Закон Архимеда для газа

Изменение скорости газа от первой до второй критической, сопровождаемое сильным расширением слоя, увеличит долю пустот, что в свою очередь катастрофически отразится на плотности кипящего слоя, которая упадет практически до нуля или, вернее, до величины, близкой к плотности газа. Другими словами, если, например, в стадии однородного псевдоожижения плотность слоя, состоящего из применяемой в топках кипящего слоя смеси угля и доломита, существенно превышает плотность воды знаменитого Мертвого моря в Палестине, в котором, не нарушая закона Архимеда, нельзя утонуть, то при псевдоожижении, когда доля пустот начнет приближаться к 70 %, даже профессиональному пловцу вряд ли удастся удержаться на поверхности. В таком море судам пришлось бы постоянно менять ватерлинию в зависимости от скорости фильтрации газа. [c.75]

Левая часть уравнения (8-25) представляет собой подъемную силу, создаваемую потоком газов по отношению к частице, а правая часть — вес частицы с поправкой на вытесняемый объем газов (по закону Архимеда). [c.236]

Закон Архимеда. Всякое тело объемом V, погруженное в жидкость (или газ), выталкивается с силой Q, равной весу вытесненной жидкости (газа) [c.10]

Приведем здесь также формулировку известного из школьного курса физики закона Архимеда на всякое погруженное в жидкость (или газ) тело действует выталкивающая (архимедова) сила, равная весу жидкости, вытесненной этим телом, и приложенная к центру тяжести (или центру масс) вытесненного телом объема жидкости. [c.267]

Физически ясно появление критерия подобия Аг и зависимости от него величины теплопередачи при кипении. Пузырьки газа увеличиваются при движении их к поверхности нод действием выталкивающей силы в соответствии с законом Архимеда. Эта сила зависит от разности плотностей жидкости и пара, от величины пузырька с газом и от величины ускорения силы тяжести. Очевидно, на движение пузырька в реальной жидкости окажет влияние ее вязкость, характеризуемая коэффициентом кинематической вязкости V. Можно, следовательно, утверждать, что если в двух различных испарительных системах с разными жидкостями критерии 1 [c.16]

Подъемная сила аэростата. Применение закона Архимеда к газам дает возможность ввести понятие о подъемной силе всякого газа, помещенного в атмосферу другого гааа, более тяжелого, чем он сам. Обозначив уд. весовые плотности этих газов через Ув и где Уз — для атмосферного воздуха и у, — для газа легче воздуха величина подъемной силы 1 м легкого газа будет [c.66]

Тело, погруженное в жидкость или газ (и омываемое со всех сторон), испытывает действие выталкивающей силы, равное весу вытесненной им жидкости или газа (закон Архимеда). [c.44]

ПЛАВАНИЕ ТЕЛ — состояние равновесия твёрдого тела, частично или полностью погружённого в жидкость (или газ). Осн. задача теории П, т.— определение равновесия тела, погружённого в жидкость, выяснение условий устойчивости равновесия. Простейшие условия П. т. указывает Архимеда закон. [c.592]

Тело, погруженное полностью или отчасти в жидкость (или газ), испытывает действие подъемной силы со стороны окружающей жидкости или газа. Еще Архимедом (III век до н. э.) был найден основной закон всякое тело, погруженное в жидкость (или газ), испытывает со стороны окружающей среды действие силы, равной весу вытесненной телом жидкости (или газа) эта сила направлена вверх и проходит через центр масс вытесненной жидкости (или газа). [c.343]

Критерий подобия Аг носит имя первооткрывателя закона, определяющего подъемную силу , действующую на всякое тело, погруженное в жидкость или газ, имя величайшего ученого древней Греции — Архимеда (3 в. до н. э.) [c.16]

В основе полета летательных аппаратов легче воздуха лежит закон, открытый Архимедом сила, выталкивающая целиком погруженное в жидкость (или газ) тело, равна весу жидкости (или газа) в объеме этого тела. Эта сила направлена вертикально вверх и приложена в центре объема погруженной части тела. [c.44]

Решение. Подъемная сила воздуха Рвыт, действующая на щар по закону Архимеда, уравновешивается весом шара О я весом газа в нем ргё [см. формулу (1.15)] [c.40]

