Гальванометр баллистический баллистическая

Баллистическая чувствительность гальванометра при прочих равных условиях зависит от степени его успокоения и падает с увеличением успокоения. Иными словами, она тем меньше, чем меньше электрическое сопротивление цепи рамки гальванометра. Так, баллистическая чувствительность для критического режима в г раз ( 2,7) меньше по сравнению с чувствительностью гальванометра в периодическом режиме при P 2Y D = в (цепь рамки гальванометра разомкнута). [c.52]

В ряде солей при более низких температурах были обнаружены эффекты гистерезиса, форма петли которого может быть измерена путем постепенного ступенчатого включения и выключения поля в обоих направлениях и наблюдения отбросов баллистического гальванометра (см. п. 23). Если нас интересует только остаточный магнитный момент (например, в качестве термометрического параметра см. п. И), то для измерения петли достаточно всего [c.516]

После открытия эффекта Мейснера было найдено, что при достижении магнитным полем критического значения намагниченность также резко изменяется от величины (—H/Av ) до нуля. Кроме того, было установлено, что величину критического поля гораздо удобнее определять не по скачкообразному изменению сопротивления, а по изменению намагниченности. Намагниченность образца можно, например, измерять, помещая ого в длинную катушку, присоединенную к баллистическому гальванометру и находящуюся в постоянном однородном магнитном поле. При быстром удалении образца из катушки гальванометр дает отброс, пропорциональный полному магнитному моменту образца. Этот метод в настоящее время является одним из наиболее распространенных. [c.614]

Заряд конденсатора определяют при помощи баллистического гальванометра и по значению заряда находят сопротивление образца. Баллистический гальванометр отличается от обычного тем, что у него искусственно увеличен момент инерции подвижной части. Благодаря этому он позволяет измерять малые количества электричества, протекающего в течение коротких интервалов времени. Основной характеристикой баллистического гальванометра является его баллистическая постоянная Сд, указываемая на шкале. Однако погрешность, с которой она указывается, слишком велика ( 10%) поэтому непосредственно перед измерением определяют баллистическую постоянную. Для этого используют цепь, показанную на рис. 2-2. Вначале необходимо убедиться в том, что переключатель П1 находится в среднем положении (напряжение отключено), ключ К замкнут, а переключатель П2 — в среднем положении. Замыкают накоротко зажимы В и И, зажим 3 не используют. Включают напряжение переключателем П1, переключатель П2 ставят в левое положение и размыкают ключ К. При этом конденсатор С заряжается через резистор с известным сопротивлением R в течение определенного времени (. По истечении времени t переключатель П2 переводят в правое положение. При этом конденсатор С разряжается через гальванометр. Отмечают наибольший отброс а указателя гальванометра. Заряд конденсатора [c.35]

Баллистическую постоянную гальванометра вычисляют по формуле [c.35]

Сопротивление Я образца измеряют следующим образом. Подключают измерительную ячейку к зажимам В, И, 3 цепи, переключатель П2 ставят в левое положение, размыкают ключ К и заряжают конденсатор С. Время зарядки t обычно равно 5 мин. Переключатель П2 переводят в правое положение и разряжают конденсатор С через баллистический гальванометр, замечая первый наибольший отброс указателя а. Переключатель шунта ПЗ при этом должен находиться в положении, соответствующем п = Ю . Если отклонение указателя при этом недостаточно, то повторяют измерение при большем значении п. Сопротивление образца рассчитывают по формуле [c.35]

Магнитные свойства при постоянном токе определяли с помощью пермеаметра и баллистического гальванометра для всех пяти сплавов. Свойства при переменном токе (при частотах 60 и 400 Гц) замеряли только на образцах из полос с помощью специального прибора. [c.354]

Гальванометры 1 (1-я) — 522 — Баллистическая постоянная 3 — 182 [c.45]

Определение остаточного аустенита. При определении количества структурных составляющих можно ограничиться относительными измерениями, т. е. вместо значений /5 принимать максимальный отброс гальванометра а (см. Баллистический метод ). Для определения процентного содержания аустенита измеряют при достаточно сильном магнитном поле отожжённый образец (О /о аустенита) и замечают отброс гальванометра а,. После этого измеряют испытуемый образец при том же магнитном поле и замечают отброс гальванометра 02. [c.178]

