Интерференционная картина кристаллической пластинки

Нетрудно также видеть, что если I и II совпадают с главной плоскостью Ni или N<1, то из аппарата выходит только одна волна и интерференция не имеет места. Действительно, наблюдение показывает, что если при неизменных ориентациях Ni и N . вращать пластинку, то интерференционная картина исчезает всякий раз, когда I или II становится параллельным одной из главных плоскостей Ni или N . Таким путем можно очень просто определить главные направления / и // в кристаллической пластинке. [c.517]

Введем после кристаллической пластинки анализатор Пг, который сведет поляризацию обыкновенного и необыкновенного лучей в одну плоскость, т. е. получим сложение когерентных и одинаково поляризованных лучей, что приведет к возникновению на экране интерференционной картины. На характере этой картины мы остановимся позже, а сейчас рассмотрим роль поляризатора Пь [c.56]

Явления, имеющие место при внесении кристаллической пластинки между двумя поляризаторами, носят название хроматической поляризации. Просветление поля или появление интерференционной картины при внесении анизотропного вещества между скрещенными поляризаторами представляет собой очень чувствительный метод обнаружения и исследования двойного лучепреломления. [c.60]

Как уже отмечалось, если в системе, изображенной на рис. 18.4, убрать поляризатор П] и направить па пластинку естественный свет, то интерференционной картины не будет. Если же на пластинку направить частично поляризованный свет, то через анализатор ГК будет наблюдаться интерференционная картина, хотя и не такая контрастная, как при падении линейно поляризованного света. Таким образом, сочетание кристаллической пластинки и анализатора представляет собой устройство, позволяющее при появлении интерференционной картины обнаруживать частичную поляризацию в падающем свете. Такие устройства называются полярископами. Чувствительность полярископа зависит в первую очередь от конструкции и ориентации кристаллической пластинки (вместо одной пластинки можно применять систему пластинок). Наиболее известен полярископ Савара, в котором используются две кварцевые пластинки равной толщины, вырезанные под углом 45° к оптической оси и сложенные так, чтобы их оси были в скрещенном положении (рис. 18.8). При достаточной яркости исследуемого света с помощью полярископа Савара можно обнаружить степень поляризации порядка 1—2 %. Очевидно, что полярископом можно только обнаружить поляризацию, а для ее количественного измерения необходимо специально проградуированное компенсирующее устройство (например, стопа стеклянных пластинок, по- [c.60]

На схеме рис. 574 показано возникновение интерференционной картины в фокальной илоскости ст микрообъектива 06 параллельных пучков, которые прошли через кристаллическую пластинку К. [c.801]

Рис. 4.5.2. Интерференционная картина в клиновидной кристаллической пластинке

Теперь решим задачу определения знака кристалла по коноскопической фигуре, для чего рассмотрим наиболее простой случай одноосного кристалла. Такой кристалл, вырезанный перпендикулярно к оптической оси, в сходящихся пучках дает картину, схематически изображенную на рис. 33.2. Здесь показан темный крест, а концентрические интерференционные кольца — условно в виде двух колец. Для определения оптического знака кристалла используют кварцевый клин, который вырезают так, чтобы его оптическая ось была параллельна короткой грани клина. Клин вдвигают тонким концом в направлении, показанном на рисунке. Его располагают после исследуемой кристаллической пластинки (см. рис. 29.9). [c.249]

В самом деле, падающий естественный свет можно представить в виде суперпозиции линейно поляризованных некогерентных волн с всевозможными направлениями плоскости колебаний. Возьмем одну из таких волн. При наличии кристаллической пластинки К и при наблюдении через николь N на экране получатся интерференционные полосы, описанные выше. Существенно, что положение полос не зависит от угла между плоскостями колебаний интерферирующих волн. Значит, все линейно поляризованные компоненты, на которые разложена падающая волна, дадут совпадающие по положению интерференционные картины. А так как эти картины некогерентны, то их наложение приведет только к взаимному усилению интерференционных полос. При вращении николя, ввиду статистической изотропии естественного света относительно всех направлений, перпендикулярных к лучу, вид интерференционных полос изменяться не будет. Будет происходить лишь перемещение полос параллельно самим себе, как при круговой поляризации, описанной выше. При повороте николя на 90° светлые полосы заменятся темными и наоборот. [c.483]

То же, в частности, будет, когда поляризация круговая (т. е. когда в нашей интерференционной установке кристаллическая пластинка К повернута из своего исходного положения на угол а = = 45°). Тогда интерференционные полосы, как они воспринимаются глазом, будут иметь один и тот же вид при любой ориентации николя. При вращении николя полосы непрерывно перемещаются параллельно самим себе. При повороте на 90° это перемещение составляет половину ширины полосы. Направление колебаний изменяется также на 90 . Если убрать николь, то произойдет наложение двух сдвинутых на полполосы некогерентных интерференционных картин со взаимно пер1]ендикулярными колебаниями. Это даст равномерную освещенность экрана, в соответствии с тем, что волны со взаимно перпендикулярными колебаниями никогда не интерферируют. Таким образом, поворот плоскости колебаний одного из линейно поляризованных лучей на 90° (осуществляемый, например, вращением кристаллической пластинки К) существенно меняет распределение освещенности на экране. При отсутствии такого поворота на экране видны полосы интерференции. При наблюдении через николь их интенсивность изменяется полосы пропадают, когда колебания перпендикулярны к главному сечению николя. При наличии же поворота плоскости колебаний одного йз лучей на 90° и отсутствии николя никаких интерференционных полос не наблюдается. Зато они появляются при наблюдении через николь и непрерывно перемещаются параллельно самим себе при его вращении, [c.482]

