К-Захват Мезоны

Захват см. е-Захват А -Мезоны 599, 610 К -к Кз-мезоны 615—621 Калифорний 419 Калориметрический опыт 143 Каналы реакции 258 Капельная модель ядра 43, 44, 123, 364 [c.716]

Отсутствие распадов я"-мезонов в конденсированной среде означает сильное превышение вероятности ядерного захвата я -мезона над вероятностью (я — ц )-распада, т.е. очень малое время жизни я -мезона в ядерной среде по сравнению с вакуумом или, что то же самое, очень сильное взаимодействие я "-мезонов с ядрами. Последнее заключение, конечно, справедливо и по отношению к л " -мезонам. Однако медленные я -мезоны не могут попасть в область ядерного притяжения из-за кулоновского отталкивания. Поэтому после остановки они распадаются. [c.220]

К-за.хват (см. электронный захват) К-мезоны 340, 346 Камера Вильсона 46 [c.393]

Второй тип следов, зарегистрированных Пауэллом, изображен на рис. 242. Первичная частица я, как показывает направление сгущения зерен, двигалась в направлении, указанном стрелкой, и остановилась в точке О. Масса этой частицы оказалась равной /--300 те (современное значение 273 /Ие), заряд 2=1. Из места остановки первичной частицы вылетает несколько заряженных частиц, которые оставляют в эмульсии следы, образующие так называемую звезду , состоящую из нескольких лучей . Этот случай может быть интерпретирован как захват я-мезона ядром, приводящий к ядерному расщеплению, которое обнаруживается в эмульсии в виде звезды. Полный энергетический баланс таких случаев, учитывающий кинетическую энергию и энергию связи освобождающихся частиц (включая нейтроны), дает величину около 150 Мэе, т. е. совпадает с энергией покоя остановившегося я-мезона. [c.565]

Из-за большой вероятности захвата медленных К -мезонов веществом их распадные свойства изучены хуже. Известно относительно немного случаев распада /("-мезонов на лету, относящихся к схемам распада /С з. - рз- [c.173]

Наиболее изучены М., состоящие из ядра водорода и (д,- (г=2,8-Ю- см), (г=2,2см), или К (г=0,8см). Такие М. подобно нейтронам могут свободно проникать внутрь электронных оболочек др. атомов, приближаться к их ядрам и служить причиной многочисл. процессов образования мезомолекул, катализа ядерных реакций, перехвата мезона ядрами др. атомов и т. д. В М. мезоны расположены в сотни раз ближе к ядру, чем эл-ны. Напр., радиус ближайшей к ядру орбиты в М. свинца почти в два раза меньше, чем радиус ядра свинца, т. е. в М. свинца осн. часть времени проводит внутри ядра. Это позволяет использовать св-ва М. с [I- для изучения формы и размеров ядер, а также для изучения распределения электрич. заряда по объёму ядра я - и К -М. используются также для изучения сильных взаимодействий и распределения нейтронов в ядрах (см. Ядро атомное). Образование М. происходит при торможении мезонов, получаемых в мишенях. Захват мезона на мезоатомную орбиту сопровождается выбросом одного из ат. эл-нов, обычно внешнего. Напр., если пучок направить в камеру с жидким водородом, то они постепенно теряют свою энергию в столкновениях с атомами водорода, пока их энергия не станет 1 кэБ, При этом, если они подходят близко к ядру атома водорода и образуют с ним электрич. диполь, поле к-рого не в состоянии удержать ат. эл-н, то атом водорода теряет свой эл-н, а остаётся связанным с ядром (прото- [c.403]

С. Пауэллу удалось зарегистрировать и второй тип треков, (рис. 24, б). Первичная частица л при своем движении в фотоэмульсии остановилась в точке О, и из этой точки вылетало несколько заряженных частиц, которые в фотоэмульсии оставляют треки, образующие звезду . Этот случай был истолкован как захват я -мезона ядром, приводящий к яд рному расщеплению. [c.76]

Я -Мезон, так же как и [1--мезон, при приближении к ядру образует с. ним я-мезоатом, но в отличие от х-мезона быстро захватывается ядром с воровской К-орбиты. Захват с более высоких орбит маловероятен из-за сильной конкуренции радиационных лереходов. [c.143]

Действие Д. основано на разл. процессах взаимодействия частиц с веществом. Оси. процессами, к-рые вызываются заряж. частица.ми, являются ионизация и возбуждение атомов и молекул, а также (для релятивистских частиц) возбуждение черенковского и переходного излучений. Нейтральные частицы (напр., нейтроны, 7-кваиты) регистрируются по вторичным заряж-частицам, появляющимся в результате их взаимодействия с веществом. В случае -у-кваитов это электроны, возникающие в результате фотоэффекта, комптон-эф-фекта и рождения электрои-позитроииых пар (см. Гамма-излучение). Быстрые нейтроны регистрируются по заряж. продуктам взаимодействия (ядрам, протонам, мезонам и др.), медленные нейтроны — по излучению, сопровождающему их захват ядрами вещества (см. Нейтронные детектора). [c.588]

Наиб, важные источники Н. в естеств. условиях и лаб. экспериментах — fl-расиады атомных ядер, е"-захват в атомах, распады мюонов, т-лептонов, Л-, К-мезонов, распады частиц, содержащих тяжёлые кварки D, F, Лс, В,. .. и т. д. Общие свойства распадов таковы. [c.263]

Строгий микроскопич. подход приводит к нетривиальным результатам и в изучеиии (моделировании) ядерных нроцессов, таких как Р-распад, захват Л-мезонов и т. д. [c.551]

