Истечение из суживающегося сопла

Скорость истечения из суживающего сопла [c.211]

При больших противодавлениях выходящая из сопла струя газа направлена по оси сопла (составляющей с плоскостью среза угол а). В этом случае истечение газа из сопла с косым срезом вполне аналогично истечению из суживающегося сопла с прямым срезом, и, в частности, давление газа в наиболее узком сечении D равняется наружному давлению, а скорость истечения меньше или в крайнем случае равна скорости звука. [c.320]

При истечении из суживающегося сопла скорость газа достигает максимального значения при критическом отношении давлений (10.22). [c.108]

Покажем, что критическая скорость истечения из суживающегося сопла равна местной скорости звука а (при параметрах р,,,,, 1 р). Подставим значение из (10.22) [c.108]

Течение газа в суживающихся соплах с косым срезом имеет особенности, которые обусловливают достижение в этих соплах сверхзвуковых скоростей истечения. При больших противодавлениях выходящая из сопла струя газа направлена по оси сопла, составляющей с плоскостью среза угол а. Истечение газа из сопла с косым срезом аналогично истечению из суживающегося сопла с прямым срезом. Давление газа в наиболее узком сечении D равно наружному давлению, а скорость истечения меньше или равна скорости звука. [c.354]

Пример 3-14. Определить скорости истечения из суживающегося сопла для следующих параметров пара pj = 80 бар, ti = 400 С, Рз = = 50 бар (давления абсолютные). Определить критическую скорость для случая, если Ра = 20 бар. [c.292]

Следовательно, в простом сопле полного расширения пара не будет, и на выходе из сопла установится критическое давление р кр Ркр 1 0,546 2 = 1,092 МПа. Это значит, что адиабатой расширения пара при его истечении из суживающегося сопла будет не линия 7-2, а линия -2 р. [c.101]

Истечение из суживающегося сопла [c.50]

Обнаруженные особенности истечения из суживающихся сопл дают основание ввести понятие второго критического отношения давлений е , при котором расход максимален и равен т . Легко видеть, что величины е, и определяют тот особый режим истечения из сопла, при котором осуществляется полная стабилизация линии (поверхности) перехода через скорость звука, т. е. линии M, = A,i—1. Расхождение между первым (е ) и вторым (е ) критическими отношениями давлений, а также между критическими расходами /м и особенно велико для конических сопл, непрофилированных отверстий и щелей, В конических соплах уменьшение расхода [c.210]

Формулу (4.22) можно использовать для расчета скорости истечения из суживающихся сопл при начальном давлении распылителя ниже критического. При этом расход распылителя определяется по (4.18). При давлении распылителя выше критического его расход определяется по (4.19), в которой в качестве/ принимается площадь выходного сечения суживающегося сопла или площадь узкого сечения сопла Лаваля. [c.307]

Приведенная скорость истечения из суживающегося сопла в идеальном случае при отсутствии потерь (У1,о=1) связана с отношением давлений р1/р1 следующим уравнением [c.181]

Рис. 1.46. К определению скорости истечения из суживающегося сопла

Итак, в надкритической области скорость истечения из суживающегося сопла и секундный расход О остаются постоянными и равными тем значениям этих величин, которые они получают при критическом отношении давлений Рк. [c.267]

Указание. При истечении из суживающегося сопла на выходе имеет место звуковая скорость и кр=а2, так как Рср/Ро<Ркр. Эта же скорость сохранится и в минимальном сечении сопла Лаваля, [c.108]

Указание. При истечении из суживающегося сопла на выходе имеет место звуковая скорость Скр, так как Рср/Р0<ркр. Эта же скорость сохранится и в минимальном сечении сопла Лаваля, а следовательно, расход через него останется таким же, каков расход через суживающееся сопло. Для определения рг на выходе из сопла Лаваля необходимо написать уравнение для определения расхода [c.120]

