Интеграл вероятности дополнительный

Уравнение (3.3.74) представляет собой обобщение кинетического уравнения, предложенного в 1922 году Энскогом, который исходил из интуитивных физических аргументов. Идея Энскога очень проста. Как и в теории Больцмана для разреженных газов, микроскопическая динамика твердых сфер определяется парными столкновениями. Вследствие конечности размеров твердых сфер столкновения между ними являются нелокальными , в связи с чем в интеграле столкновений пространственные аргументы одночастичных функций распределения должны быть разнесены на расстояние, равное диаметру твердых сфер а. И, наконец, вероятность столкновения в плотных газах возрастает, благодаря эффектам исключенного объема . Для учета этих эффектов Энског ввел в интеграл столкновений дополнительный множитель. Его явную форму Энског выбрал, исходя из термодинамических соображений. Можно показать [138], что множитель Энскога близок к значению равновесной функции G2 (r ,r2) при г — Г2 = а. Это согласуется со структурой интеграла столкновений в уравнении (3.3.74), если состояние системы мало отличается от равновесного. Мы видели, однако, что в общем случае в интеграл столкновений Энскога входит квазиравновесная функция (3.3.70). [c.215]

Дополнительный интеграл вероятности [c.251]

Интеграл вероятности 211, 251 --дополнительный 251 [c.270]

Величины частков А и В исходной кривой распределения, (а следовательно, и относительное количество приборов, подлежащих регулировке) могут быть определены с помощью интеграла вероятности Ф (г), применяемого при определении количества деталей, подлежащих дополнительной обработке на металлорежущих станках. [c.257]

Решение задачи (4.2.10) выражается через дополнительный интеграл вероятности [c.140]

Граничные условия (4.4.4), (4.4.5) в переменных (4.6.11), (4.6.13) записываются в виде (4.6.5), где С следует заменить на Ф. Соответствующее решение уравнения (4.6.14) выражается через дополнительный интеграл вероятностей [c.160]

Решение задачи (7.3.1) выражается через дополнительный интеграл вероятностей [c.263]

Из [56] следует, что условию о равенстве единице определенного интеграла, в бесконечных пределах, функции плотности распределения вероятностей, выраженной через функцию Иордана, удовлетворяет следующая функция ф(х), в которую введен дополнительный параметр с [c.112]

Я, С (в которых Рс имеет нормальную форму), по всей вероятности, всюду на К 0 расходятся. Поэтому в исходной системе координат (/ , д) дополнительный квадратичный по Р, Q интеграл движения задается формальным рядом. Согласно [81, 241, 22] многие траектории системы с гамильтонианом Р ведут себя так, как будто бы существовал настоящий дополнительный интеграл движения, [c.236]

При этом для 1(Х, А) г( 2. 2) = Р(. 1. 2 ДС,, ДС1-[-/о. <1. <2, о) = = р (Хь Ла, 1. 2> получается сложное ннтегро-днфференцнальное уравнение, содержащее под знаком интеграла наряду с первыми и вторыми пространственными производными функции р . Хи Х2, <2) эйлерову про-странственно-временную коррекционную функцию скорости Вц(Х—л, ) и одночастичную плотность вероятности р (X, 1), определяемую из уравнения (24.8). При некоторых дополнительных предположениях, естественных прн большом Ке, отсюда удается получить для плотности р (I /о. т) уравнение вида [c.503]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...