Функции суммы двух углов

Функции суммы и разности двух углов [c.26]

Суммы и разности функций двух углов [c.26]

Функции суммы (разности) двух углов sin (а + ) = sin а os os а sin os (а ) = os а os + sin а sin [c.19]

Задача сводится к разысканию значений действительных коэффициентов (х , V . но заданным координатам крылового профиля. Это означает, что разметке абсцисс х- точек обвода заданного крылового профиля соответствуют определенные ординаты у профиля, но неизвестно соответствие этих значений х и у разметке углов 0 на контуре круга. Установив это соответствие, тем самым найдем искомое конформное преобразование (107), определяемое коэффициентами или и п-Представим каждую из функций х(0) и //(0) в форме суммы двух слагаемых [c.239]

Так как и g — вообще периодические функции времени, то угол ф приведется к сумме двух частей одной—пропорциональной времени (регулярная часть), и части, изменяющейся периодически (кроме переходных асимптотических случаев, где это изменение тоже асимптотического характера). Должно заметить, что такое распадение углов прецессии на две части, т. е. выделение равномерной прецессии и ее периодически колеблющейся части, имеет место во всех остальных периодических (по отнощению к q,. . . , уО движениях гироскопа Ковалевской. За некоторой сложностью я не буду приводить здесь выражений как р, q,... , у", так и прецессии через время, ограничившись более точным указанием закона последней во времени только для уже отмеченного раньше переходного, но по своим свойствам примечательного случая Si, =21 . [c.91]

В [49] для определения этой нижней границы принималось, что пленка распадается на ручейки, когда сумма кинетической и поверхностной энергии для двух геометрий, показанных на рис. 4.7, становится одинаковой. Это равенство суммарной энергии определяет значение при котором пленка еще сохраняет сплошность, при Г < энергетически выгодным становится течение в виде ручейков. К сожалению, аналитическое выражение [49] для — это функция краевого угла смачивания 9д, что делает сомнительной возможность его практического использования, несмотря на привлекательность лежащей в его основе физической модели. [c.173]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Анализ отражения от наклонного плоского дефекта с помощью дифракционных теорий [10] представляет поле отражения как сумму геометрически отраженной волны и двух дифракционных волн рт краев дефекта, ближнего и дальнего к преобразователю. Поведение каждой из них подчиняется закономерностям, рассмотренным в п. 1.4.1. Наличие двух источников дифракционных волн вызывает их интерференцию, под влиянием которой амплитуда эхо-сигнала осциллирует с изменением частоты, размера дефекта и угла падения на него. Возникновение осцилляций следует также из формул (2.25) с учетом (2.26) поскольку Ф — осциллирующая функция с аргументом Имеется существенное различие в результатах расчетов методом Кирхгофа и по дифракционной теории [7]. Согласно первому амплитуда максимумов осцилляций уменьшается с увеличением аргумента, а согласно второму— остается постоянной. Последний результат подтверждается экспериментом. [c.122]

Причины такой формы углового распределения достаточно ясны. Представив в (1.36) каждую тригонометрическую функцию в виде суммы двух экспонент и приняв во внимание, что распределение поля вида СQxip ik oLxX otyу)] с д , < 1 соответствует плоской волне с углами наклона по двум направлениям легко установить, что мы имеем дело с суперпозицией четырех плоских волн. Они имеют углы наклона О-х = т + 1)Х1(4ах), Oiy = (п + ) 1(4ау) поскольку у них значения + о у одинаковы, это есть не что иное, как ограниченная указанным прямоугольником часть сечения одной из недифрагирующих структур, описанных в 1.2. [c.55]

Рассмотрим переход от координат (I2, il2, I2.....ti) к ровибронным координатам Q,ф,x.Qu. .., Qs -e, Xn+i, . , Zi) в уравнении Шредингера для жесткой нелинейной многоатомной молекулы здесь три угла Эйлера (9, ф, %) определяют ориентацию молекулярно-фиксированной системы осей (х, у, z) относительно пространственной системы осей ( , т), ), а (ЗЛ — 6) нормальных координат Qr являются линейными комбинациями координат ядер Xi, yt, Zi). Тогда оператор выражается через операторы (1 , Qu. .., Рзлг-е, Р, . ... Ръи-%), где — компоненты ровибронного углового момента, а Рг = —itid/dQr. Такая замена координат позволяет разделить сумму и межъ-ядерной потенциальной функции Vn (которая получается в приближении Борна — Оппенгеймера, рассмотренном в следующей главе) на часть, зависящую только от 1х, Jy> и на (ЗЛ —6) частей, зависящих только от координат Qr и сопряженных им импульсов Рг. Новый набор координат содержит теперь три угла Эйлера вместо двух углов в (7.65) и (7.66) для двухатомной молекулы и (3N — 6) колебательных координат Qr вместо одной координаты R в (7.67) для двухатомной молекулы. Как видно из (7.58) и (7.60), такая замена координат не влияет на форму Те [см. (7.46)]. [c.153]

Справа на номограмме расположен третий график, на оси ординат которого откладывают сумму os а, Ь sin a и с sin а (значения двух последних функций для определенного а взяты с графика, расположенного слева), и на пересечении абсциссы — с кривой oJOq находят значение указанного отношения для принятого угла а. [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...