Основание платинового термометра

Историю термометрии с начала 18 столетия можно проследить по двум направлениям, родоначальниками которых были Фаренгейт и Амонтон. С одной стороны, разрабатываются все более точные практические шкалы, основанные на произвольных фиксированных точках, такие, как шкалы Фаренгейта, Цельсия и Реомюра, при одновременном создании все более совершенных практических термометров. С другой стороны, наблюдается параллельное развитие газовой термометрии и термодинамики. Первый путь привел (через ртутные термометры) к появлению платиновых термометров сопротивления, к работам Каллендара и наконец в конце 19 в. к платино-платинородиевой термопаре Шателье. В гл. 2 будет показано, что кульминационной точкой в практической термометрии явилось принятие Международной температурной шкалы 1927 г. (МТШ-27). Следуя по пути развития газовой термометрии, мы придем к работам Шарля, Дальтона, Гей-Люссака ш Реньо о свойствах газов, из которых следуют заключения о том, что все газы имеют почти одинаковый коэффициент объемного расширения. Это послужило ключом к последующему пониманию того, что газ может служить приближением к идеальному рабочему веществу для термометра и что можно создать [c.32]

Взаимозаменяемость технических термометров сопротивления достигается тем, что вое они имеют одинаковое сопротивление при 0°С (/ о) и изготовляются из металла одинаковой чистоты. До 1950 г. для платиновых термометров сопротивления и работающих Б комплекте с ними электроизмерительных приборов действовала градуировка № 11. Эта градуировка была составлена на основании изучения образцов платины экстра , для [c.82]

Упомянутые в предыдущем параграфе градуировки технических платиновых термометров сопротивления вычислены по уравнениям (IV, 2) и (IV, 3) на основании средних значений постоянных А, В и С, найденных для большого количества технических термометров сопротивления, изготовленных из платины одинаковой чистоты. [c.86]

Во второй статье рассматривается один из фундаментальных вопросов термометрии о воспроизводимости Международной шкалы в области, основанной на показаниях платинового термометра сопротивления. В результате измерений, описанных в этой статье, ясно, что критерий удовлетворительности термометра, определяем мый, согласно положению о Международной шкале, через отношение сопротивлений термометра в точках кипения серы и воды к сопротивлению в точке льда, является недостаточным, если требуется воспроизводить шкалу с точностью, превышающей 0,01° С при 100°. [c.10]

Следующая работа содержит результаты исследования шкалы температур между 14 и 83° К, основанной на показаниях платинового термометра сопротивления и выведенной из сравнения его с гелиевым газовым термометром. В статье приводится таблица зависимости сопротивления платинового термометра от температуры. [c.10]

На основании обзора литературы и результатов новых экспериментов МТИ для нормальной точки кипения серы по термодинамической шкале предлагается значение 444,7° С. Предложены также кубическое уравнение температура—сопротивление, служащее интерполяционной формулой для платинового термометра сопротивления в интервале температур О—660° С, и нормальная температура кипения ртути в качестве четвертой реперной точки, значение которой равно 356,7° С (по термодинамической шкале). По существующей Международной шкале нормальная точка кипения ртути равна 356,57 С (Int). [c.223]

Принцип действия термометров сопротивления (ТС) основан на зависимости электрического сопротивления металлов, сплавов и полупроводников от температуры. Для определения температуры по измеренному значению электрического сопротивления пользуются эмпирическими формулами или таблицами. Термометры для точных измерений (с погрешностью менее 0,001 К) — платиновый, германиевый — градуируют индивидуально. ТС применяют для измерения температур примерно от 0,01 К до 1100 Т. [c.179]

