Теории Методы энергетические нахождения

Приближенное нахождение предельной нагрузки энергетическим методом. Предельную нагрузку для пластины можно приближенно определить с помощью энергетических теорем, изложенных в 24. Это не представляет большого интереса для осесимметричных задач, поскольку здесь предельная нагрузка легко находится непосредственно. Тем не менее мы кратко рассмотрим этот вопрос в качестве иллюстрации к общим теоремам 24 будем при этом основываться на условии текучести Мизеса. [c.249]

Но вывод закона излучения по методу Планка, приведенный в 9.2, в какой-то мере неудовлетворителен, поскольку он во многом основан на законах классической физики и лишь частично использует квантовые представления. В самом деле, формула (9.14), связывающая спектральную плотность энергии равновесного излучения ИЛ Г) со средней энергией <е) осциллятора, получена чисто классическим путем, так как поглощение и испускание света осциллятором рассчитывалось с помощью классической электродинамики, в то время как при нахождении <е> использована квантовая гипотеза о дискретных энергетических уровнях осциллятора. Успех такой эклектической теории связан со спецификой выбранной модели для осциллятора, как это уже отмечалось при обсуждении классической теории дисперсии (см. 2.3), классическое и квантовомеханическое рассмотрение процессов поглощения и испускания приводит к одинаковым результатам. [c.435]

Акулов и Кондорский [16] также воспользовались статистическим методом для нахождения зависимости X от / в области смещения, однако более обоснованно, а именно, помимо геометрического фактора (пространственное распределение осей легкого намагничения в кристалле), они учли энергию магнитной анизотропии ( энергетическая статистика). Разработанная ими теория позволила дать качественное и в ряде случаев количественное объяснение целой группе магнитострикционных явлений, протекающих в области смещения, не только в монокристаллах, но и в поликристаллических образцах. В частности, для зависимости А от / для поликристаллического никеля было найдено [c.62]

Если принять такую точку зрения, то эргодическая теорема очень сильно упрощала бы проблему вычисления средних величин. В самом деле, если такая теорема справедлива, то практически неразрешимая динамическая задача вычисления среднего значения величины Ь по траектории (в свою очередь подлежащей определению) для одиночной системы заменяется гораздо более простой задачей вычисления среднего значения этой же величины по энергетической поверхности. Последний метод приводит к весьма привлекательной физической интерпретации. Концепция меры, которая играет столь важную роль в эргодической теории, является столь же решающей и для теории вероятности. Таким образом, мы приходим к заключению, что к динамической величине Ъ можно подходить как к случайной переменной. Вместо одной системы рассматривается бесконечное количество тождественных копий этой системы, распределанных непрерывно по фазовому пространству. Множество таких систем называется ансамблем. Плотность распределения изображающих точек F (х) интерпретируется как плотность вероятности нахождения интересуюш ей нас системы в данной точке фазового пространства. (Иными словами, мера области в фазовом пространстве интерпретируется как вероятность нахождения системы в данной области.) Поскольку полная мера всего фазового пространства равна единице, система определенно находится где-то в доступном ей фазовом пространстве. Макроскопическая динамическая величина В теперь определяется как [c.384]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...