Лунная параллель

Случай канала, совпадающего с земной параллелью, трактуется аналогичным образом. Предполагая, что орбита Луны лежит всегда в плоскости экватора, мы найдем с помощью сферической тригонометрии, что [c.338]

Так как средняя глубина океанов равна приблизительно 3,5 км, то прямой прилив может иметь место только в очень высоких широтах (примерно выше 65°), в низких широтах будет обращенный прилив, т. е. при прохождении Луны через меридиан какого-либо места в этом месте будет отлив. Почему это происходит так, было объяснено в 31. А именно, собственные колебания в канале распространяются со скоростью с, и чтобы обежать половину Земли (длина рассматриваемых вынужденных колебаний равна половине длины параллели), нм надо затратить время [c.537]

Случай 1. В оболочке действуют одни только приливные объемные силы притяжения. Как можно видеть из предыдущих формул, система результирующих твердо-приливных объемных сил V находится в равновесии внутри тонкой полой замкнутой сферической оболочки пород поскольку мы не включили в рассмотрение гидростатическое давление, обусловленное весом пород ), то не нужны никакие внешние силы, чтобы поддерживать полую оболочку, и ее можно считать свободно плавающей в пространстве. Очевидно, что в этой осесимметрично нагруженной оболочке главные направления напряжений известны заранее. Они проходят для главного напряжения 0 по большим кругам ( меридианам по отношению к положению Луны), сходящимся в двух полюсах и М2 (рис. 17.52), над которыми Луна находится в зените и в надире, а для главного напряжения 02 — по параллелям с центрами в точках М , М2. [c.822]

Мы можем, таким образом, утверждать, что гравитационные объемные силы yo, порождаемые Луной, стремятся крайне медленно смеи ать материал в обоих полушариях к экваториальной области, где он постепенно нагромождается и накапливается в широкой полосе между параллелями р= 39°15, подвергающейся действию установившихся сжимающих напряжений ду в направлении север — юг это медленное течение [c.839]

На рис. 70 показана типичная плоскость перелета к Луне из северного полушария. Космодром в течение суток перемещается по своей параллели, что позволяет выбрать наиболее выгодную угловую дальность перелета АОЛ, где Л — упрежденное положение Луны (в момент встречи с космическим аппаратом). [c.197]

В течение суток космодром перемещается по параллели, занимая различные положения в пространстве. В течение сидерического месяца (27,3 сут) Луна совершает полный оборот по своей орбите. Очевидно, что угловая дальность принимает максимальное значение, когда цель находится в точке Л , а космодром — в точке А [c.198]

Такая возможность существует даже при самом неблагоприятном взаимном расположении космодрома на своей параллели (точка Л) и Луны на своей орбите (точка Л а). Выведем предварительно из точки Л космический аппарат па низкую промежуточную круговую орбиту спутника Земли (рис. 66, в). В течение одного примерно полуторачасового оборота спутника вектор его орбитальной скорости, оставаясь горизонтальным, принимает любое направление в плоскости орбиты. Так же принимает любое направление линия, соединяющая центр Земли со спутником. Поэтому на орбите спутника в течение его оборота можно выбрать точку, сход с которой в направлении полета обеспечит полет по траектории любой желаемой угловой дальности. Например, сход в точке К с минимальной скоростью обеспечивает достижение Луны по полуэллиптической траектории 3. Сход в точке Ь, если выбрать ее так, чтобы 10 2=165°, дает возможность попасть на Луну по параболической траектории 4 ). Если орбита находится на высоте 200 км, то в первом случае надо к орбитальной круговой скорости 7,79 км/с добавить скорость 10,9—7,79=3,11 км/с, а во втором — скорость 11,02—7,79=3,23 км/с (11,02 км/с — параболическая скорость иа высоте 200 км). [c.200]

В полюсах, и семейство параллельных кругов = onst для краткости выражений мы будем называть эти семейства лунными меридианами и лунными параллелями на земном шаре ). [c.829]

Предположим, что в некоторый момент / = 0, выбранный за начальный. Луна стоит над точкой Aij земного экватора 3 = 0 на долготе а = 0. Тогда группа ортогональных кругов, проведенных на рис. 17.56 несколько более толстыми линиями, представляет собой лунные меридианы р = onst, сходящиеся в лунных полюсах Мх (а = 0) и М2 (а =зх), а ортогональные к ним круги представляют собой лунные параллели оба семейства определяют линии действия главных напряжений Oi и б2. [c.830]

Первый член представляет, очевидно, суточный прилив, период которого равен 2т /и, т. е. лунным суткам. Так как период этого члена, рассматриваемого как функция от ф, равен 2и, то длина этой приливной волны равна длине рассматриваемой параллели. Этот член пропадает для экваториального канала (ср = 0) или при прохождении Луны через экватор (8=0). Второй член представляет полусуточный прилив, ибо период этого члена равен ti/п, т. е. лун- [c.536]

Попытаемся теперь учесть два движения вращение Земли вокруг своей полярной оси и движение Луны вокруг Земли. В результате этих движений система линий действия напряжений (лунные меридианы и параллели), очевидно, будет непрерывно изменять, свое расположение по отношению к системе географических меридианов и параллелей. Луна равномерно вращается вокруг Земли, находясь от нее приблизительно на постоянном удалении D в плоскости, наклоненной под небольшим углом к плоскости эклиптики, в которой Земля обращается вокруг Солнца. Допустим для простоты, что Луна остается на эклиптике. Последняя в любой момент пересекает земной шар по большому кругу, наклоненному к экватору р = 0 под углом б = 23°30, и мы можем, не теряя общности, предположить, что в момент /=0 эта плоскость как раз проходит через точку Ml, над которой стоит Луна (рис. 17.56). Это позволяет изображать начальные положения эклиптики на рис. 17.56 кругом, проведенным пунктирной линией М1Е1М2Е2 в согласии с требованием, чтобы он был наклонен к экватору р = 0 под углом б = 23°30. [c.830]

Попытаемся выразить величины, стоящие в левых частях двух предыдущих групп соотношений, через географические координаты а (долгота) и (широта), приняв последние за независимые переменные. Для этого нужно выразить два пока еще не известных угла а и ф на вращающейся Земле через а и . Обратимся к изображенному на рис. 17.58 октанту северного полушария Земли, вращающейся с угловой скоростью (0 = 6,745 10 J eK против часовой стрелки относительно положения Луны, предполагаемого фиксированным над точкой Ми и заметим, что положение Земли в момент t определяется ее относительным часовым углом a=(ot прохождения меридиана PN через точку Р(а, ). Теперь легко показать, что соответствующие углам а, угол a (MiOP) лунного меридиана MiP и угол ф, под которым он пересекает параллель = [c.834]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...