В условиях изоэнтропийного истечения положение точки 2 определяется по пересечению адиабаты, исходящей из точки 1, и изобары статического давления р2 на срезе сопла. При истечении из суживающегося сопла р2 зависит от режима истечения при докритическом и критическом режимах р2=ро, при сверхкритическом р2-ркр (рис, 3.9, а). При истечении пара из сопла Лаваля рг равно давлению окружающей среды ро (рис. 3.9, б). [c.123]

Рассмотрим истечение из суживающегося сопла при фиксированных значениях давления и температуры в резервуаре и переменном давлении среды р . [c.315]

Случаи истечения идеального газа из суживающегося сопла [c.209]

Какие случаи встречаются при истечении газа из суживающегося сопла [c.215]

Истечение водяного пара из суживающегося сопла при различных условиях. [c.215]

Таким образом, при истечении газа через суживающееся сопло скорость течения газа т нигде не может превысить местной скорости звука с в предельном случае скорость газа на выходе из суживающегося сопла равняется значению скорости звука в выходном сечении сопла. [c.306]

Этот вывод имеет силу для любых начальных давлений газа как бы ни было велико по сравнению с внешним давлением р (т. е. давлением среды, в которую происходит истечение) начальное давление р , скорость газа на выходе из суживающегося сопла никогда не может стать больше критической скорости истечения, равной скорости звука в выходном сечении сопла. [c.307]

Таким образом, при истечении газа через суживающееся сопло скорость течения газа w никогда не может превысить местной скорости звука с, в предельном случае скорость газа на выходе из суживающегося сопла равна значению скорости звука в выходном сечении сопла. Это значит, что при истечении газа через суживающиеся [c.333]

Этот вывод справедлив для любых начальных давлений газа как бы ни было велико по сравнению с внешним давлением р (т. е. давлением среды, в которую происходит истечение) начальное давление р , скорость газа на выходе из суживающегося сопла никогда не может стать больше критической скорости истечения, равной скорости звука в выходном сечении сопла. Однако из этого следует также, что давление в выходном сечении сопла равно внешнему давлению только при малых скоростях истечения, меньших скорости звука. При истечении газа из сопла со скоростью звука давление в выходном сечении сопла в зависимости от начального давления газа может быть как равным внешнему давлению р , так и большим. Для того чтобы убедиться в этом, рассмотрим истечение газа, находящегося в сосуде под постоянным давлением р, через суживающееся сопло во внешнюю среду, давление которой может меняться. [c.334]

Пример 3-12. Пар вытекает из суживающегося сопла начальные параметры р = 10 бар, = 300° С давление среды, куд.а происходит истечение, в одном случае р2 = 6 бар, в другом Рг = 2 бар. Определить скорость истечения и секундный расход пара, если площадь сечения сопла / = 30 см . [c.290]

Другими словами, при истечении газа через суживающиеся сопла существует критическая скорость истечения, которую мы обозначим через Шкр , численное значение Шкр равно местной скорости звука. Критическая скорость представляет собой максимальную скорость истечения, которая может быть достигнута на выходе из суживающегося сопла при данном начальном состоянии газа. [c.270]

Из этого анализа становится очевидным, как осуществить дальнейшее ускорение потока, который при р р приобрел на выходе из суживающегося сопла звуковую скорость для этого сопло должно быть спрофилировано таким образом, чтобы канал суживался до тех пор, пока давление в канале не станет равным критическому давлению истечения р напомним, что в этом сечении скорость потока становится равной местной скорости звука. За этим сечением канал должен быть выполнен расширяющимся. В соответствии со сказанным выше поток перейдет через скорость звука и будет продолжать ускоряться в расширяющейся части сопла. Таким образом, для ускорения потока будет использован весь перепад давлений от давления на входе в сопло р до давления среды <р, а не только часть этого перепада от Pi до р, реализуемая в суживающемся дозвуковом сопле. [c.287]

