Орбита проникающая

Поскольку поле не проникает глубоко в металл, электроны могут поглощать энергию, лишь когда они находятся в пределах скин-слоя При микроволновых частотах и больших значениях сос имеет место предельно аномальный режим, при котором толщина скин-слоя очень мала по сравнению с длиной свободного пробега. Так как размеры орбиты в реальном пространстве для электрона на поверхности Ферми сравнимы с длиной свободного пробега, толщина скин-слоя мала и по сравнению с размером орбиты. [c.278]

Когда толщииа пластины совладает с диаметром экстремальной орбиты (или с целым числом таких диаметров), должно наблюдаться резонансное прохождение через пластину. Поле может проникать в пластину лишь на глубину скин-слоя (заштрихованная область сверху) его энергия может быть излучена из металла также лишь электронами в пределах скин-слоя (заштрихованная область снизу). Магнитное поле Н перпендикулярно плоскости чертежа. [c.281]

Из (7.97) видно, что при увеличении приведенной массы в п раз энергии уровней водородоподобного атома в п раз увеличатся, а радиусы соответствующих орбит в п раз уменьшатся. Например, у позитрона приведенная масса равна т/2, так что энергия его уровней вдвое меньше, чем уровней атома водорода, а орбиты — вдвое больше. Напротив, у мезоводорода энергии уровней в двести раз больше, чем у обычного водорода, а радиусы орбит — в двести раз меньше. Малость орбит мезоатомов приводит ко многим интересным эффектам. Медленный отрицательный мюон легко проникает сквозь атомную оболочку и садится на свою /С-оболочку в непосредственной близости от ядра. В тяжелых ядрах радиус орбиты мюона становится сравнимым с радиусом ядра. Поэтому мюон основную часть времени проводит внутри ядра и тем самым чувствует его форму. Действительно, для ядра с атомным номером Z = 40 радиус мюонной К-орбиты равен 6-10 см, что примерно соответствует радиусу R ядра циркония R ж6-10 см). [c.342]

Всплески электромагнитного поля в проводнике. Эл.-магн. волны в осн. отражаются поверхностью проводника, проникая в него на небольшую глубину скин-слоя 6 (см. Скин-зффект). Электроны, движущиеся от поверхности, уносят информацию об эл.-магн. поле в скин-слое в глубь проводника на расстояние порядка длины свободного пробега I. В условиях аномального скин-эффекта (б /) электроны, улетающие от поверхности на сравнительно далёкие расстояния, усложняют зависимость эл.-магн. поля (ВЧ-поля) от расстояния л. Сильное матн. поле Н (при к-ром радиус электронной орбиты г /), параллельное поверхности образца, препятствует дрейфу электропов в глубь проводника, и ВЧ-поле при б г / проникает в проводник по цепочке электронных орбит в виде узких всплесков (рис. 4). [c.246]

В металлах эл.-ма1н. волны почти полностью отражаются от поверхности образца, проникая в металл на небольшую глубину скин-слоя см (см. Скин-эффект). В хороших металлах, где число электронов — 1/атом, 8 10 —10" см в полуметаллах (папр., у Bi) 8 10 см. Радиус ларморовской орбиты электронов г, обратно пропорциональный полю Н, сравним с Й лишь в сильных полях 10 —10 Э (для полуметаллов Н 10 [c.432]

В магнитосферс Ю. происходит мощное ускорение электронов, к-рые проникают до орбиты Земли. Их энергия [c.654]

Электромагнитное поле в металлах и полуметаллах резко неоднородно. Можно считать (в основном приближении т = оо), что оно проникает в металл на 1лу-бину с к и н -с л о я 0 с/Шо, где = У Аппе /т.ц— плазменная частота (см. Плазма твердых тел, Скин-эффект), т — масса свободного электрона. В хороших металлах (число электронов атом) o , 10 —10 ем в полуметаллах, напр. у Bi, Oq 10 . Радиус ларморовой орбиты электронов, обратно пропорциональный полю П (см. Эффективная масса), сравним с лишь в полях Н 10 — [c.398]