Так как за единицу массы в G -системе (абсолютной системе физич. величин) выбрана масса 1 см чистой воды, равная 1 г при ее наибольшей плотности (3,99°), то П. воды при 4° равна 1, и уд. в. любого тела по отношению к воде при 4°, как к стандарту, численно равен плотности этого тала при1)о= 1, -P D.U. газа по отношению к водороду или к воздуху часто называют (не вполне правильно) уд. в. этого газа относительно водорода или воздуха, взятых при тех же условиях. П. твердых тел и жидкостей обычно измеряют или по методу гидростатич. взвешивания (пользуясь законом Архимеда) или же пикнометром (см.). К первому же способу относится и наиболее употребительное в технике измерение П. с помощью ареометра. [c.371]

Если иижняя часть жидкости или газа иагрега сильнее, чем верхняя, то от иагреваиия вещество расширяется и плотиость внизу становится меньше плотности наверху. По закону Архимеда, более легкая жидкость стремится вверх, в результате чего возникает макроскопическое движение более нагретой жидкости вверх, а более холодной—вниз. Это явление называют конвекцией. В результате такого взаимного макроскопического движения температура жидкости стремится выравняться. Вообще говоря, Этот процесс протекает более интенсивно, нежели выравнивание температуры вследствие теплопроводности жидкости и возникающего потока теплоты снизу вверх. Отметим, что в конвективных процессах сколько-нибудь существенной сжимаемости вещества не происходит, так что все результаты относятся к газам в той же мере, что и к жидкостям. [c.161]

Обобщим уравнение Навье—Стокса, учтя в нем силу Архимеда. Прн этом мы ограничимся стацноиарными течениями. Выталкивающая сила, действующая на единичный объем вещества, по закону Архимеда равна Р=р , где р — разность плотностей нагретой и холодной жидкостей (или газов), д — ускорение свободного падения. Малую разность р можно выразить через малую разность температур Т нагретой и холодной жидкостей [c.161]

Закон Архимеда — закон статики жидкостей и газов, согласно которому на всякое тело, погруженное в жидкость (или газ), со стороны этой жидкости (или газа) действует вытал кивающая сила, направленная по вертикали вверх и приложенная к центру тяжести вытесненного объема. Выталкивающую силу называют Архимедовой или гидростатической подъемной силой. [c.121]

Тело, погруженное в жидкость (или газ), испытьюает действие выталкивающей силы, направленной вверх и равной весу вытесненной им жидкости (закон Архимеда). [c.160]

АРХИМЕДА ЗАКОН — закон статики жидкостей и газов, согласно к-рому на всякое тело, погружённое в жидкость (или газ), действует со стороны, 9Toii жидкости (газа) выталкивающая сила, равная весу вытесненной телом жидкости (газа), направленная по вертикали вверх и приложенная к центру тяжести вытесненного объёма. Выталкивающую силу наз. тайнее архимедовой или гидростатич. подъемной силой. Давление, действующее на погружённое в жидкость те.ю, увеличивается с глубиной погружения, позтому сила давления на ниж. элементы поверхности тела больше, чем на верхние. В результате сложения всех сил, действующих на каждый элемент поверхности, получается равнодействующая F, направленная по вертикали вверх. Если же тело плотно лежит на дне, то давление жидкости только сильнее прижимает его ко дну. [c.123]

КОНВЕКЦИОННЫЙ ТОК, перенос электрич. зарядов, осуществляемый перемещением заряж. макроскопич. тела. С точки зрения электронной теории, любой перенос зарядов в конечном счёте обусловлен конвекцией (перемещением) заряж. микрочастиц. Этим объясняется полная тождественность магн. св-в К. т. и тока проводимости (упорядоченного движения эл-нов, ионов и т.п.), установленная в опытах амер. физика Г. Роуланда (1879) и А. А. Эйхенвальда (1903). КОНВЕКЦИЯ (от лат. сопуес11о — принесение, доставка), перенос теплоты в жидкостях, газах или сыпучих средах потоками в-ва. Естественная (свободная) К. возникает в поле силы тяжести при неравномерном нагреве (нагреве снизу) текучих или сыпучих в-в. Нагретое в-во под действием архимедовой силы Р(Др — разность плотности нагретого в-ва и окружающей среды, V — его объём, д — ускорение свободного падения см. Архимеда закон) перемещается относительно менее нагретого в-ва в направлении, противоположном направлению силы тяжести. К. приводит к выравниванию темп-ры в-ва. При стационарном подводе теплоты к в-ву в нём возникают стационарные конвекц. потоки. Интенсивность К. зависит от разности темп-р между слоями, теплопроводности и вязкости среды. [c.307]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...