Для получения петли гистерезиса пользуются схемой баллистической установки, приведённой на фиг. 82. После определения максимальной индукции Вт (фиг. 83, отрезок от) приступают к снятию нисходящей ветви петли гистерезиса аг. Для этого при разомкнутом ключе (фиг.82)подбирают ток, соответствующий значению индукции Д , меньшей Вт-Затем замыкают ключ и при токе, соответствующем Вт> производят подготовку образца путём коммутирования. Далее включают цепь гальванометра, переключают ключ /("г и после этого сразу размыкают ключ и наблюдают отброс гальванометра. Последний будет соответствовать уменьшению индукции Вт на [c.180]

Фиг. 82. Схема баллистической установки Л,,А, — амперметры О — гальванометр I,, А ,—намагничивающие катушки 1 , А1а — измерительные катушки т — образец Л, — шунт Вз, Вз, В, — реостаты.

Определение баллистической постоянной. Для определения баллистической постоянной гальванометра пользуются нормальной катушкой или эталоном взаимной индукции в 0,01 гн. Определение производится при помощи баллистической установки (фиг. 82), причём рубильник К1 должен быть включён в нижнее положение. [c.182]

По отбросу гальванометра а вычисляется баллистическая постоянная С [c.182]

Определение магнитных характеристик готовых магнитов [9]. Измерение индукции магнита В производится при помощи баллистического гальванометра или флюксметра при быстром удалении измерительной катушки, предварительно надетой на магнит. При этом [c.185]

Вибрационные дефлекторы должны иметь достаточно большой размер отражающего зеркала, высокую частоту колебаний, большой угол поворота и отсутствие деформаций зеркала. Размер зеркала, его масса, жесткость растяжек, к которым крепится рамка гальванометра, будут определять резонансную частоту вибрационного дефлектора. При этом может быть три режима работы 1) на частотах до резонансной частоты 2) на резонансной частоте 3) на частотах выше резонансной частоты. В первом случае обеспечивается широкополосный режим работы вибрационного дефлектора вплоть до резонансной частоты. При этом во всей полосе частот угол поворота рамки гальванометра, а следовательно, и зеркала будет пропорционален величине проходящего тока. Если гальванометр работает на резонансной частоте, то в этом случае имеет место узкополосный режим работы дефлектора, причем наблюдается нелинейная зависимость угла поворота зеркала от величины тока, проходящего через рамку гальванометра. При работе гальванометра на частотах выше резонансной имеет место баллистический режим работы, при котором угол поворота зеркала (при одной и той же амплитуде тока) будет уменьшаться с увеличением частоты. [c.81]

Эти показания пропорциональны значениям Вд и 8, причем коэффициент пропорциональности определялся градуировкой по эталону шероховатости. Для получения надежных данных бралось всегда среднее значение из 10 определений 8ц и 8 на соседних участках образца. Однако трудность приготовления пластин с одинаковой по всей поверхности щероховатостью все же понижала точность определения, тем более что отсчет при каждом единичном определении делался несколько неопределенным из-за колебаний значений 8 вдоль пути ощупывающей иглы. Поэтому для устранения этой неопределенности и получения значений щероховатости, усредненных вдоль пути иглы, была применена иная, отличающаяся от обычной, схема измерений 1. Идея этого метода состоит в следующем. После интегрирующего контура прибора ток, индуцированный перемещениями иглы профилометра, пропускался через купроксный выпрямитель и далее через баллистический гальванометр (с периодом около 15 сек.). Вместо пластинок исследуемыми образцами служили цилиндры, которые могли приводиться в направлении своей оси в возвратно-поступательное движение от мотора через редуктор и кулачковое приспособление. Ток от иглы замыкался на определенное короткое время х посредством ключа, приводимого в действие от того же редуктора. Момент замыкания и размыкания тока устанавливался с таким расчетом, чтобы регистрировать результаты ощупывания иглой средней части образующей цилиндра, соответствующей заданной скорости относительного движения щупа. [c.141]

Количество электричества Q, протекшего через баллистический гальванометр, равно [c.141]

