Правило Прандтля — Глауэрта

Правило Прандтля — Глауэрта [c.215]

В отличие от линеаризованного дозвукового течения, в котором, как это непосредственно следует из правила Прандтля — Глауэрта ( 49), сопротивление профиля отсутствует, при сверхзвуковом обтекании сопротивление профиля отлично от нуля оно носит наименование волнового. Возникновение этого сопротивления может быть физически объяснено той продольной несимметрией потока, которая отличает сверхзвуковой поток от дозвукового. [c.221]

Правило Прандтля — Глауэрта, как уже было указано ранее, пригодно лишь в случав тонких, слабо изогнутых профилей, расположенных под малым углом атаки в потоке со сравнительно малыми значениями числа Моо. Излагаемые в настоящем параграфе приемы позволяют вводить поправку на сжимаемость для более толстых и изогнутых профилей, при больших углах атаки и диапазонах чисел Моо-Функция YК. (Я), входящая в систему уравнений (122), при Я, не слишком близко подходящих к единице, мало отличается от единицы, как об этом можно заключить из рис. 111 и табл. 10, составленных для воздуха к = 1,41). [c.254]

Правило Прандтля — Глауэрта 216, 337 Преобразование Дородницына 657, 675, 683 Приближение диффузионное 70 [c.734]

Полученное соотношение выражает следующее правило Прандтля — Глауэрта распределение коэффициента давления в плоском безвихревом линеаризированном дозвуковом потоке газа при данном значении Моо < 1 может быть получено из соответствующего распределения в потоке несжимаемой жидкости, если все ординаты этого распределе-- [c.284]

Подчеркнем, что правило Прандтля — Глауэрта не позволяет непосредственно определить Ср или Су для профиля заданной формы и при заданном числе Мсо < 1. Это правило служит только для пересчета уже заранее определенных Сро и Суо в несжимаемой жидкости (например, по [c.285]

В отличие от линеаризованного дозвукового течения, в котором, как это непосредственно следует из правила Прандтля — Глауэрта ( 56), [c.289]

Правило Прандтля — Глауэрта, как уже было указано ранее, пригодно лишь в случае тонких, слабо изогнутых профилей, расположенных под малым углом атаки в потоке со сравнительно малыми значениями числа Моо. Излагаемые в настоящем параграфе приемы позволяют вводить поправку на сжимаемость для более толстых и изогнутых профилей, при больших углах атаки и диапазонах чисел Мо . [c.324]

Линеаризация в физической плоскости осуществляется путем введения некоторых ограничивающих допущений по отношению к уравнению (6.1). Основное допущение состоит в том, что все граничные градиенты и возмущения невелики по сравнению с вектором скорости невозмущенного потока на входе в решетку. Из этого допущения следует, что при расчете течений в решетках с сильно изогнутыми профилями, а также вблизи входных и выходных кромок лопаток будут получаться существенные погрешности. Несмотря на это и некоторые другие допущения было получено простое второе правило Прандтля— Глауэрта [c.168]

Это правило позволяет после изменения относительного удлинения крыла в V 1 — М раз пользоваться для плоских сечений крыла в дозвуковом потоке обычным правилом Прандтля — Глауэрта. [c.428]

Это правило околозвукового подобия Кармана, записанное в той форме, как его представил Спрейтер ). Соотношение (84) справедливо при дозвуковых, околозвуковых и сверхзвуковых скоростях. Как частный случай из него получается правило Прандтля — Глауэрта, справедливое при тех значениях скоростей, где могут применяться линеаризированные уравнения. [c.63]

Несмотря на то, что уравнение (16) физически обосновано, оно неудобно для анализа из-за трудности определения. Лайтхилл показал, что это уравнение приобретает более удобный вид после преобразования Фурье в переменных ( ,у), где поперечная составляющая давления в вязком подслое определяется с помощью правила Прандтля— Глауэрта число Маха согласно формуле подобия (7) пропорционально корню1 кубическому из длины волны. Таким образом, Лайтхилл получил выражение в преобразованном виде [c.179]

Правило Прандтля — Глауэрта служит только для пересчета уже заранее определенных Сро и Суд в несжимаемой жидкости (например, по дгетоду теории тонкого крыла, изложенному в 45) на их значения при заданном числе Моо < 1 в дозвуковом газовом потоке. [c.217]

Если первое направление в газовой динамике связывают обычно с немецкой школой гидроаэродинамиков (Л. Прандтль, Г. Глауэрт, Дж. Аккерет), то основоположником второго направления по праву считается великий русский ученый академик С.А.Чаплыгин. Его классическая работа О газовых струях (1902 г.) считается источником всей современной газовой динамики [25. [c.129]

Изложенный в 56 вывод правила Прандтля-Глауэрта просто повторен в случае решетки быть не может, так как в граничные условия войдет шаг решетки, не сохраняющийся прн преобразовании (24). Если увеличение коэффицие1гга подъемной силы изолированного профиля [c.337]

Интересно отметить, что как теория Прандтля-Глауэрта для дозвуковых скоростей, так и теория Акерета для сверхзвуковых скоростей дают аналогичные правила подобия для соответствующих диапазонов скоростей. В двумерном течении соответствующее правило утверждало бы, что течения подобны, если отношение /л/1 — М или — 1 [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...