Координаты криволинейные точки тяжести

Рассмотрим задачу о течении жидкости вдоль произвольных трубок тока, которые могут составлять некоторый переменный угол с горизонтом. Одна из таких криволинейных трубок показана на рис. 3.4. Если ввести криволинейную координату , совпадающую с осью трубки тока, то при стационарном течении скорость и давление жидкости являются функциями этой координаты. Проектируя силу тяжести на ось , запишем уравнение Эйлера (3.5) в виде [c.46]

Криволинейный интеграл, стоящий справа, в общем случае силового поля зависит от формы траектории, по которой точка переходит из положения Мо в положение М. Но уже в 124 было отмечено существование сил (сила тяжести, упругая сила), работа которых не зависит от траектории точки, а определяется только координатами ее конечного и начального положений. [c.220]

Будучи выведенной из положения равновесия, материальная точка совершает колебательное движение по дуге окружности радиуса /. Дуговая координата s, отсчитываемая от положения равновесия, определяет положение точки на траектории. Известно, что закон движения точки по криволинейной траектории определяется лишь тангенциальными составляющими действующих на точку сил. В данном случае на точку действует сила тяжести mg и сила реакции нити R. Последняя перпендикулярна к траектории поэтому тангенциальная составляющая F будет зависеть только от силы тяжести mg и угла а отклонения маятника от среднего положения [c.334]

Ниже излагается метод определения суммарной силы давления жидкости, действующего на криволинейные поверхности. На рис. 49 представлена криволинейная поверхность фигуры AB D, погруженной в жидкость. Выделим на криволинейной поверхности фигуры Л5С/) бесконечно малую площадку, центр тяжести которой погружен в жидкость на глубину h (рис. 49). Проведем касательную к площадке d o до пересечения с уровнем жидкости в точке О, которую примем за начало координат. При этом ось X расположим в плоскости уровня свободной поверх- [c.69]

В настоящее, девятое издание первого тома перенесены из третьего тома главы Тавновесие гибких нитей и Кинематика точки в криволинейных координатах , что позволило сосредоточить в этом томе весь материал по статике и кинематике. Кроме того, в первый том добавлены задачи на определение центра тяжести тел из неоднородного материала, смешанные задачи на сложное движение точки и твердого тела, на сложное движение точки, где следует последовательно применять дважды теорему сложения скоростей и теорему сложения ускорений, задачи из кинематики роботов. [c.8]

Проверяем координаты центра давления Хг и гг графически (рис. 1-56,6). Находим центр тяжести эпюры гидростатического давления справа на вертикальную проекцию смоченной части криволинейной поверхности затвора и через него проводим горизонтальную силу Рх2. Описанным выще способом находим центр тяжести поперечного сечения тела давления (эпюра АВКЬ). Через найденный центр тяжести проводим вертикальную составляющую Рг .. Равнодействующая сила Рг пройдет через точку пересечения [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...