До недавнего времени было принято считать, что для МПТШ обязательно, чтобы температуры в данном интервале воспроизводились только одним методом. Выполнение этого требования автоматически обеспечивает единство измерений температуры. Однако редакция МПТШ-68 1975 г. допускает при градуировке платиновых термометров сопротивления использовать с равным правом тройную точку аргона пли точку кипения кислорода. В настоящее время нет никаких указаний на то, что такая двойственность привела к заметным расхождениям результатов измерений. Опыт успешной эксплуатации ПТШ-76, где с равным правом допускается воспроизводить шкалу несколькими весьма различными, но хорошо исследованными методами, также позволяет считать указанные выше формальные требования неоправданно жесткими. Можно полагать поэтому, что разумное отступление от метрологического пуризма и применение на равных основаниях обоих указанных выше методов воспроизведения МПТШ от 13,81 до 24 К не сможет привести к экспериментально ощутимым потерям в единстве измерений температуры. [c.8]

В последние два десятилетия 19 в. было выполнено много измерений с газовым термометром, в том числе при температурах выше 600 °С. Были найдены значения ряда точек кипения и затвердевания в основном по показаниям азотного газового термометра постоянного давления. Подробный обзор этих достижений дал в 1899 г. Каллендар на сессии БАРН, где он выступил с предложениями о практической температурной шкале [12]. Каллендар предложил принять платиновый термометр сопротивления, калиброванный в точке замерзания воды и точках кипения воды и серы в качестве основы шкалы. Он предложил также отобрать конкретную партию платиновой проволоки для изготовления термометров, несущих шкалу. Он предложил приблизить эту шкалу к шкале идеального газа, приняв для точки кипения серы результаты измерений с газовым термометром, и назвать ее температурной шкалой Британской ассоциации. Свои предложения Каллендар обосновал проверкой квадратичной формулы разностей между так называемой платиновой температурой и температурами, определяемыми по газовому термометру, которые были ранее найдены в МБМВ Шаппюи и Харкером [15, 35]. Каллендар представил также перечень значений вторичных реперных точек, основанный на его анализе измерений с газовым термометром. Эти числа приведены в табл. 2.1 вместе с принятыми в МПТШ-68. [c.41]

Обсуждая шкалу МПТШ-68, следует упомянуть, что предлагались гора.здо более простые способы определения шкалы температур ниже О °С, основанной на использовании платинового термометра сопротивления (см., например, [17]). Если МПТШ-68 будет пересмотрена, то на смену ей, судя по всему, придут более простые методы. [c.206]

Шкала термометра устанавливает меру соответствия между вь >-ступающим в капилляре столбиком и измеряемой температурой. Конструкции шкал должны гарантировать однозначность механической связи с капилляром и удобство наблюдения положения мениска. Деление шкалы должно опираться на точные значения температур в фиксированных точках и интерполяционные формулы с учетом характера термического расширения термометрической жидкости и стекла. Основные трудности при делении шкалы связаны с нелинейностью свойств жидкостей и стекол. При равномерном делении шкалы в промежутке 0°С... 100 °С погрешность за счет деления не превышает 0,05 К. Экстраполяционное деление дает менее надежные результаты. Экстраполирование стоградусной шкалы на ртутном термометре из стекла 1565 до 700 °С приводит к погрешности 75 К. Экстраполяция шкалы, основанной на точках таяния льда и сублимации двуокиси углерода, до температуры кипения азота для пентанового термометра дает погрешность 23 К. В связи с большой надежностью интерполяции у платиновых термометров сопротивления градуировку промежуточных значений шкалы производят по показаниям термометров сопротивления. [c.86]

Мюллер [2] представил на конференцию по вопросам измерения температуры, состоявшуюся в Нью-Йорке в 1939 г., доклад на тему Точная термометрия, основанная на измерении сопротивлений . В этой работе он относит начало применения термометров сопротивления к 1887 г., когда было опубликовано исследование К,аллендара по этому вопросу. Затем в докладе описаны методы точной платиновой термометрии, которыми пользовались полвека спустя после появления работы Каллендара. В настоящей работе обсуждаются те изменения в технике измерений, которые произошли за 15 лет после опубликования работы Мюллера. [c.106]

