Ван-дер-Ваальса жидкость равновесная

Вакуумное состояние в квантовой механике I 39 Ван-дер-Ваальса жидкость неравновесная II 302 --равновесная I 331, II 304 [c.391]

Уравнение Ван-дер-Ваальса качественно удовлетворительно описывает поведение газов и жидкостей в широком диапазоне изменения параметров и может рассматриваться как интерполяционная формула между уравнениями для газообразного и жидкого состояний. При некотором усложнении интерпретации уравнения Ван-дер-Ваальса его можно использовать и для описания поведения двухфазных сред, состоящих из находящихся в термодинамически равновесном состоянии жидкости и ее пара. [c.28]

Как уже упоминалось в п.а), ряд модельных уравнений состояния р = р(0,у) имеет ван-дер-ваальсов вид изотерм (см. рис. 42), такой, что при в < в р на р - -плоскости возникает нефизическая область, в которой др/ду)в > О и которая разделяет эти изотермы на два подсемейства. Изотермы же двухфазной системы, изображенные на рис. 48 как изотермические сечения поверхности термодинамических состояний, во-первых, непрерывны, а во-вторых, их участки, соответствующие двухфазным состояниям, образуют в диапазоне и 4 семейство горизонтальных прямых, соответствующих уровню давления насыщенного пара над жидкостью р = р в). Несмотря на то, что феноменологическое уравнение для давления р = р в,у), являясь гладкой функцией в и V, описывает изначально как бы однофазное состояние системы, мы, пытаясь сохранить это простое модельное уравнение состояния, качественно передающее некоторые особенности реальных газов, также и в области в < и повысить его рейтинг до уровня уравнения, описывающего единой формулой как жидкое, так и газообразное состояния системы, должны, во-первых, исключить из него нефизическую область, в которой др/ду)0 > О, и, во-вторых, дополнить это уравнение обоснованной с термодинамической точки зрения процедурой построения упомянутых выше горизонтальных участков изотерм, описывающих двухфазные (насыщенный ййр над жидкостью) равновесные состояния системы. [c.110]

Задачи, отобранные для этой главы, представляют собой неравновесные аналоги задач, рассмотренных в гл. 6 и 9 в равновесном случае разреженный и не слишком плотный газы, плазма, жидкость Ван-дер-Ваальса ). Сложилось так, что большая часть задач, решенных в равновесной теории, со временем была решена и в неравновесной теории. Разумеется, это не случайно. Дело-в том, что в физике существует весьма ограниченное количество задач, лоддаюпщхся решению, поэтому в обоих случаях, равновес> ном и неравновесном, были использованы некоторые простыв свойства этих задач. Однако многих поразит тот факт, что неравновесные задачи во много раз сложнее равновесных. Приведем лишь один пример с помощью диаграммной техники Майера можно получить аналитическое выражение любого вириальнога коэффициента. Ничего подобного не существз> ет для коэффициентов переноса — явное аналитическое выражение получено лишь для первой поправки по плотности к результату, найденному из уравнения Больцмана. Что касается численных результатов, то здесь положение еще хуже. Если в равновесии для системы твердых сфер известны шесть первых вириальных коэффициентов, то в неравновесном случае второй вириальный коэффициент вычислен лишь для двумерной системы твердых дисков. [c.270]

Отрезок 3—5 изотермы Ван-дер-Ваальса представляет собой процесс перехода газообразного состояния вещества в жидкое. В интервале объемов от до Уз вещество находится в насыщенном состоянии пар здесь является насыщенным, правильнее сказать, влажным насыщенным паром, т. е. находящимся в равновесии с жидкой фазой. Однофазное вещество газообразное или жидкое в указанном интервале объемов существовать не может. С уменьшением объема вещества газ переходит в жидкость, т. е. уменьшается его количество и увеличивается количество жидкости. С увеличением объема процесс протекает обратно, т. е. наблюдается увеличение количества газа и уменьшение количества жидкости. Если объем пе изменяется, то пар и жидкость остаются в равновесном состояния и их количества не изменяются. Точка пересечения 4 определяет второй средний корень уравнения (2. 47) Vi, который не имеет физи-ческо го смысла, потому что однофазное состояние вещества на отрезке 5—3, где расположена и точка 4, является, как упоминалось выше, неустойчивым шстоянием и существо1вать ие может. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...