Свободное вращение в кристаллах

СВОБОДНОЕ ВРАЩЕНИЕ В КРИСТАЛЛАХ 537 [c.537]

СВОБОДНОЕ ВРАЩЕНИЕ В КРИСТАЛЛАХ 539 [c.539]

Угловые волновые функции изолированного атома или иона в свободном пространстве — сферические гармоники. Они принадлежат различным представлениям полной группы вращений плюс инверсия. Частные представления этой группы определяются орбитальным моментом количества движения. Если ион находится в кристалле, то его симметрия сводится к подгруппе полной группы вращения, допускающей неприводимое представление исходной группы в данной подгруппе. Иначе говоря, для некоторых [c.24]

Используя значение диэлектрической проницаемости, полученное в предыдущей задаче, рассчитать вклад свободных носителей в фарадеевское вращение кубического кристалла при условии, что электроны находятся в эквивалентных параболических долинах в окрестности к—О (т. е., например, случай германия и кремния п-типа). [c.87]

Изложенный метод неприменим к молекулярным кристаллам при таких температурах, когда крутильные колебания переходят в свободные вращения. Теорию для этого случая мы рассмотрим в главе XIV. [c.130]

Чтобы проверить правильность этого предположения, рассмотрим схематично плавный переход от случая 2), в котором свободная молекула имеет известный момент количества движения, к случаю 1), в котором молекула имеет фиксированную ориентацию в кристалле, вводя меж- молекулярное взаимодействие в качестве возмущения. Свободная молекула имеет общий момент количества движения /, которому соответствует энергия вращения В (/ + 1) (величина В к, где к — постоянная [c.211]

ИЗ парамагнитного состояния в ферромагнитное в точке Кюри для ферромагнетиков, при переходе от свободных к несвободным вращениям в метане, водороде и других молекулярных кристаллах, нри и зменеиии ориентации молекул в хлориде аммония и, наконец, при упорядочении спинов, соответствующем антиферромагпитпому состоянию, в различных солях. [c.368]

В молекулярных кристаллах могут возникать дополнит, вклады в О. а., связанные с бестоковыми переносами возбуждений — акситонами, В кристаллах, состоящих из хиральных молекул или обладающих хиральной структурой, каждая экситонная зона расщепляется на две — правую и левую, что и создаёт О. а. в области частот экситонных линий поглощения со своеобразным ходом дисперсии вращения, различным для кристаллов из хиральных или симметричных молекул. Сказанное относится и к валентным п ионным кристаллам в последних особенно существенна деформация ионных группировок сильным внутр. полем. В полупроводниковых кристаллах имеется значит, вклад свободных носителей и межаонных переходов. Экспериментально показано, что О. а. может возникать на вакансиях и на дефектных структурах, а также на примесных центрах. [c.427]

В отношении энтропии плавления кристаллов обнаруживается несколько закономерностей, тесно связанных со структурой кристалла и расплава. Энтропия плавления элементов имеет значение порядка газовой постоянной Я, в то время как у соединений эта величина в значительной степени зависит от формы молекулы. Если молекулы близки по форме к шару, то энтропия плавления примерно такая же, как у элементов. У веществ с линейными гуюлекулами энтропия плавления увеличивается с длиной цепи. Низкая энтропия плавления веществ с шарообразными молекулами объясняется тем, что последние могут свободно вращаться еще в кристалле, У сильно вытянутых молекул вращение могут предотвратить стерические факторы, что наблюдается, например, в жидких кристаллах (анизотропных жидкостях). В этих случаях вращательная степень свободы появляется только постепенно при повышении температуры выше точки плавления. [c.206]

Некоторые растворы и кристаллы редких земель, солей железа и других веществ вращают плоскость поляризации в магнитном поле в направлении, противоположном вращению тока, возбуждающего электромагнит. К этой группе относится много парамагнитных тел, почему и самое вращение иногда называют парамагнитным в отличие от обычного магнитного. По Дорфману и Ладенбургу эффект Фарадея определяется, вообще говоря, двумя причинами. Одна из них, на основе к-рой и построена изложенная теория, сводится к тому, что электронная орбита совершает прецессионное вращение в магнитном поле. Другая состоит в том, что магнитное поле ориентирует атомы благодаря ранее существовавшему в них магнитному моменту. Ориентированные т. о. атомы будут различно реагировать на свет, поляризованный по кругу вправо и влево, и следовательно число электронов, отвечающих на одну и другую волну, будет несколько различным к этому сводится объяснение парамагнитного вращения. В общей квантовой теории (Френкель) разделение двух факторов, диамагнитного и парамагнитного, строго говоря, является недопустимым теория в конце концов должна целиком основываться на характере явления Зеемана для данного вещества. Однако для слабых магнитных полей такое разделение целесообразно и в квантовой теории. Кроме перечисленных вращательных эффектов, вызываемых связанными электронами, Кек наблюдал вращение плоскости поляризации коротких электромагнитных волн при их распространении в ионизованном газе, содержащем свободные электроны и находящемся в магнитном поле. Этот эффект, как показал Эпльтон, может играть большую роль при распространении радиоволн в верхних ионизованных слоях атмосферы (благодаря действию земного магнитного поля). [c.199]

Области могут быть резко ограничены скачкообразным изменением параметров и даже образовывать особую фазу (например, жидкие кристаллы с квазикристал-лическим строением, создающим макроскопическую анизотропию, или пластические кристаллы, где и в квазитвердой фазе есть свободное вращение). [c.207]

Рассмотрим условия образования зародыша новой фазы с общих позиций. Большинство фазовых превращений, в том числе и а 7-пре-вращение, связано с изменением удельного объема. В кристаллических телах это приводит к упругой деформации матрицы, причем энергия деформации может оказаться весьма значительной, так как в связи с малостью объема зародыша матрица, находящаяся в непосредственной близости с ним, может иметь свойства идеального кристалла [55]. Бы-игрьпи свободной энергии, связанный с образованием новой фазы, в этом случае уменьшается, что видно из выражения [c.28]

Изготовление центробежным способом сравнительно толстостенных заготовок полых тел вращения из любых сплавов, в том числе гильз изСЧ, сопряжено с определенными трудностями. Главная из них — нарушение нормального для центробежного литья одностороннего затвердевания отливки в радиальном направлении. В толстостенной отливке продвижение фронта кристаллизации от наружной поверхности сильно замедляется, в то время как потери теплоты со свободной поверхности остаются значительными. В этих условиях на свободной поверхности возникает сплошная корка твердых кристаллов, и дальнейшая кристаллизация отливки становится двусторонней. Два движущихся навстречу фронта кристаллизации смыкаются внутри стенки отливки. При этом усадочные пустоты и неметаллические включения сосредотачиваются также внутри металла, и отливка утрачивает свою плотность, являющуюся одним из преимуществ центробежного литья. [c.531]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...