Тепловой резервуар (термостат

Теорема Винера — Хинчина 269 Тепловой резервуар (термостат) 231 [c.346]

Если рассматривать термостат как источник, который действует на исследуемую систему одним из вышеупомянутых способов, то этот термостат можно называть соответственно источником работы, тепловым резервуаром (тепловой баней ) или источником (резервуаром) частиц. Обычно принимают, что источник, или резервуар, намного больше системы и поэтому он остается в заданном равновесном состоянии независимо от того, какое влияние он оказывает на систему, находящуюся с ним в контакте. [c.13]

Доказательство соотношения (2.8). Рассмотрим три цикла Карно С12, Сгз и Сц, изображенных на фиг. 22. Каждый из этих циклов действует между двумя из трех резервуаров / 1, Т 2 и Ез- На фиг. 22 введены обозначения количеств тепла, получаемых из каждого теплового резервуара, и работы, совершаемой над термостатом. [c.79]

Если система совершает циклический процесс, при котором она находится в контакте с термостатом и поглощ ает теплоту Ql ( = 1,2,. . ., п) из теплового резервуара 7 с температурой то справедливо неравенство [c.81]

Замечание. В случае а левая часть соотношения (2.18) обраш ается в нуль, следовательно, неравенство A.S О является условием допустимости изменения. Конечно, его можно применять и для замкнутой системы принцип возрастания энтропии). Условие возможности процесса б с постоянной энтропией очевидно из соотношения (2.21а). Отметим, однако, что, говоря о постоянстве энтропии, мы имеем в виду только энтропию рассматриваемой системы, в то время как в обш ем необратимом процессе может также иметь место возрастание энтропии термостата. При изотермическом процессе в изменение энтропии ASt теплового резервуара имеет вид [c.88]

Можно считать, что термостат состоит из тепловых резервуаров / 1, / 2> с температурами, равными соответственно Т2 . Тп - Рассмотрим п — 1 циклов Карно Си Сч,. . ., С 1, которые действуют следующим образом (см. 6). Цикл С совершается между резервуарами и i 2 и получает количество тепла от резервуара и ( — от резервуара цикл Сг — между резервуарами 7 г и i з и получает количество тепла от Лг и от Лз,. . ., цикл С 1 — между резервуарами Л 1 и Л и получает количество тепла от Л 1 и Qn от Л . [c.106]

Равенство имеет место только в том случае, когда используются всего два тепловых резервуара, а цикл обратим. В случае трех и более резервуаров равенство не может иметь места даже для обратимого цикла.) Работа W, совершаемая над термостатом, равна W = Qi — Qz, откуда к. п. д. [c.109]

Чтобы избежать обременительного граничного условия (90), которому должна подчиняться процедура суммирования в (115), Курт [196] предположил, что реальный газ, занимающий объем V, находится в тепловом и материальном контакте с очень большой системой, действующей не только как термостат, но и как резервуар молекул и кластеров разного размера. Между большой и малой системами происходит обоюдный обмен анергией и частицами. Однако благодаря своим огромным размерам большая система навязывает малой свои значения температуры и химических потенциалов, которые следует считать заданными. В этом случае действует статистическая сумма для большого канонического ансамбля [c.57]

В предыдущем разделе отмечалось, что если имеется изолированная система, то при равновесии энтропия этой системы долнша быть максимальной. Этот критерий равновесия, конечно, важен, но гораздо чаще нам приходится вести эксперимент не в изоли-рованйой системе, а при постоянной температуре, поэтому мы в большей степени заинтересованы в получении условий равновесия для изотермического процесса. Соответствующие уравнения могут быть получены С помощью первого и второго законов термодинамики. Чтобы рассматриваемая система находилась при постоянной температуре, она должна обмениваться теплом с тепловым резервуаром (термостатом), температура которого равна Т. Если теплообмен происх одит обратимо, то изменение энтропии системы и поглощенное.ею тепло связаны уравнением hS — QIT. В случае неравенства температур системы и термостата переход теплоты будет необратимым, а Q, AS й Т связаны неравенством AS >> Q/T. [c.13]

Мильтона. Ниже мы выпишем явный вид операторов Гамильтона, но предварительно введем некоторые обозначения. Гамильтонов оператор поля будем обозначать через Я/, оператор атомов — через На, а оператор, описывающий взаимодействие атомов с полем,— через ИОднако этих операторов недостаточно для описания лазера. Дело в том, что поле связано с зеркалами, которыми обусловлены затухание и флуктуации поля. Мы будем представлять зеркала и все другие системы, с которыми поле может взаимодействовать (кро.ме активных атомов), тепловым резервуаром (термостатом). [c.251]

