Уравнение трубопровода

Характеристика такого сложного трубопровода может быть построена непосредственно по уравнению трубопровода (6.10), где а подсчитывается по уравнению (6.16), или графически путем суммирования ординат напорных характеристик отдельных участков трубопровода (см. рис. 6.7, б) при одинаковых Q. [c.97]

Рассмотрим простой трубопровод с подъемом жидкости (рис. 46). Для анализа движения жидкости и вывода уравнения трубопровода проведем плоскость сравнения 0—0 и сечения /, //, 111, 1Y. Обозначим абсолютные давления на входе в трубопровод и выходе из трубопровода расстояния от плоскости сравнения до поверхности жидкости в нижнем резервуаре (высота всасывания) [c.89]

В частных случаях уравнение трубопровода может быть выражено проще. Рассмотрим, например, схемы нескольких простых трубопроводов, приведенных на рис. 47. [c.90]

Уравнение трубопровода получится из уравнения (6.28), если положить я = 1, а = О и отбросить знак осреднения. При этом для трубопровода, расположенного перед компрессором, будет [c.200]

Полученная зависимость является волновым уравнением трубопровода. [c.51]

Запишем уравнение Бернулли для движения жидкости по напорному трубопроводу, т. е. для сечений 2—2 и 3—3 [c.131]

Второе уравнение записано па основании равенства потерь давления в параллельных трубопроводах. [c.396]

Ответ подъем трубопровода невозможен. Из решения уравнения [c.145]

Уравнение (IX—2) применимо также независимо от размеров питателя и приемника в тех случаях, когда трубопровод имеет достаточно большую длину, при которой скоростные напоры на входе и выходе из трубопровода оказываются пренебрежимо малыми по сравнению с потерями напора иа трение по его длине. [c.227]

Применим уравнение (IX—2) к простому трубопроводу, который соединяет два больших резервуара с постоянными уровнями жидкости и состоит из k последовательных участков длиной и диаметром d, (рис. IX—2), Заметим, что показанные на схеме уровни жидкости в резервуарах следует рассматривать в более общем смысле как пьезометрические уровни в питателе и приемнике. [c.227]

Для простого трубопровода длиной I и постоянным диаметром уравнение (IX—4) при турбулентном режиме имеет вид [c.228]

При истечении жидкости из большего резервуара через трубопроводе атмосферу (рие. IX—3) уравнение Бернулли имеет вид [c.229]

Так как потеря напора при выходе потока из трубопровода в данном случае отсутствует, уравнение (IX—8) [c.229]

При такой замене расчетное уравнение (IX-10) можно представить в виде, характерном для трубопровода без местных сопротивлений [c.232]

Задача решается графически, путем построения зависимости требуемого напора И от диаметра трубопровода d при заданном расходе Q. Задавая значения d, для каждого из которых определяются величины X, и /э с учетом области сопротивления, вычисляют соответствующие значения напора Н из приведенных выше уравнений связи между Н и Q. [c.237]

Указание Воспользоваться уравнением Бернулли для относительного движения жидкости в трубопроводе при поступательном перемещении последнего с ускорением а [c.252]

Для решения сформулированных задач составляется система уравнений, которые устанавливают функциональные связи между параметрами, характеризующими потоки жидкости в трубах, т. е. между размерами труб, расходами жидкости и напорами. Эта система состоит из уравнений баланса расходов для каждого узла и уравнений баланса напоров (уравнений Бернулли) для каждой ветви трубопровода. [c.265]

Конкретный вид системы расчетных уравнений и способы ее решения определяются типом сложного трубопровода и характером поставленной задачи. Для получения однозначного решения система расчетных уравнении должна быть замкнутой, т. е. число независимых неизвестных в ней должно быть равно числу уравнений. [c.266]

Составляя для рассматриваемого трубопровода уравнения баланса расходов в узлах, имеем [c.266]

Для схемы трубопровода, показанной на рис. X—2, уравнение баланса напоров в этом случае имеет вид [c.269]

Решение системы уравнений (X—-7) для трубопровода с заданными размерами удобно получать графическим методом. Для этого прежде всего строят характеристики всех труб системы но уравнению (X — 1). Характеристика представляет собой зависимость потерь напора в трубе от расхода. При турбулентном течении в трубе ее характеристика является практически квадратичной параболой при ламинарном течении в длинной трубе — практически прямо/ (см. гл. IX). [c.269]

Если это уравнение дает значение у << Н , то при включении трубы 2 работа сложного трубопровода будет соответствовать рассмотренному выше первому расчетному случаю, и для решения задачи нужно воспользоваться системой уравнений (X—11). [c.274]

