Геометрические свойства лучистых потоко

ГЕОМЕТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЛУЧИСТЫХ ПОТОКОВ [c.396]

Рассмотренные зависимости для геометрических свойств лучистых потоков широко используются в расчетах по определению угловых коэффициентов и взаимных поверхностей излучения. [c.397]

В методе поточной алгебры интегрирование заменяется простыми алгебраическими операциями. В основе метода лежат геометрические свойства лучистых потоков ( 17-6). [c.416]

Геометрические свойства лучистых потоков 396 Гидравлический диаметр 217 Гидравлическое сопротивление при течении в трубах 214, 461 [c.478]

Галлилея критерий 158 Геометрические свойства лучистых потоков 368 [c.422]

Угловые коэффициенты излучения характеризуют геометрические свойства различных систем тел, в которых рассматривается теплообмен излучением. При расчетах коэффициентов излучения фг или взаимных поверхностей излучения Н ] часто используют метод лучистой (поточной) алгебры, базирующийся на некоторых общих свойствах лучистых потоков. [c.414]

Для определения лучистых тепловых потоков, которыми обмениваются различные тела, наряду с физическими (оптическими) свойствами (например, коэффициентом излучения) необходимо также учитывать геометрические факторы. К ним относится угловой коэффициент излучения. Местное (локальное) значение углового коэффициента может быть найдено из соотношения [c.378]

Из изложенного выше следует, что коэффициент излучения зависит от природы, теплового состояния тела, а также от состояния его поверхности. Зависимость коэффициента излучения не только от физических свойств и температуры тела, а еще и от состояния его поверхности не позволяет отнести его к ч исто теплофизическим параметрам. Для опытного исследования коэффициента излучения пока еще не существует достаточно разработанных и установившихся экспериментальных методик. Применительно к твердым телам получили распространение следующие методы радиационный, калориметрический и метод регулярного режима. К недостаткам радиационного метода относится неизбежная неточность наводки приемника излучения и некоторое рассеивание лучистой энергии, падающей на спай дифференциальной термопары. Кроме того, форма образца, применяемая в этом случае, является преимущественно плоской. В калориметрическом методе также нельзя применять исследуемые образцы произвольной формы. Их форма должна допускать возможность закладки в них электрических нагревателей. При этом необходимо, чтобы утечки тепла, обусловленные концевыми потерями в образцах, были пренебрежимо малыми. К общим недостаткам обоих методов относится необходимость измерения лучистых тепловых потоков и температуры поверхности исследуемых тел. В методе регулярного режима отпадает необходимость в измерении как лучи стых тепловых потоков, так и температуры поверхности Опыт сводится лишь к определению темпа охлаждения Метод регулярного теплового режима применялся ав тором в относительном и абсолютном вариантах. В обо их случаях образцы исследуемого материала могут иметь произвольную геометрическую форму и малые размеры, [c.285]

К задачам лучистого теплообмена может относиться определение потоков различных видов излучения по заданным температурам, оптическим свойствам поверхностей тел, их геометрической форме и размерам (прямая задача) определение температур поверхностей тел по заданным потокам излучения, оптическим и геометрическим свойствам тел (обратная задача) решение смешанных задач, когда для одних тел излучаюш,ей системы заданы потоки излучения, а для других — температуры и необходимо найти для некоторых тел температуры, а для других —лучистые потоки. Здесь будут рассматриваться лишь прямые задачи. В этих задачах наиболее важное практическое значение имеет определение потоков результирующего излучения. [c.378]

Применительно к сложным геометрическим системам различные криволинейные контуры поперечных сечений заменяются более простыми контурами минимальной длины [Л. ИЗ, 178] (натянутыми линиями), показанными штриховыми линиями на рис. 17-19. Это находится в полном соответствии со свойствами совмещаемости лучистых потоков ( 17-16). [c.417]

Полученный вывод сделан для излучающих систем сзаданным полем температур в объеме и для ограничивающих поверхностей. Этот вывод можно обобщить на излучающие системы с произвольным заданием условий однозначности. Такое обобщение будет логическим следствием линейности лучистых потоков всех видов и единственности решения системы уравнений. Формулировка этого положения была уже дана в работах [5 7], где она была названа правилом сложения корней уравнений излучения. Ниже приведена более общая формулировка этого положения. Имеется несколько геометрически одинаковых излучающих систем с одинаковыми полями коэффициентов поглощения в объеме и одинаковыми радиационными свойствами ограничивающих поверхно-. стей. В одной из таких систем поля лучистых потоков, определяющих единственность состояния системы, определяются по полям лучистых потоков других систем равенством (2-201). В таком случае и поля всех остальных видов лучистых потоков будут определяться этим же равенством. [c.69]

Радиационные свойства твердых тел в большой степени зависят от состояния их поверхности, ее степени и характера шероховатости. Когда дело идет о макрошероховатости, т. е. когда размеры выступов шероховатости и расстояния между ними значительно превосходят длины волн излучения, то радиационные свойства такой поверхности можно определить на основе рассмотрения взаимодействия лучистых потоков и поверхности по законам геометрической оптики. Примеры решения таких задач будут даны в последующих главах. [c.78]

Для ограждающей конструкции из материалов плотной структуры, не содержащих пустот и воздушных прослоек, термическое сопротивление является характеристикой, зависящей только от геометрической формы конструкций и физических свойств ее материалов, т. е. термическое сопротивление конструкции обусловлено явлением только чистой теплопроводности, описываемым законом теплопроводности Фурье. Если же конструкция содержит крупнопористые материалы или имеет воздушные прослойки, как, например, заполнения оконных проемов, то термическое сопротивление такой конструкции зависит в основном от характера формирования температурного поля в элементах заполнения и от интенсивности конвективных и лучистых тепловых потоков. В этом случае термическое сопротивление определяется в зависимости от тепловых потоков, проходящих через элементы заполнений и от перепада температур на различных поверхностях. Но так как конвективные и лучистые тепловые потоки и температурные перепады в значительной мере зависят от тепловоздушного режима заполнений, то определяемое таким способом термическое сопротивление имеет условное значение, эквивалентное термическому сопротивлению некоторой конструкции с материалами плотной структуры. Указанное положение особенно усугубляется при фильтрации воздуха через различные неплотности оконных заполнений. Как показали исследования, для окон с двойным остеклением при фильтрации воздуха тепловые потоки, измеряемые по внутреннему и наружному остеклению окна, совершенно различны и изменяются с пределенной закономерностью. Это обстоятельство подчеркивается также проф. В. Н. Богословским [7] и подтверждается в работе [20]. Следо- [c.97]

При рассмотрении процессов теплового излучения газа целесообразно использовать феноменологические методы исследования. В этом случае газ рассматривается как сплошная среда, обладающая дополнительными, с ранее известны.ми (вязкость и теплопроводность) свойства.ми, определяющими лучистый перенос тепла. При этом поле излучения можно представить как поток те1иювых лучей, прони.чывающих газовый объем по всем направлениям согласно концепции геометрической оптики. Снецпальные исследовании показывают, что применение указанного метода оправдано в случаях, когда характерный размер. чпачительпо больпш длины волны излучения, а время процесса много больше периода колебаний всех частот, содержащихся в излучении. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...