Поправка на краевой эффект

Предполагалось, что остаточные напряжения постоянны по длине стержня, за исключением небольших областей у концов, в которых возникает сложное напряженное состояние. Протяженность зоны краевого эффекта обычно не превышает толщины образца. Если толщина образца не превышает десятой доли его длины h < О,И), то поправкой на сложное напряженное состояние в концевых областях можно пренебречь. В данном случае эта задача упрощалась тем, что слои с концевых областей не удаляли. [c.86]

Поправки, которые вносит локальный краевой эффект в окрестности точки приложения нагрузки, имеют не только количественный, но и качественный характер. Он меняет порядок особенностей функций, определяющих перемещения, усилия и моменты оболочки. А именно, за счет локального краевого эффекта происходит снижение порядка особенностей. Для общего случая порядок особенностей в перемещениях, усилиях и моментах оболочки под сосредоточенными воздействиями разобран в работе [132]. Для сферической оболочки этот вопрос обсуждался в статье [40]. Там же задача действия на сферическую оболочку произвольной системы сосредоточенных сил и моментов решена по моментной теории точно (в замкнутой форме). [c.244]

Учет интегралов краевого эффекта в случае шарнирно опертого края вызван не практической необходимостью, ибо при вычислении угла (р вводится поправка порядка а для остальных неизвестных функций — порядка fj,f. [c.371]

Представляется весьма желательным развитие и распространение данного метода расчета электрических полей на течения сред с усложненными физическими свойствами и при более сложных граничных условиях, учитывающих физические процессы близи ограничивающих поток поверхностей. Первая работа в этом направлении (А. Б. Ватажин, 1966), в которой исследуется задача о продольном краевом эффекте для пары электродов канала МГД-генератора при постоянном магнитном поле с учетом усложненного граничного условия на электроде (Г. А. Любимов, 1965), показывает, что учет реальных свойств поверхности электрода может привести к существенным количественным поправкам при расчете суммарных характеристик МГД-генератора. [c.448]

При обобщении с данные Смита [184] нами введена поправка в соответствии с рекомендациями Л. П. Филиппова [188]. Смит использовал установку Бриджмена [183], но, как и Бриджмен, недостаточно точно учитывал влияние краевых эффектов. [c.118]

При условии, что толщина электродов Ь мала по сравнению с толщиной диэлектрика Н, поправка Дг на краевой эффект выражается формулой (21-37). [c.29]

Это означает, что чувствительность определения АС, не говоря о краевом эффекте, не зависит от L. Это существенно упрощает процедуру испытаний, поскольку отпадает необходимость точного воспроизведения длины L для каждого образца с целью обеспечения одной и той же чувствительности тензометра. Тарировку можно проводить при комнатной температуре. Для низкотемпературных измерений нужно лишь ввести поправку на изменение диэлектрической постоянной. Это справедливо при условии сохранения постоянства отношения гз/ri с изменением температуры. Если оба цилиндра изготовлены из одного и того же материала, то изменение гг г минимально. Чувствительность датчика легко меняется в зависимостп от величины гг1г. Датчик мож- [c.388]

I Существуют варианты граничных условий, для которых решение типа краевого эффекта дает заметные поправки для тангенциальных смещений и , щ. Мы юн не рассматриваем, поскольку эти варианты весьма искусствашш и практически ыалоинтересны 142]. [c.364]

Для снижения влияния краевого эффекта использовался отжнг модели и принимались поправки, позволяющие учесть собственные напряжения модели. [c.191]

Измерение вязкости нормальной компоненты. С целью измерения вязкости нормальной компоненты Э. Л. Андроникашвили (1948) использовал формулу (4.13), в которую были введены поправки на краевые эффекты, связанные с наличием у диска [c.670]

Краевой эффект в оболочках. Если напряженное состояние в оболочке является в основном бёзмоментным и интенсивность напряжений достаточно велика, напряженное состояние краевого эффекта вблизи закрепленного края может рассчитываться, как поправка к основному напряженному состоянию. Эта идея была реализована И. Г, Терегуловым, который использовал в зоне краевого эффекта уравнения, линеаризованные около основного напряженного состояния, которое считается без-момертным и, следовательно, известным. Теория краевого эффекта при этих предположениях оказывается подобной теории краевого эффекта в упругих оболочках, В качестве иллюстрации была рассмотрена задача о краевом эффекте в цилиндрической круговой оболочке, сжатой в осевом направлении. Краевой эффект в цилиндрической оболочке рассматривался также И, В, Стасенко (1962, 1963). [c.138]

Образцы, выполненные из металлов с высаиой теплопроводностью, для получения одинаковой температуры поверхности, напротив, должны быть сравнительно большими, чтобы на них можно было разместить отдельные нагреватель и датчик температуры (как правило, полупроводник) [43, 44, 47, 56]. Однако из-за больших тепловыделений диапазон данных, которые можно получить с помощью таких образцов в стационарных условиях, огра-н ичен [44]. При применении больших образцов приходится идти на компромисс в выборе отношения длины к диаметру [43] и вносить (большие поправки на краевые эффекты [47, 56] кроме того, существуют ограничения на минимальную температуру Ж(идк0сти, при которой можно произв одить измерения [43]. [c.360]

Поправка на краевой эффект 29 Пористость открытая 76 Порог слышимости 444 Порозиметр Мак-Леода 76 Портланд-цемент 278 Поршень 43 [c.469]

Поясним теперь, почему при смыкании ГО поля с краевой волной неизбежно возникает переходная область, т. е. зона полутени. Ее наличие обусловлено тем, что вдоль границы свет —тень смыкаются два различных по своей лучевой структуре поля плоская первичная (или отраженная) волна и цилиндрическая краевая. На границах свет — тень у них совпадают направления лучей, но различаются радиусы кривизны фронтов. Сечение лучевой трубки у плоской волны остается неизменным, а у краевой — изменяется по линейному закону. Следовательно, в приближении ГО должен образоваться разрыв амплитуд геометрооптической и краевой волн. На самом деле, конечно, его нет, так как явление днфракции поперечной диффузии амплитуд устраняет этот разрыв. Иными словами, область полутени — это окрестность границы свет — тень, в которой эффекты диффузии амплитуд нельзя считать малыми поправками к геометрооптнческому решению. Диффузия амплитуд захватывает тем большее пространство поперек фронта, чем дальше уходим вдоль границы свет —тень. [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...