Обычно в опытах подобного рода изучают не интенсивность или oKpa i y света, выходящего из системы, а наблюдают изменение интерференционной картины. Для этого необходимо осветить кристаллическую пластинку, помещенную между двумя Николями, непараллельным пучком света и спроецировать линзой картину на экран. В проходящем свете наблюдаются интерференционные полосы, соответствующие постоянной разности фаз. Их форма существенно зависит от взаимной ориентации поляризаторов и оси кристаллической пластинки. [c.208]

Интерференционную картину с большим количеством полос можно наблюдать при освещении кристаллической пластинки сильно сходшцимся пучком света. Для этого после поляризатора устанавливают короткофокусную линзу (рис. 5. 2г ),а). Возникающие интерференционные полосы удобно наблюдать не на весьма удаленном экране, а в фокальной плоскости проецирующей линзы, помещенной между кристаллической пластинкой и анализатором. [c.208]

Разобьем какой-нибудь пучок естественного света на два когерентных пучка, прибегнув к одной из общеизвестных интерферометрических схем. Встречаясь, пучки дают обычную интерференционную картину, например с максимумом в центре поля. Теперь поместим на пути одного из интерферирующих пучков естественного света полуволновую кристаллическую пластинку К, и введем во второй пучок соответственно подобранную стеклянную пластинку Я, обеспечивающую компенсацию образовавщейся разности хода (рис. 18.3). Теперь встречающиеся интерферирующие пучки, оставаясь когерентными, не дают ожидаемой интерференционной [c.394]

Рассмотрим следующий опыт. Разобьем пучок естественного света на два когерентных пучка с помощью одной из интерференционных схем (см. 4.2). Встречаясь, два пучка дадут обычную интерференционную картину, например с максимумом в центре поля. Поместим на пути одного из интерферирующих пучков естественного света кристаллическую пластинку К1 в полволны (рис. 18.5, ц). Для компенсации возникшей разности хода во второй пучок введем стеклянную пластинку Кг-В таких условиях два интерферирующих пучка, оставаясь когерентными, при встрече не дают интерференционной картины поле оказывается равномерно освещенным. [c.57]

В анизотропной среде волны с ортогональной поляризацией имеют различные фазовые скорости. Если на пути одного из интерферирующих пучков естественного света поместить кристаллическую пластинку в половину длины волны, вносящую разность фаз л между волнами с ортогональной поляризацией, то светлые полосы одной из независимых интерференционных картин совпадут с темными полосами другой, что приведет к равномерной освещенности. Но в скрытом виде интерференционная картина все же существует полосы можно наблюдать, если смотреть на экран через анализатор, направление пропускания которого соответствует поляризации одной из волн. При повороте анализатора на 90° видна вторая картина, смещенна51 относительной первой на полполосы (опыт С. И. Вавилова). [c.210]

Условия возникновения максимумов и минимумов при х = = onst зависят от длины волны. При использовании белого света интерференционная картина будет окрашена. Это обстоятельство можно использовать для определения разности хода, вносимой кристаллической пластинкой. Так же, как по шкале интерференционных цветов, определяется разность хода в интерферометрии. [c.275]

В настоящем разделе мы кратко опишем методы определения свойств кристалла (т. е, является ли ои одноосным или двухосным), положения его оптических осей и значений его главных показателей преломления. Как мы увидим, отичсские оси можно определить ири наблюдении интерференционных полос па кристаллических пластинках характер интерференционной картины ясно указывает на взаимное расположение оитических осей и граней пластинки. [c.636]

В более общем случае, когда кристалл ориентирован относительно направлений поляризаторов произвольным образом, главные изогиры проходят через точки, соответствующие оптическим осям, и имеют форму равнобочных гипербол, асимптоты которых совпадают с направлениями колебаний, пропускаемыми призмами Николя. Если при фиксированных положениях обеих призм поворачивать кристаллическую пластинку в ее плоскости, то картина изогир будет изменяться, а изохроматы (ие считая их вратцеиия) останутся такими же, так как они определяются условиями, не зависящими от направлений поляризаторов. Типичная интерференционная картина, полученная с пластинкой двухосного кристалла, показана на рис. 14.26. [c.647]

Два когерентных пучка квазимонохроматического неполяризованнсго света равной интенсивности дают на экране интерференционные полосы. Какой толщины кристаллическую пластинку надо ввести на пути одного из этих пучков, чтобы интерференционные полосы исчезли и притом так, чтобы их нельзя было восстановить никакой стеклянной пластинкой, вводимой в другой пучск Как изменится картина, если за кристаллической пластинкой поставить поляроид При каком положении поляроида интерференционных полос не будет [c.479]

Если опыт производить в неполяризованном свете (т. е. убрать поляроид П), то введение кристаллической пластинки, повернутой на любой угол, коненно, оставляет естественным свет, проходящий через нее. Однако, как указал и подтвердил свое заключение на опыте С. И. Вавилов, при этом также должна претерпеть изменения интерференционная картина на экране. Это объясняется тем, что и после введения кристаллической пластинки лучи не остаются независимыми, а определенным образом скоррелированы между собой. [c.483]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...