Такой, например, является задача проектирования трубопровода с концевой раздачей (см. рис. X—8), когда требуется определить размеры ветвей (обычно их диаметры) так, чтобы при заданных напорах в резервуарах обеспечить подачу из верхнего резервуара / в нижние резервуары 2 и 3 заданных расходов жидкости. При этом. можно видеть, что в расчетной системе уравнений (X—12) число искомых неизвестных больше числа уравнений. Для решения задач такого типа используют дополнительные условия технико-экономического характера. [c.276]

Для интегрирования этого уравнения необходимо прежде всего знать зависимость площади поперечного сечения трубопровода Д от величины з. [c.341]

При постепенном закрытии трубопровода с помощью установленного на его конце затвора в трубопроводе возникает инерционное повышение давления. Решение задач такого типа, в предположении неупругости жидкости и стенок трубопровода, также основано на использовании уравнения Бернулли (XII—3) для фиксированного момента времени. Рассматривая сечения потока на свободной поверхности в баке и в конце трубопровода, получим [c.343]

Зная уравнение трубопровода, можно построить его напорную характеристику, т. е. изобразить графически зависимость между расходом и напором в трубопроводе. Из уравнений (6.10)—(6.14) видно, что в координатах ( —Я напорная характеристика трубо- [c.93]

Сила инерции равна р/(5у/(3/)йх. В связи с тем, что величина ускорения определяется здесь значением ди д1, заметим следующее. При одномерном установившемся движении ускорение представляется в виде йи1сИ= ди1д() +v (ди1дх) (подробнее см. в 52). При скорости течения V, намного меньшей скорости звука, вторым слагаемым в правой части этого выражения можно пренебречь, что и сделано выше. Однако при скорости течения, близкой к скорости звука, величина данного члена становится достаточно большой и должна приниматься во внимание. При этом рассматриваемые далее линейные дифференциальные уравнения трубопровода заменяются нелинейными дифференциальными уравнениями. [c.383]

Решив приближенными методами это уравнение относительно Х, получим/С -= 9,75. Для рассматриваемого трубопровода, как это известно из теории безмо-ментяых оболочек, К = d/2/i [c.51]

После деления уравнения (1.110) на скоростной папор получим об1цее выражение для коэ )фицяепта. местного сопротивления при ла-гаи а[)по.м течении в трубопроводе [c.103]

Пьезометрическую высоту, стоящую в лозой части уравнения (1.138) назовем нотребныл напором // отр- Если же эта высота задана, то будем называть ее располагаемым напором Яраси- 1 ак видно из формулы, этот напор складывается из геометрической высоты Az = Z., — Zi, на которую нодиимается жидкость в процессе движения по трубопроводу, пьезометрической высоты в конце трубопровода и суммы всех потерь напора в трубопроводе. [c.119]

Уравнение (1.14G) является основным для расчета Есасываюшпх трубопроводов. Оно пока зывает, что процесс всасывания, т. е. подъом [c.130]

Решение этой задачи представляет собой поверочный распет всасывающего трубопровода. Абсолютное давление получепг ое но уравнению (1.И9), сравнивают с тем, которое является минимально допустимым для данного случая. [c.130]

Если трубопровод состоит из нескольких участков с сечениями разных площадей S., и т. д. (или трубопровод присоединен к цилиндру, в котором y Etopenno движется поршень), то инерционный напор для всего трубопровода равен сумме инерционных напоров для каждого участка. При этом соответствующие ускорения определяют из уравнений, представляющих собой результат дифференцирования выражения расхода Q по времени, т. е. [c.138]

Исходным при расчетах простого трубопровода является уравнение баланса н-апоров (уравнение Бернулли) для потока от сечения а в питателе перед входом в трубопровод до сечения Ь в приемнике после выхода жидкости из трусс1фовода. При установившемся движеинн жидко-С п- [c.226]

Г.СЛН площади сечении питателя и приемника достаточно велики по сравнению с сечением трубопровода (наирпмер, трубопровод, соединяющий два больших резервуара), скоростными напорами жидкости в этих сечениях при составленпи баланса напоров можно пренебречь. При этом расчетное уравнение приобретает вид [c.227]

Поэтому для длинного трубопровода постоянного диаметра расчетное уравнение (IX—5) или (IX —6) можно заменить лриближенным [c.231]

Поскольку обычно сложные трубопроводы являются длинными, в уравнениях Бернулли можно пренебрегать скоростными напорами, принимая полный напор потока в каждом расчетном сечении трубопровода практически равным гидростатическому и выражая его высотой пьезометрического уровня над принятой плоскостью сравнения. Кроме того, в сложных трубопроводах можно также пренебрегать относительно малыми местными потерями напора в узлах. Это значительно упрощает расчеты, поскольку позволяет считать одинаковыми напоры потоков и концевых сеченнях труб, примыкающих к данному узлу, и оперировать в уравнениях Бернулли понятием напора в данном узле. [c.265]

Скорость у, в рассматриваемом сечении трубопровода можно также выразить через dzldt.no уравнению расхода имеем [c.340]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...