У основания манометра в медном блоке вмонтирован платиновый термометр сопротивления. На поверхности этого же блока расположены реперные спаи трех многоспайных термопар, предназначенных для измерения средней температуры для трех различных участков ртутного столба. На соединительной трубке манометра от плечевого до запястного соединения [c.125]

Международное значение точки золота, равное 1063°, основано на результатах измерений Хольборна и Дея (1900 г.) и Дея и Сосмана (1911 г.) с газовым термометром, которые получили значения, равные соответственно 1064 и 1062,4° С. Таким образом, нет оснований считать, что температура плавления золота известна с абсолютной точностью, большей чем 1°, и, следовательно, нет доказательств того, что квадратичная экстраполяционная формула для платинового термометра, полученная в точке кипения серы, непригодна для точки плавления золота. Если температуру кипения серы принять равной 444,70° С, как предлагают Блейсделл и Кей, то значение точки золота, полученное при помощи платинового термометра, увеличится на 0,7° С, и совпадение с газовым термометром улучшится еще более. Однако ввиду важности температуры плавления золота как начальной точки шкалы излучения необходимо приписать ей определенное числовое значение, и если платиновый термометр [c.46]

Экспериментальные трудности, возникающие при измерениях с помощью газового термометра, привели к тому, что в 1927 г. [2] была принята Международная шкала температур, основанная (в области температур от —190 до +660° С) на показаниях стандартного платинового термометра сопротивления—инструмента, обеспечивающего высокую точность и хорошую воспроизводимость. Хотя Международная шкала была определена так, чтобы она как можно лучше совпадала с термодинамической, расхождения этих шкал в области температур выше 0° С не известны с доста точно высокой степенью точности. [c.225]

КОНЦЫ, выводят за пределы объекта. Принцип действия термопары основан на ряде термоэлектрических эффектов, основным из которых является эффект Зеебека. Он проявляется в возникновении разности потенциалов на свободных концах, функционально связанной с разностью температур горячего спая и свободных концов. Эта разность потенциалов называется термоэлектродвижущей силой ТЭДС. К стандартным, серийно выпускаемым термоэлектрическим термометрам относятся термопары ТПП (платинородиево-платиновые) ТХА (хро-мель-алюмелевые) ТХК (хромель-нике-левые) и др. [3-5]. [c.914]

Измерение пульсаций температуры Т можно производить с помощью приборов, основанных на принципе термометра сопротивления (с проводниковыми или полупроводниковыми датчиками), или с помощью миниатюрных термопар. В качестве типичного примера прибора.для измерения значений Т можно упомяпуть микротермометр Кречмера (1954), представляющий собой термометр сопротивления с платиновой нитью (тех же размеров и с той же инерцией, что и в применявшемся в СССР термоанемометре) в качестве датчика. При использовании этой нити для измерения пульсаций температуры через нее пропускается очень слабый ток, при котором ее перегрев относительно окружающего воздуха не превосходит 0,0Г. В таком случае теплоотдача в Воздух практически отсутствует, и температура нити (а следовательно, и ее сопротивление) зависит поэтому только от колебаний температуры воздуха и не зависит от скорости ветра. В результате пульсации силы тока, проходящего через нить, оказываются пропорциональными пульсациям температуры воздуха (с коэффициентом пропорциональности, определяемым только параметрами прибора). [c.440]

В ударных трубах длительность этапов изучаемых процессов составляет приблизительно 10" сек. При этом толщина приемного инерционного органа должна быть порядка 10 мм. Роуз и Старк [311] для таких измерений пользовались термометрами сопротивления в виде тонких (около 0,03 мм) платиновых пленок, нанесенных на пирексовое основание. Поглощенное тепло расходуется, главным образом, на повышение температуры пленки, о чем судят по изменению ее сопротивления. Поправка на утечку тепла определяется из решения уравнения теплопроводности для полуограниченного пирексового массива при граничных условиях четвертого рода в зависимости от толщины и материала на- [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...