Цикл начинается в точке а (рис. 8.20) расширением газа вдоль изотермы а-Ь (Ti = idem), В процессе изотермического расширения рабочее тело находится в контакте с тепловым резервуаром (термостатом), имеющим температуру Ti, который поддерживает температуру рабочего тела постоянной. На основании аналитического выражения первого закона термодинамики [c.27]

Проблемы уменьшения габаритов и стоимости калориметров решаются путем создания приборов специального назначения, работающих в узких температурных интервалах и рассчитанных на определенный круг исследуемых процессов, а также разработкой термостатирующих устройств, использующих последние достижения прецизионного. терморегулирования. В частности, фирмой ЛКБ (Швеция) выпускаются две модели микрокалориметров, удобных для широкого круга исследовательских работ. Проточный микрокалориметр ЛКБ-10700-7 имеет в центре металлического теплового резервуара блок теплообмена, который окружен калориметрическими блоками. Калориметрические блоки состоят из проточных реакционных сосудов, поверхности которых покрыты спаями термопар, вторые спаи которых находятся в тепловом контакте с тепловым резервуаром. Вступающие в реакцию вещества прокачиваются в реакционный сосуд и измеряется возникающий при этом поток. Перед началом эксперимента нет необходимости ждать выравнивания температуры, поскольку вступающие в реакцию вещества термостати-руются и принимают температуру теплового резервуара, прежде чем они попадают в реакционный сосуд. В переворачиваемом микрокалориметре ЛКБ-10700-2 тепло, выделяющееся в реакционном сосуде, переводится в относительно большой окружающий этот сосуд резервуар. Количество тепла, выделяемого или поглощаемого в ходе реакции, определяется на основании получаемой в ходе эксперимента кривой напряжение — время (напряжение изменяется вследствие изменения градиентов температуры в батареях термопар). Реакционные сосуды идентичны по конструкции и имеют по два отделения, в каждое из ко- [c.288]

Нагреватель (высокотемпературный источник тепловой энергии), предназначенный для нагревания рабочего тела, обладает неограниченным запасом тепловой (внутренней) энергии. Это означает, сколько бы тепловой энергии мы не отобрали от него, его температура остается без изменения (Ti = idem). Бели температура нагревателя при отборе от него тепловой энергии в любом количестве не изменяется, запас внутренней энергии в нем бесконечно большой. Такие источники тепловой энергии называют тепловыми резервуарами или термостатами. Примером термостата может служить окружающая среда. Из нее можно отнимать тепловую энергию в любом количестве, не заметив изменения температуры. Эта энергия восполняется Вселенной. [c.14]

Холодильник (низкотемпературный источник тепловой энергии), предназначенный для охлаждения рабочего тела и способный поглощать неограниченное количество энергии в тепловой форме без изменения своей температуры (Та = idem). Такой холодильник также называют тепловым резервуаром или термостатом. Примером термостата может служить окружающая среда в случае поглощения энергии в форме теплоты. [c.14]

Активное управление используется 1акже в ТТ с газом, применяемым в качестве термостатов. При этом управление направлено на изменение параметров газа. Наиболее эффективным способом регулирования является изменение объема газового резервуара (рис. 15, в). Аналогичного эффекта можно достигнуть, изменяя количество неконденсирующегося газа в ТТ. С этой целью между конденсатором и газовым объемом помещают управляемый вентиль. Такую конструкцию использовали в работе [36] (рис. 15, г). Сложная схема изменения давления газа в системе двух тепловых труб предложена в работе [37] (рис. 15, (9). [c.54]

ГИББСА БОЛЬШОЕ КАНОНИЧЕСКОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ, распределение вероятностей состояний статистического ансамбля систем, к-рые находятся в тепловом и материальном равновесии со средой (термостатом и резервуаром ч-ц) и могут обмениваться с ними энергией и ч-цами (через полупроницаемые перегородки) при пост, объёме. Г. б. к. р.— статистич. распределение, соответствующее Гиббса большому каноническому ансамблю. Установлено амер. физиком Дж. У. Гиббсом (J. W. Gibbs) в 1901 как фундам. закон статистической физики. [c.114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...