Заплывающий разряд в муфте 10 и более Баллистический и акустический гальванометр [c.149]

Приведенный метод прост и может достаточно быстро и точно давать относительную характеристику коррозионного поведения металлов. Его недостатки в значительной мере похожи на недостатки, связанные с измерением потенциалов компенсационным методом. К ним можно отнести прежде всего дополнительную поляризацию образцов в связи с протеканием некоторого тока прежде, чем достигается компенсация, и невозможность измерения разности потенциалов при низкой электропроводности раствора. Во избежание указанных недостатков можно применять схему с баллистическим гальванометром или использовать ламповый потенциометр. Применение лампового потенциометра описано выше. Схема установки при использовании баллистического гальванометра (34 дана на рис. 130. [c.192]

Скорость, с которой могут производиться измерения отброса баллистического гальванометра, зависит от периода колебаний гальванометра. E . iu для регистрации результатов используется шкала и зрительная труба, то период колебаний не может быть понижен до значений, меньших 6 сек, без серьезного ухудшения надежности результатов. В этом случае может быть произведено около шести отсчетов в минуту. Это число можно заметно увеличить, еслн пользоваться более коротконериодным гальванометром и фотозаписью показаний. Однако делать период колебаний гальванометра слишком коротким не рекомендуется, ибо, когда период ио порядку величины сравним с временем релаксации соли, наблюдаются днойные отбросы (хотя гальванометр и находится в критическом режиме, зайчик очень быстро движется сначала в одном направлении, а затем—в противоположном [93, 94]). Интерпретация измерений в этом случае оказывается сложной, поэтому предпочтительнее пользоваться гальванометром с несколько более длинным периодом. В исследованиях с хромо-калиевыми квасцами [94] было найдено, что гальванометр с периодом колебаний около 1,5 сек является самым коротконериодным, который еще можно практически использовать. [c.457]

Экспериментальные точки соответствуют 1 — / для первой сферы, м = 225 гц 2 — / для первой сферы, измерительное поле 1,10 эрстед, период свободных иолеОаний баллистического гальванометра 1,3сек Я — / для второй сферы, v = 225 ги i — /, для второй сферы, иамерительное поле 1,10 эрстед, период свободных колебаний баллистического гальванометра 1,3 сек. [c.523]

Перпод свободных колебаний баллистического гальванометра 1,3 сеп. [c.526]

Как и в случае метиламмониевых квасцов ниже максимума / меньше, чем yj, однако это различие выражено для хромо-калиевых квасцов более сильно. Величина / в очень малой степени зависит от частоты измерительного поля, однако значение зависит от периода колебаний баллистического гальванометра. Этот вывод был сделан на основе экспериментов, в которых в течение одного и того же периода отогрева использовались различные гальванометры. В окрестности максимума наблюдались двойные отклонения (см. п. 24), особенно ярко выраженные в случае применения короткопериодного гальванометра (например, с периодом 0,2 сек). [c.528]

Ход изменения восприимчивости в поперечном поле для хромо-метил-аммониевых квасцов показан на фиг. 69. Соответствующие эксперименты были выполнены Бейном, Стенландом, де-Клерком и Гортером [128], использовавшими сферический монокристалл, расположенный таким образом, что-и приложенное, и измерительное поля были направлены параллельно кубическим осям. В этих исследованиях применялся баллистический метод при измерительном ноле напряженностью 1,08 эрстед период гальванометра равнялся 1,3 сек. [c.542]

Штейнер и Шенек [204] впервые обнаружили, что помещенный в слабое продольное магнитное поле сверхпроводящий стержень, по которому течет большой ток, обладает необычными магнитными свойствами. Так, когда ток превышает некоторую минимальную величину, продольный магнитный поток в стержне превышает поток в нормальной фазе, хотя он должен был бы быть меньше него. Это явление называется парамагнитным эффектом поскольку стержень с током ведет себя подобно парамагнитному веществу. Наиболее сильный эффект наблюдался Мейснером и др. [142] на образцах олова и ртути. Некоторые из полученных ими на о.лове результатов приведены на фиг. 32. В их опытах образец находился в катушке, соединенной с баллистическим гальванометром регистрировались отклонения гальванометра при иереключении продольного поля, когда сниженная температура становилась ниже точки перехода. Как видно из кривых фиг. 32, вследствие парамагнитного эффекта отклонения возрастали более чем в 2 раза по сравнению с их значениями для нормального состояния. [c.656]

