Формула Прандтля — Никурадзе

Это формула Прандтля—Никурадзе для шероховатых труб. [c.88]

Однако некоторые из этих формул (например, формулы Прандтля—Никурадзе) имеют ограниченную область применения и пригодны лишь для отдельных зон турбулентного режима. В связи с этим возникла задача об установлении единой универсальной формулы, справедливой для всей области турбулентного режима. На возможность получения подобной формулы указывал еще Д. И. Менделеев. В 1883 г. он писал Должно думать, что все дело трения в трубах сведется к одному общему закону, в котором при больших скоростях окажут влияние те члены, которые почти исчезают при малых, и обратно . [c.144]

Из этой формулы как частные случаи легко получаются формулы Прандтля—Никурадзе [c.144]

Для этой же области могут быть также рекомендованы приведенная ранее формула Прандтля—Никурадзе (4.49) и формула П. К. Конакова [c.147]

Не останавливаясь на промежуточных выкладках, которые можно найти в более подробных курсах [2], [5], [8], и используя зависимость (206), в конечном итоге можно вывести следующие полуэмпирические формулы Прандтля — Никурадзе. [c.163]

Полученные зависимости (219), (220), в отличие от формул Прандтля — Никурадзе, справедливы для всех областей сопротивления при турбулентном течении в трубах гладкой, шероховатой и переходной. Последнюю, как уже отмечалось, Прандтль не рассматривал. [c.168]

При этих коэффициентах формула Прандтля — Никурадзе принимает вид [c.17]

Для определения Я в этой зоне предложен ряд формул. К наиболее известным относятся формулы Прандтля — Никурадзе [c.72]

Это формула Прандтля — Никурадзе для гидравлически шероховатых труб. [c.172]

Из этой формулы как частные случаи получаются формулы Прандтля — Никурадзе [c.105]

На основе экспериментальных исследований Никурадзе формула Прандтля получила окончательный вид [c.150]

По опытным данным к —0,4 и (в двухслойной схеме) Т11 = 11,6. При этих коэффициентах формула Прандтля — Никурадзе принимает вид [c.16]

Для зоны вполне шероховатых труб существует ряд формул для вычисления X. Одной из них является формула Никурадзе (Прандтля), полученная Прандтлем с использованием значений эмпирических коэффициентов, взятых из опытов И. Никурадзе, [c.83]

На основании теоретической разработки Прандтля и тщательно поставленных опытов Никурадзе была получена формула для профиля скоростей при турбулентном движении жидкости в трубе, выражающая логарифмический закон [1-2] [c.29]

Вторая гипотеза также не согласуется с данными опытов. На рис. 12.3 приведены графики, характеризующие распределение длины пути перемешивания в поперечном сечении круглой трубы по данным опытов Никурадзе (кружки) и по формулам, предложенным различными авторами. В соответствии с результатами экспериментов, значение достигает максимума на оси трубы. Из графика следует, что гипотеза Прандтля (прямая 1) неприемлема. [c.98]

Упомянутые выше формулы Прандтля — Никурадзе, Зегжда, Френкеля и др. установлены недавно (1930—1951 гг.). Практическая же деятельность человека издавна выдвинула необходимость расчета тех или иных гидротехнических сооружений, иначе говоря требовала нахождения приемов расчета потерь напора. В связи с этим ряд исследователей стремился опытным путем установить расчетные формулы для определения величины X применительно к уравнению (6-23) или С для (6-27). [c.92]

Наряду с приведенными формулами для определения коэффициента X разными исследователями получены иные полуэмпири-ческие или эмпирические формулы, достаточно простые и точные. Так, Б частности, А. Д. Альтшуль, рассматривая турбулентный поток в трубе как единое целое, т. е. не выделяя в нем вязкий подслой, и учитывая не только турбулентные, но и вязкостные напряжения, получил зависимости для распределения скоростей и закона сопротивления, справедливые для всех трех зон турбулентного режима. Приведенные выше формулы Прандтля — Никурадзе получаются из формул Альтшуля как частные случаи. Формула Альтшуля для коэффициента X имеет вид [c.169]

Таким образом, в истории развития гидравлики двухфазных жидкостей наблюдается переход от эмпиризма к обоснованным исследованиям. Как известно, такой же переход был при исследовании законов потерь давления при течении однородной жидкости в трубопроводах. На основе простых гидравлических опытов было получено множество частных эмпирических формул коэффициентов сопротивления. 05обш,енные же формулы, широко используемые ныне в практике, удалось получить в результате работ Прандтля, Кармана, Никурадзе и других исследователей, когда был найден и изучен процесс турбулентного течения однофазных жидкостей [c.11]

Теория подобия и метод анализа размерностей (см. гл. 8) на основе большого экспериментального материала позволили получить ряд обобщенных зависимостей, достаточно полно отражающих действительные условия в трубах и каналах при движении жидкостей. Таковы, например, формулы Блазиуса, Мизеса, Ланга, в которых X — функция числа Рейнольдса. Еще более совершенными являются формулы, предложенные в более позднее время (Прандтлем и Никурадзе, Кольбруком и Уайтом, Альтшулем). Они основаны на существенно важных результатах, полученных гидродинамикой в области исследования турбулентного режима. [c.133]

Формула Прандтля — Никурадзе для гидравлически шероховатых труб АЯ=Ас114=3,7 с1) имеет вид [c.109]

Формула Блязиуса была предложена в 1913 г. до опубликования работ Прандтля и Никурадзе. [c.151]

Колбрук, использовав формулу Прандтля для гладких труб (5.50) и формулу Никурадзе (5.55) для шероховатых труб (представив их в другом виде), вывел для промежуточной зоны формулу [c.153]

Еще более совершенными являются формулы, предложенные в более позднее время (Прандтль—Никурадзе, Кольбрук и Уайт, Альтшуль, Шевелев), основанные на существенно важных результатах, полученных гидродинамикой в области исследования турбулентного режима, и находящиеся в соответствии с современными воззрениями на его механизм. [c.144]

Формула (6.59) практически совпадает с классическим законом сопротивления Прандтля—Никурадзе, общий вид которого был найден Прандтлем из совсем других соображений, а числовые коэффициенты (почти не отличающиеся от входящих в (6.59)) были определены Никурадзе по данным измерений. Поскольку величины X и Rei) просто подсчитываются по легко измеримым значениям перепада давления Aip = 4lxolD на участке трубы длины I и расхода жидкости Q= (nDV4)t/ p. то неудивительно, что имеется очень много эмпирических данных о зависимости % от Re . Как показал Никурадзе (1932), все эти данные хорошо согласуются с формулой (6.59) (см. рис. 6.10, где наряду с кривой, отвечающей уравнению (6.59), нанесена также зависимость = 64/ReD, в силу (1.26) отвечающая ламинарному течению в трубе, и эмпирический закон сопротивления Блазиуса (6.63 ), о котором будет сказано ниже). [c.268]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...