поле II 359, 360 основное состояние II 355 скачок теплоемкости II 360, 361 теплоемкость (электронная) при низких температурах II 360 энергетическая щель II 357 эффективное заимодействие II 357. [c.411]

При измерениях, выполненных на алюминии [1 ], металл находился в нормальном состоянии в поле Г, где наблюдался сигнал ядерного резонанса, но был в сверхпроводяш ем состоянии в слабых полях, где имела место релаксация. Результаты, показываюш,ие зависимость данных от температуры, приведены в табл. 8, где Тс — критическая температура для сверхпроводяш,его перехода, а индексы п и 5 относятся к нормальному и сверхпроводяш,ему состояниям. Поведение Т Т находится в согласии с теорией сверхпроводимости Бардина, Купера и Шриффера. [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...