Оператор оптического распространения

Приложение. Свойства оператора оптического распространения [c.194]

Объемные голограммы, см. Трехмерные голограммы Оператор оптического распространения 194, 95 [c.732]

Мы также будем использовать операторную запись распространения оптической дифракции, в которой дифракция света от плоскости Pi до плоскости Ра, отстоящей от первой на расстояние d, записывается в виде свертки комплексной амплитуды ai(x) в плоскости Pi с оператором распространения г1)(х d), который определяется следующим образом (в приближении дифракции Френеля) [c.179]

Оператор распространения оптической дифракции определяется следующим образом [c.194]

Матрицу М называют матрицей (оператором) Джонса. Она характеризует данное оптическое устройство и не зависит от состояния поляризации проходящего излучения. Вид матрицы Джонса, вообще говоря, зависит от ориентации поперечных осей выбранной системы координат и от направления прохождения волны через оптический элемент. Матрицу Джонса можно рационально нормировать, умножая все ее элементы на комплексный множитель. Практически удобной и потому распространенной нормировкой оказывается такая, при которой компоненты собственных векторов матрицы [c.145]

Начнем с математических формул, описывающих моды как собственные функции оператора распространения. Введем декартовы координаты (х.у г) = (х, г) в среде распространения пучка. Двумерный вектор х (ж, /) представляет поперечные координаты 2 — продольная координата вдоль оптической оси. Введем различные обозначения для поперечных координат в параллельных плоскостях и = ( , ), х = (ж, / ), и т.д. Пусть рассматриваемые моды локализованы внутри области [c.394]

Некоторые свойства оператора оптического распространения можно найти в книге Кольера и др. [3], а также в статье Вандер Люг-та [10]. Кроме того, эти свойства кратко рассмотрены в разд. 4.3.6. [c.180]

Лазерный локатор PATS работает следующим образом. Вначале оператор с помощью видеоконтрольного устройства 11, сопряженного с телевизиром 8, производит поиск цели. Для этого ручкой управления 12 формируют сигналы управления приводами 13, которые, вращая зеркало 7, нужным образом ориентируют в пространстве оптическую ось системы. Когда отметка цели попадает в центр поля зрения телевизира 8, лазерный локатор переходит в режим автоматического сопровождения цели, одновременно измеряя угловое положение цели и дальность до нее. Автосопровождение цели осуществляется по сигналам пеленгатора 17, а дальность измеряется устройством 19 по времени задержки распространения лазерного импульса до цели и обратно. Для уменьшения влияния фонового излучения в приемный оптический тракт введен интерференционный фильтр 16. Измерение углового. положения цели производится дат- [c.195]

В настоящее время вместо оптических дальномеров повсеместно используют компактные лазерные дальномеры. Это стало возможным с созданием малогабаритных лазеров, при этом точность измерения дальномеров повысилась на несколько порядков. Принцип действия лазерного дальномера достаточно прост. Оператор, направив дальномер на цель, нажатием кНопкй активирует лазер, который посылает луч в сторону цели. Специальное приемное устройство дальномера улавливает отраженный от цели луч. Дальномер имеет счетчик интервалов времени (электронные часы), который включается в момент выхода луча из дальномера и выключается в момент его возвращения. По известной скорости света и времени прохождения луча вперед и обратно определяется расстояние до цели. Наиболее совершенные лазерные дальномеры, применяемые в спутниковых системах навигации, оснащаются счетчиками интервалов времени с точностью 1 10 с (такая единица времени называется наносеюдадой) и даже точнее. Это позволяет определять расстояние с точностью до 0,2 10 %. Стандартные лазерные рулетки и дальномеры, используемые в комплекте с вехами или штативами с уголкрвыми отражателями, имеют точность, достигающую 1,5 мм на 100 м. Широкое распространение в последние годы получили дальномеры, позволяющие измерять расстояние непосредственно до объекта без отражателя, В связи с зависимостью точности измерений от свойств отражающей поверхности и надежности фиксации точки измерения дальность таких приборов не превышает [c.64]

Метод Джонса широко используется для расчета собственных состояний поляризации оптических резонаторов [65, 66, 70—75, 130, 132]. Выбрав расчетное поперечное сечение и рассмотрев полный цикл распространения волны в полости резонатора, можно составить циклический матричный оператор Джонса с учетом всех анизотропных элементов резонатора. Циклический оператор является произведением частных операторов, опи-сываюш их действие каждого из анизотропных- элементов, которые проходит волна. Составлять циклический оператор можно двумя способами, идентичными по физическому содержанию, но различаюш,имися методически. [c.150]

Первое слагаемое в (5.155) соответствует многофокусной линзе (5.147) с функ-1щей Ф С]. Второе слагаемое содержит фазовые функции линзы и бинарной решетки и, таким образом, обеспечивает фокусировку в набор точек в плоскости z fi-При этом фаза ipQ (и) во втором слагаемом компенсирует фазу освещающего пучка. В силу линейности оператора распространения света, линза (5.154) реализует одновременно фокусировку в наборы точек на оптической оси и в одной фиксированной плоскости. [c.371]

Интересно рассмотреть также поперечные моды в качестве независимых носителей информационных каналов вместо используемых продольных мод (а может быть, и в дополнение к ним). Как было сказано выше, поперечные моды лазерного излучения представляют собой пучки света, распределение комплексной амплитуды в сечении которых описывается собственными функциями оператора распространения света в соответствующей среде. Фундаментальным свойством мод является сохранение структуры и взаимной ортогональности при распространении в среде. Именно это свойство поперечных мод является основой для построения систем связи с модовым уплотнением каналов. Интерес к поперечным модам как носителям независимых каналов передачи информации связан, во-первых, с постоянным повышением качества производимых многомодовых волокон [см., например, 68], во-вторых, с разработкой методов качественного синтеза дифракционных оптических элементов моданов [19, 27-30], способных эффективно формировать и селектировать поперечные моды лазерного излучения (см. также 6.2 данной книги). Общая теория построения телекоммуникационных систем с уплотнением каналов, основанном на использовании поперечных мод, детально изложена в [19]. Отметим, что селективное возбуждение поперечных мод оптоволокна позволит увеличить пропускную способность линии связи не только за счет параллельной передачи нескольких каналов по одному волокну, но и за счет решения проблемы уширения импульса, вызываемого наличием межмодовой дисперсии [18-20, 6.2.7]. Одна из предполагаемых инженерных реализаций волоконно-оптической связи с использованием селективного возбуждения поперечных мод [19] представлена на рис. 6.53. Пространственный фильтр МА является матрицей электрооптических модуляторов, освещаемых плоской волной когерентного света Рд (х). На матрицу электрооптических модуляторов непосредственно подается вектор промодулированных по времени сигналов 5Д. [c.456]

Влияние геометрии распространения волн монохроматического света в нелинейных оптических средах может быть интерпретировано в квантовой теории элементарного акта взаимодействия как многофотонный процесс. Так, например, в результате четырехфотонного рассеяния из двух падающих фотонов с одинаковыми частотами и различными волновыми векторами, 2-могут возникнуть два разбегающихся фотона с теми же самыми частотами и с двумя изменившимися волновыми векторами кз., 4.. Этому процессу следует сопоставить оператор взаимодействия (ср. разд. 2.22) [c.482]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...