Летаргия

Величина называется летаргией нейтронов. Она широко [c.296]

Оказалось, таким образом, что квантовая теория поля не умерла, а пребывала, как Спящая Красавица, в состоянии летаргии. Чтобы ее разбудить, понадобилось, конечно, нечто большее, чем поцелуй сказочного принца. Здесь сказалось воздействие многих факторов, среди которых далеко не последнюю роль сыграло привлечение физических идей, заимствованных из теории многих тел и, в частности, из теории сверхпроводимости. [c.173]

Простое приближение интеграла можно получить, раскладывая его в ряд Тэйлора по летаргии (см. разд. 4.7.4) и оставляя только первый член разложения. Эквивалентный результат можно получить из простого рассуждения о том, что интеграл представляет собой вклад от замедления нейтронов, имеющих энергии Е > Е. Это почти то же самое, что замедление нейтронов с энергией Е до более низких значений, т. е. [c.139]

Переменная летаргии не используется в основном тексте настоящей книги главным образом из-за неудобства использования ее при описании сечений. Здесь она применяется при изучении многогрупповых задач, поскольку обеспечивает удобный способ получения соотношения между диффузионно-возраст-ным и Pi-приближениями. Некоторые из наиболее ранних многогрупповых методов были впервые применены к диффузионно-возрастному приближению 137] и они очень удобны при изучении некоторых реакторов, обеспечивая высокую точность результатов. [c.162]

В дальнейшем для простоты рассмотрим плоскую геометрию, но формулировку задачи можно легко обобщить на любую геометрию, как сделано в гл. 3. Летаргия и нейтрона с энергией Е определяется в виде [c.162]

УПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ В ТЕРМИНАХ ЛЕТАРГИИ [c.162]

Рассмотрим поток нейтронов на единицу летаргии, представленный функцией (х, х, и). Он связан с потоком нейтронов Ф на единицу энергии соотношением [c.162]

Для упругого рассеяния, которое изотропно в системе центра инерции, уравнение (4.5) можно затем выразить через летаргию следующим образом [c.163]

Уравнение переноса (4.1) в плоской геометрии при использовании летаргии имеет вид [c.163]

Уравнения (4.71) и (4.72) эквивалентны уравнениям Рх-приближения (4.15) и (4.16), за исключением того, что все функции энергии заменены соответствующими функциями летаргии. Как и раньше, 1 )о и 1 )1 эквивалентны полному потоку и току нейтронов соответственно. Систему многогрупповых уравнений можно затем получить, интегрируя уравнения (4.71) и (4.72) по интервалу летаргии, представляющему каждую энергетическую группу, и т. д. (см. разд. 4.3.1). [c.164]

Чтобы вывести диффузионно-возрастное приближение, оценим интегралы по и в уравнениях (4.71) и (4.72), раскладывая подынтегральные выражения в ряды Тейлора по летаргии и. Из элементарной теории замедления известно,что поток 1 )о или плотность столкновений почти постоянны во многих случаях, например, при замедлении нейтронов в графите или бериллии в энергетическом интервале, скажем, 1 0,1 Мэе (или 4< и 16). Следовательно, для таких случаев разложение в ряд Тэйлора должно давать хорошие результаты. [c.164]

Для некоторых случаев уравнение (4.78) можно еще упростить. Например если (Зо = О и поглощение нейтронов отсутствует, так что о = а О, % и о не зависят от энергии (или летаргии), то уравнение (4.78) можно записать так [c.165]

При проведении численных расчетов удобно перейти от потока нейтронов к плотности столкновений, поскольку она является значительно более слабой функцией энергии. Например, в приближении узкого резонанса плотность столкновений не обнаруживает тонкой структуры в окрестности резонанса. Кроме того, удобно в качестве независимой переменной вместо энергии использовать летаргию и (см. разд. 4.7.1). Таким образом, [c.357]

Пусть усредненная по объему плотность столкновений в области для топлива F с летаргией и есть F (и), так что [c.358]

Уравнение (8.90) можно решить, аппроксимируя интеграл суммой с помощью численной квадратурной формулы, такой, как формула Симпсона. Решение ищется для = пАи, где п= 1, 2, 3... до тех пор, пока не будет перекрыт желаемый интервал по летаргии и. Для реализации этого или эквивалентного ему метода были составлены расчетные программы для ЭВМ [105]. Они включают в себя расчет а,г (Е) и Osf (Е) при условии, что резонансные параметры и температура вводятся в качестве исходных данных. Кроме того, они содержат расчет вероятностей столкновений для различных геометрий. В качестве выходных параметров эти программы дают значения резонансных интегралов или, если требуются, эффективные сечения. Например, резонансный интеграл для поглощения нейтронов определяется в виде [c.358]

Лежандра полиномы 474 Летаргия 162 [c.480]

В элементарной теории замедления [36] при излучении а-медления нейтронов удобно использовать переменную летаргии и = 1п EJE). Причина этого состоит, конечно, в том что при упругом рассеянии нейтрон теряет частьсвоей энергии. Следовательно, там, где преобладает замедление в результате упругого рассеяния, наиболее удобной является логарифмическая шкала энергии. Например, во многих задачах замедления поток нейтронов на единицу летаргии остается приблизительно постоянным. В многогрупповых расчетах логарифмическая шкала энергии часто принимается при установлении границ энергетических групп, например, в интервале эв Е О, Мэе, где замедление нейтронов происходит в основном в результате упругого рассеяния. При более высоких и более низких энергиях, однако, более приемлем другой подход. [c.162]

Аналогично пусть Q (х, и) — источник на единицу летаргии и /(х и -> и, Хо) — вероятность рассеяния из летаргии и в единичный интервал летаргии вблизи и для угла рассеяния ar os [Aq. [c.163]

Чтобы получить многогрупповую форму ДИ( )фуЗИОННО-возрастного приближения, разобьем интервал летаргии О < и < Ммакс на некоторое число групп с границами (= 0), их, и ,. .., иа ( = макс)- Уравнение (4.78) затем интегрируется по одной из таких групп от до Ug, и групповые коэффициенты диф( )узии, сечение поглощения и источник определяются, как в разд. 4,3.1, 4.3.2, по крайней мере, если О — кусочно-постоянная функ- [c.165]

Таким образом, групповое уравнение содержит как потоки, или плотности замедления, в обеих граничных точках группы, так и групповой поток jg ipdu. Чтобы исключить из уравнения одну из этих величин, необходимо постулировать некоторое соотношение между групповым потоком и потоками в граничных точках группы. Сущ,ествуют различные подходы, позволяюш,ие полностью определить многогрупповую задачу [43] например, можно предположить, что меняется линейно как функция летаргии внутри группы. [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...