Другая важная задача МТКК — доставка на орбиту и возвращение на Землю экипажей орбитальных станций. Но и сам МТКК может играть роль временной орбитальной станции, если в его грузовой отсек поместить, как предусмотрено в проекте Шатл , специальный блок — космическую лабораторию Спейс-лэб , разрабатываемую в основном западноевропейскими странами (главным образом ФРГ). Масса блока не более 11,34 т (необходим резерв для возвращения спутников с орбиты). Он рассчитан на 5 лет эксплуатации и должен совершить 50 полетов продолжительностью ДО трех недель. Будет изготовлено несколько летных экземпляров блока. Работающие в блоке специалисты огдыхают и принимают пищу в кабине Шатла , а в блок проникают через эластичный лаз. Лаз и часть блока герметизированы. [c.187]

ОТ кулоновского потенциала в атоме водорода из-за влияния электронов друг на друга. Согласно законам общей физики потенциальная энергия электрона и, находящегося на определенной орбитали в поле сфериче-ски-симметричного распределения заряда, пропорциональна Z, где Z — полный заряд, содержащийся внутри сферы, радиус которой равен расстоянию от ядра до электрона. Этот заряд Z состоит из заряда самого ядра минус заряд электронов, находящихся на более близких к ядру орбиталях, чем рассматриваемый электрон. Однако на величину заряда Z, определяющего волновую функцию электрона на рассматриваемой орбитали и его энергию в многоэлектронном атоме, еще оказывает влияние степень проникновения волновой функции этой орбитали в заполненный остов. Поясним этот эффект. В водородоподобном атоме энергия электрона на данной орбитали определяется только главным квантовым числом п и полным зарядом Z Ze /я , то есть энергии, например, 2з- и 2р-орбиталей должны быть одинаковы. В многоэлектронном атоме ситуация иная. Так, например, у атома Ы уровень п = 2 (основное состояние третьего электрона) не является вырожденным, как это было в случае атома водорода. Вместо этого 25-состояния располагаются несколько ниже 2р-состояний. Основной причиной этой зависимости энергии от / является то обстоятельство, что волновая функция 25-электрона Ы проникает внутрь гелиевого остова больще, чем волновая функция 2р-электрона, и при этом заряд ядра экранируется меньще. Аналогичная ситуация наблюдается и в атоме Ма. Энергии 3 -, Зр-, Зй -орбиталей значительно различаются, а порядок их расположения в энергетическом пространстве следующий 3 , Зр, Зс1. Это связано с тем, что волновая функция З -электрона Ма значительно проникает внутрь неонового остова, при этом заряд ядра вместо того, чтобы экранироваться полностью электронами неонового остова, экранируется частично [c.21]

Наиболее изучены М., состоящие из ядра водорода и (д,- (г=2,8-Ю- см), (г=2,2см), или К (г=0,8см). Такие М. подобно нейтронам могут свободно проникать внутрь электронных оболочек др. атомов, приближаться к их ядрам и служить причиной многочисл. процессов образования мезомолекул, катализа ядерных реакций, перехвата мезона ядрами др. атомов и т. д. В М. мезоны расположены в сотни раз ближе к ядру, чем эл-ны. Напр., радиус ближайшей к ядру орбиты в М. свинца почти в два раза меньше, чем радиус ядра свинца, т. е. в М. свинца осн. часть времени проводит внутри ядра. Это позволяет использовать св-ва М. с [I- для изучения формы и размеров ядер, а также для изучения распределения электрич. заряда по объёму ядра я - и К -М. используются также для изучения сильных взаимодействий и распределения нейтронов в ядрах (см. Ядро атомное). Образование М. происходит при торможении мезонов, получаемых в мишенях. Захват мезона на мезоатомную орбиту сопровождается выбросом одного из ат. эл-нов, обычно внешнего. Напр., если пучок направить в камеру с жидким водородом, то они постепенно теряют свою энергию в столкновениях с атомами водорода, пока их энергия не станет 1 кэБ, При этом, если они подходят близко к ядру атома водорода и образуют с ним электрич. диполь, поле к-рого не в состоянии удержать ат. эл-н, то атом водорода теряет свой эл-н, а остаётся связанным с ядром (прото- [c.403]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...