Обтекание внешнего жидкостью идеальной несжимаемой

Согласно идее Прандтля, внешняя скорость V х), входящая в уравнение (11), считается заданной, заранее рассчитанной по теории плоского безвихревого обтекания тела идеальной несжимаемой жидкостью (гл. V). В такой постановке задачи предполагается, что пограничный слой по всему контуру обтекаемого тела настолько тонок, что его искажающее влияние на внешний поток пренебрежимо мало. Можно сказать, что при этом не учитывается обратное влияние пограничного слоя на внешний безвихревой лоток. В некоторых случаях (плавное обтекание удобообтекаемых тел) такое пренебрежение обратным влиянием пограничного слоя на внешний поток [c.445]

Первые два из них выражают условие прилипания вязкой жидкости к твердой стенке (у = 0) — контуру обтекаемого тела. Третье (у с ) представляет требование асимптотического стремления продольной скорости и в области пограничного слоя к скорости V (х) на границе пограничного слоя с безвихревым потоком. Это граничное условие можно интерпретировать как операцию сращивания (иногда говорят сшивания ) решения уравнений Прандтля движения вязкой жидкости в пограничном слое внутренняя область со своей бесконечностью — границей пограничного слоя) с решением уравнений Эйлера для безвихревого обтекания тела идеальной несжимаемой жидкостью внешняя область с бесконечностью в набегающем на тело невозмущенном однородном потоке). [c.446]

В предыдущих параграфах была рассмотрена задача об обтекании профиля потенциальным потоком идеальной несжимаемой жидкости. Решение задачи было сведено к установлению конформного отображения области, внешней профилю, на область, внешнюю кругу. [c.177]

Сравнительная простота первой из этих задач связана с двумя обстоятельствами 1) в начальный момент пограничный слой еще не успел образоваться и обтекание тела совпадает с теоретическим безвихревым течением идеальной несжимаемой жидкости и 2) внешний поток во все время развития пограничного слоя стационарен. Пограничный слой образуется не мгновенно, а требует на свое развитие конечного промежутка времен , сравнимого по величине с характерным для данного движения временем, например, потребным для прохождения телом пути, равного размеру тела. Дос1 аточно внимательно рассмотреть известные фотографии Титьенса ), описывающие начало движения круглого цилиндра в водяном лотке, чтобы убедиться в справедливости этого утверждения. На этих фотографиях отчетливо наблю- [c.648]

Рассмотрим задачу о плоском движении цилиндрического твердого тела и п точечных вихрей с циркуляциями Г в безграничном объеме идеальной несжимаемой жидкости, покоящейся на бесконечности. Будем считать, что внешние силовые поля отсутствуют, поверхность цилиндра является идеально гладкой, а его обтекание является циркуляционным — т. е. циркуляция вдоль замкнутого контура, охватывающего цилиндр, Г 7 0. Уравнения движения такой системы почти одновременно получены С. М. Рамодановым [2], а также в [4], причем в [2] предлагается, что п = 1, а в [4], что Г = 0. Расширенный вариант [2], содержащий наиболее общие уравнения движения тела и вихрей, представляет собой работа [3] (Г 7 0),п — произвольно. В дальнейшем мы придерживаемся работы [3]. [c.321]

Отрыв пограничного слоя обычно связан с образо1ванием вихрей, которые проникают во внешний поток и существенно искажают картину течения, полученную по теории идеальной жидкости, даже вдали от тела. Для пояснения приведем некоторые сведения об обтекании круглого цилиндра несжимаемой жидкостью. На рис. 6.24 показаны две кривые распределения давления вдоль окружности цилиндра штриховая кривая построена по теории идеальной жидкости, сплошная кривая получена экспериментально Флаксбартом при числе Рейнольдса [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...