Описание методики и экспериментальной установки. Для снятия характеристик влияния высокочастотного подмагни-чивания на свойства магнитных лент собрана экспериментальная установка, состоящ,ая из намагничивающего устройства и баллистической установки БУ-3. Намагничивание образцов производилось в поле соленоида. Максимальная напряженность поля должна обеспечивать их техническое насыщение (Не ЬНс). Перед измерением образцы размагничивались плавно убывающим переменным полем, изготавливались они в виде отрезков магнитных лент, сложенных в пакеты. Каждый пакет зажимался между двумя гетинаксовыми щечками толщиной 1 мм и оклеивался бумагой. Исходя из чувствительности баллистического гальванометра и числа витков измерительной катушки, было выбрано сечение пакета, равное 50 полоскам образцов магнитных лент шириной 6 мм. Длина образцов выбрана так, чтобы исключить влияние внешнего размагничивающего фактора и обеспечить полное сцепление магнитного потока образца с витками измерительной катушки. Эти условия удовлетворяются при длине 100 мм. [c.113]

Если удалить потенциалометр из магнитного поля, то возникнет поворот подвижной системы баллистического гальванометра, пропорциональный изменению потока. Отсюда 11п = — (СьО.)1К, где а —показания гальванометра /С=се 5ро — постоянная потенциалометра Съ — баллистическая постоянная гальванометра. Для определения К используют катушку с известным числом витков, в которую вставлен потенциалометр. При этом концы потенциалометра соединяются между собой. Включение или выключение тока в градуировочной катушке вызывает изменение потокосцепления в потенциалометре. [c.309]

АИ)5. Это изменение регистрируется баллистическим гальванометром БГ. Метод определения баллистической постоянной описан выше, значение индукции находят по формуле B — йa pioSw), где Сб — баллистическая постоянная а — отброс гальванометра 5 — площадь нейтрального сечения образца ш — число витков катушки индукции, намотанной на образец. [c.313]

Для определения точки компенсации был предложен также способ, состоящий в последовательном соединении баллистического гальванометра с конд1енсатором. Конденсатор заряжают от измеряемого источника электродвижущей силы, и затем, пользуясь переключателем, разряжают через гальванонетр. [c.14]

Баллистический метод определения напряженности магнитного поля. В измеряемое магнитное поле помещают измерительную катушку таким образом, чтобы вектор напряженности магплггиого поля был направлен перпендикулярно к плоскости витков катушки. Размеры катушки определяются объемом пространства, где требуется определить величину напряженности магнитного поля. Катушка соединяется с баллистическим гальванометром. [c.95]

Если удалить потенциалометр из магнитного поля, то возникает отклонение баллитического гальванометра, пропорциональное изменению потока, отсюда (/ jk) а, где а — отброс гальванометра k = ау5 лц, — постоянная потенциалометра — баллистическая постоянная гальванометра. Для определения k используют катушку с известным числом витков, в кото- [c.99]

Баллистический метод. Выше (см. рис. 9.45) была представлена схема баллистической установки. Величину магнитного поля измеряют катушкой Wh, а индукцию — катушкой W , намотанной на нейтральное сечение образца. При изменении намагничиваю-щ,его поля на величину AHi магнитный поток внутри образца изменяется на АФ = (АВ + АН) S. Это изменение регистрируется баллистическим гальванометром. Значение индукции определяют по формуле В == Сба/ 1о5ш, где g — баллистическая постоянная а — отклонение гальванометра 5 — площадь нейтрального сечения образца w — число витков катушки индукции, намотанной на образец. [c.104]

Смотреть страницы где упоминается термин Гальванометр баллистический баллистическая : [c.153] [c.456] [c.458] [c.509] [c.509] [c.524] [c.528] [c.529] [c.555] [c.208] [c.73] [c.73] [c.348] [c.180] [c.183] [c.257] [c.188] [c.307] [c.415]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...