Нейбера линейный

Вместе с тем теоретические и экспериментальные исследования показывают, что размер зоны очень большой концентрации напряжений весьма мал и уже в достаточной близости от концов ш,ели линейная теория упругости и полученные выше решения правильно описывают распределение напряжений. Например, Г. Нейбер [42] отмечает, что у острых надрезов стальных образцов характерный размер зоны, в которой действительные характеристики состояния материала существенно отличаются от полученных результатов по линейной теории упругости, имеет порядок 0,5 мм. [c.325]

Нормальные напряжения < го соответствии с опытными данными [7] при малых нелинейных деформациях меняются незначительно по сравнению с теми значениями, которые они имели в стадии чисто упругой деформации, и, меняясь, подчиняются той же закономерности. На основании этого соображения примем для с точностью до постоянного множителя ту же закономерность, что и в соответствующей линейной задаче, решенной Нейбером, а именно [c.79]

В случае линейной аппроксимации диаграмм деформирования на осно вании формулы Нейбера получим [c.25]

Нейбер показал, что линейная теория упругости дает в ряде случаев вполне приемлемые результаты уже в непосредственной близости от вершин остроугольных выточек. [c.381]

Формула (11.1.5) определяет так называемое решение Папкови-ча — Нейбера. Термин решение в данном случае не совсем удачен, это есть некоторое функциональное представление для вектора перемещения в линейно-унругом теле, которое можно использовать для построения уже конкретных решений определенных задач. Мы не будем здесь касаться вопроса о том, может ли любое решение уравнений Ламе быть представлено в виде [c.360]

Г. Нейбер [59] и В.В. Соколовский [60] рассмотрели некоторые задачи для упрочняющегося тела в условиях сложного сдвига при специально подобранных аналитических зависимостях между напряжениями и деформациями, аппроксимирующих реальные диаграммы. Заметим, что в случае упрочнения уравнения задачи для сложного сдвига аналогичны уравнениям плоского течения сжимаемой идеальной жидкости, а применяемый прием аналогачен методу Чаплыгина. В работах [59-60], а также в статье В.Л. Добровольского [61] этим методом получены точные решения для некоторых форм выточек в полуплоскости и полосе. В. Пенс рассмотрел сдвиг призматического тела с симметричными острыми надрезами при кусочно-линейном законе напряжение- деформация [62]. В работе Райса [63] методом годографа исчерпьшаю-ще исследована задача для полуплоскости с угловым вырезом при произвольном законе упрочнения. [c.149]

Для деформации примем с точностью до постоянного мно- тeля ту же закономерность, что и в соответствующей линейной даче, рассмотренной Нейбером при ц=0,5, а именно [c.77]

Нейбер отмечает, что есть другой способ, которым можно объяснить уменьшение коэффициента концентрации напряжений вместо того, чтобы, следуя линейной теории упругости, рассматривать напряженное состояние отнесенным к недеформированному состоянию, можно воспользоваться теорией конечных деформаций и относить уравнения равновесия к деформированному состоянию ). Но так как и учет влияния деформации в введение соответствуюш,ей частички , учиты-ваюш,ей структуру материала, приводит к уменьшению концентрации напряжений сильно искривленной выточки, можно принять за основу один из этих путей, например предложенный Нейбером, если, конечно, выбрать постоянную р в соответствии с опытными данными. Таким образом, введение р в определенной степени соответствует учету конечных деформаций вблизи конца остроугольной выточки. [c.381]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...