ИСТЕЧЕНИЕ ВЛАЖНОГО ПАРА ИЗ СУЖИВАЮЩИХСЯ СОПЛ [c.206]

Рассмотрим некоторые результаты опытного исследования истечения перегретого и влажного пара из суживающихся сопл. [c.206]

В реальных процессах истечения расход и скорость, достигнув максимума, остаются- постоянными при дальнейшем уменьшении р. Отношение значений давления, при котором расход и скорость истечения становятся максимальными, называется критическим отношением Экр. При Р = Ркр скорость газа на выходе из суживающегося сопла становится равной местной скорости звука с, которая, как известно из физики для газов, равна [c.140]

Пусть движение газа осуществляется через суживающееся сопло ф<0. Из уравнения (13-24) следует, что знак величины df в этом случае противоположен знаку (а" — w ). Если (а — ш )>0 и w a, тогда d/<0 по направлению движения газа сечение сопла должно уменьшаться и скорость газа будет меньше местной скорости звука. Если (а — и )< 0 и ш>а, то по направлению движения газа сечение сопла должно увеличиваться и скорость газа будет больше местной скорости 13рука. В самом узком сечении сопла скорость движения газа будет равна скорости звука, что и является предельным значением скорости газа при его адиабатном истечении из суживающегося сопла. Для получения сверхзвуковых скоростей газа Б соплах необходимо, чтобы они имели сначала суживающуюся часть, а затем расширяющуюся. [c.209]

Рассмотрим теоретический случай истечения из суживающегося сопла (ji=l) при фиксированных значениях давления и температуре в резервуаре н переменном давлении средьг ра. До тех пор, пока давление среды больше критического, а скорость дозвуковая, изменения ра распространяются по потоку и против потока (внутрь сопла). В этом случае расход газа изменяется в соответствии с формулой (8.3). Когда уменьшающееся давление достигает критического значения р , в выходном сечении устанавливается критическая скорость и дальнейшие изменения давления среды не могут прон[И нуть внутрь сопла. Следовательно, фактический перепад давления, создающий расход газа через сопло при ра р, вне завнснмости от давления внешней среды будет критическим, а расход газа— максимальным и постоянным. Отсюда следует, что формула (8.3) при ра<р только в том случае дает правильные значения расхода, если в нее подставляется критическое давление. Следовательно, если еа=ра/Ро>е, для расчета скорости истечения и расхода используются формулы (8.1) и (8.3) или (8.3а). Если eas e, скорость истечения равна критической, а расход рассчитывается по формуле (8.5). На характер зависимости т от га оказывает влияние распределение скоростей в выходном сечении сопла. Полученные выше формулы справедливы только в том случае, если профиль сопла выполнен плавным. Плавно суживающееся сопло приближает распределение скоростей в выходном сечепии к равномерному. С этой целью профиль степки сопла должен быть особым образом рассчитан. [c.207]

При истечении из суживающегося сопла плавный профиль стенок обеспечивает постепенное расширение пото ка и определяет форму линий тока. Возникающие на входе радиальные составляющие скоростей уменьшаются при течении по соплу и к выходному сечению обращаются в нуль. Поток в выходном сечении имеет равномерное поле скоростей. При сверхкритических перепадах давлений выходное сечение сопла совпадает с критическим. [c.330]

Истечение через суживающиеся сопла. Рассмотрим сначала докритте-ский режим течения, при котором скорость ц- г истечения газа из сопла меньше критической скорости = с2, а давление газа в выходном сечении сопла больше критического давления истечения р р и равно давлению внешней среды р, в которую происходит истечение, т. е. р2 = р Ркр- Так как Ркр = Рр1. то отсюда получаем следующее условие существования докрити-ческого режима истечения для случая 101 = 0 [c.310]

Таким образом, если v vkp, то при истечении газа из суживающегося сопла имеет место потеря энергии, [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...