В жидком водороде М. может с большой вероятностью перейти из состояния F = i в состояние F = а. Если действительно захват х"-мезона в М. происходит из состояния F = О, то такой переход F = F = О увеличит вероятность захвата примерно в 4 раза. Схематично переход F = I - F == О можно представить следующим образом мезоатом pji, представляющий собой электрически нейтральную систему, может легко подходить к протонам молекулы водорода па расстояние боровского радиуса М., т. е. 2,5 10 см. При этом 1-мезон может быть легко перехвачен протоном молекулы, и если М. находился в триплетном состоянии, то теперь, после перехвата, вновь образованный М. может оказа1ься и в состоянии с / = 0. [c.174]

Известно, что ц+-мезоп при я+ —> л+ v-распаде получается полностью продольно поляризованным, а это, в свою очередь, при последующем распаде р -мезопа приводит к асимметрии электронов распада. После захвата электрона атом мюония находится в состоянии с проекцией полного момента F = Q или F = . В случае F = О первичное направление спина р-мезопа будет забыто за время меньшее, чем 10 1 сек. Состояние F = i сохранит поляризацию р-мезона. Как видно, образование мюония уменьшает степень поляризации р-мезопов, замедляющихся в веществе, и это может быть обнаружено по уменьшению асимметрии электронов распада. В веществах, в к-рых мюоний не образуется, напр, в металлах, поляризация р-мезонов сохраняется и асимметрия электронов распада максимальная. [c.175]

О—1 переходом без изменений четности и его вероятность определяется только аксиально-векторной константой взаимодействия (см. Бета-распад). Наиболее точные из.мерения [23], выполненные с .i -пучком на ускорителе, привели к вероятности захвата jx -мезона ядром углерода, равной X --= (6,31 0,24)х ХЮ Ожидао.мое значение по универсальной [c.346]

Экспериментальные оценки массы П., нснускаемого вместе с (х-мезоном, много слабее, т. к. в этом случае все известные реакции 11дут со значительно большим энерговыделением. Из данных по распаду я —> .i -Ь v имеем 1 г < из данных по захвату -J- Пе [c.374]

Н. свойственны всо эти взаимодействия. 1) Г р а-в и т а ц и о и н о е взаимодействие. Пз опытов типа Этвеша [22], в которых исследовались вещества, различающиеся отношением числа Н. к чпслу протонов в ядрах, следует, что гравитационные ускорения протона и Н. равны друг другу с точностью порядка 10 . Ускорение Н. в поле земного тяготения было измерено также и непосредственно, хотя и с малой точностью, по искривлению траектории хорошо коллимированного в горизонтальной плоскости пучка очень медленных нейтронов [23]. 2) С л а б о о взаимодействие Н. проявляется в таких процессах, как р-распад п —> р + о -1- V, захват антинейтрино протонами V - - р —> —I- п е- (см. Нейтрино), ядерный захват [х-мезонов + Р п + V) и др. Подробнее см. Слабые вааи-модействи.ч, а также [24]. 3) Сильное (ядерное) взаимодействие. Остановимся кратко на частном случае сильных взаимодействий — ядерных взаимодействиях Н. с энергией до 15 Мэе. О взаимодействиях Н. больших энергий и о взаимодействиях с участием мезонов и гиперонов см. Ядерные реакции частиц высокой энергии, Э.гементарные частицы, а также [25]. [c.380]

О, 3. наблюдается также при захвате атомом (г -ме-зона, приводящем к образованию(л -мезоатома. Энергия распада (г -мезона обусловливает рождение оже-электрона. Явление, аналогичное О. э., имеет место в во.чбужденном атомном ядре. Переход ядра из воз-бу кдеипого состояния в нормальное может происходить с испусканием у ванта, но может сопровождаться передачей энергии возбуждения ядра одному из внутр. электронов данного атома. Такое непосред- [c.483]

Экспериментально наиболее хорошо изучены упоминавшиеся вьнпе дейтронные реакции срыва и подхвата при энергиях налетающих частиц до 10 Мэе. Гораздо хуже исследованы прямые реакции тина (а, Ь) — срыв одного нуклона с частиц, более сложных, чем дейтрон, или (1, р) — срыв двух нуклонов. Изучение П. я. р. типа (у. хй), (х, ха) и т. п., особенно нри больших энергиях (больших порога рождения я-мезонов), а также прямых реакций, идущих при захвате ядрами я- и К-мезонов, находится в начальной стадии. [c.242]

Структура ядерной новерхности изучена ещо недостаточно. Захват ядрами К -мезонов свидетельствует о том, что в этой области имеет место сильная пространств. корреляция нуклонов, по-видимому, приводящая к образованию виртуальных а-частиц, дейтронов и др. ассоциаций. Л- А. Варшалович. [c.325]

H., вероятно, столь же распространённые ч-цы, как и фотоны. Они испускаются при превраш,ениях ат. ядер -распаде, захвате эл-нов (гл. обр. /С-захвате) и мюонов, при распадах элем, ч-ц л- и К-мезонов, мюонов и др. Процессы, приводящие к образованию H., происходят в недрах Земли и её атмосфере, внутри Солнца и в звёздах. Предполагается, что мощные потоки Н. генерируются при гравитационном коллапсе звёзд, унося б. ч. высвобождающейся гравитац. энергии. В природе существуют Н. с энергиями ( "v) в огромном интервалс от реликтовых Н. со ср. энергией эВ, [c.449]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...