Зонная пластинка амплитудная

Прохождение света сквозь амплитудную зонную пластинку с иным распределением прозрачности рассматривается в 59 гл. XI. [c.158]

Рис. 8.6. Совокупность фокусов амплитудной зонной пластинки.

Это выражение представляет собой параксиальное приближение интерференционной картины, образованной плоской и коаксиальной с ней сферической волнами. Восстановление такой голограммы с помощью плоской волны с длиной волны 2 приведет к появлению двух сопряженных изображений точечного объекта, расположенных в главных фокусах зонной пластинки Френеля. Это можно показать математически, восстанавливая голограмму, описываемую выражением (3). Действительно, освещение голограммы плоской волной, как показано на рис. 1, б, создает непосредственно за ней амплитудное распределение, пропорциональное выражению (3). Сформированное голограммой волновое поле состоит из четырех членов двух констант и двух сферических волновых фронтов, распространяющихся вдоль направления распространения плоской освещающей волны. Одна из сферических волн выходит из мнимой точки, расположенной на оптической оси за голограммой, и является расходящейся, в то время как другая сферическая волна является сходящейся и фокусируется в точку на оптической оси в направлении распространения восстанавливающей плоской волны. Волновое поле в плоскости наблюдения, расположенной [c.157]

Такой же спектрометр можно построить и с помощью двумерного амплитудного кодирования. Вместо линзы надо поставить зонную пластинку Френеля. [c.121]

Для восстановления изображения в равной мере пригодны как позитив, так и негатив голограммы. В случае зонной пластинки это очевидно действие ее одинаково как при четных, так и при нечетных открытых зонах Френеля. В общем случае это следует из теоремы Бабине, согласно которой дополнительные экраны создают одинаковые дифракционные картины в тех местах, куда не попадает прямая волна (восстанавливающий пучок). Важно только, чтобы амплитудное пропускание голограммы линейно зависело от освещенности зарегистрированной на ней интерференционной картины. Тогда при записи плоской волны получается дифракционная решетка с синусоидальным пропусканием, которая даст при восстановлении главные максимумы только порядков т=0, i. В противном случае функция пропускания будет иметь пространственные гармоники более высоких порядков т = 2, 3,. .., которые приведут на стадии восстановления к возникновению соответствующих главных дифракционных максимумов, т. е. [c.384]

Рис. 5.2.13. Зонная пластинка а —общий вид зонной пластинки б — график амплитудной прозрачности синусоидальной зонной пластинки в — дифракционные порядки при дифракции на пластинке

Естественным развитием одномерных бинарных амплитудных и фазовых дифракционных решеток являются соответствуюш пе двумерные (2-В) радиа,пьно-сим-метричные решетки (зонные пластинки). [c.12]

Рис. I.e. функция пропускания амплитудной зонной пластинки [c.13]

Рис. 7.12. Амплитудная (а) и фазовая (б) зонные пластинки

Рис. 7.13. Фокусировка света амплитудной зонной пластинкой

Дг. /л1 = 0,61 г /my n, где п — номер крайней зоны. Светосила определяется диаметром й = 2r п. Эффективность дифракции для зонных пластинок Френеля е амплитудной модуляцией составляет ок. 10% в первом, 2%— во втором и 1%— в третьем порядках спектра, Дифракц. Р. м. обычно работает в области [c.368]

Внешне такой оптический элемент представляет собой иропускающую или от-ражающую пластинку с тонким фазовым ж-шкрорельефом, рассчитанным в рамках теории дифракции. Первым представителем этого класса оптических элементов является дифракционная решетка, созданная более двухсот лет тому назад. Следующим по хронологии представителем указанного класса оптических элементов является зонная пластинка. Эти представители дифракционных оптических апементов (ДОЭ) имели бинарное амплитудное или фазовое иропускание. Если дифракционные решетки нашли широкое применение в приборостроении, то зонные пластинки, в основном, использовались в учебном лабораторном практикуме по оптике. [c.9]

Поясним понятие зоны. Зона — это ограниченная область ДОЭ, на которой функция пропускания света претерпевает однократное изменение от миш1мального до максимального значения. Для амплитудной дифракционной решетки зона представляет собой сочетание темной и светлой полос в пределах одного периода решетки (рис. 1.1). Граница зон при этом — прямая линия. Для зонной пластинки Рэлея-Сорэ [1] зона представляет собой совокупность темного и светлого колец переменной толщины (рис. 1.5). [c.12]

Нетрудно рассчитать радиусы колец, соответствующих градациям фазы в различных зонах. Знание их необходимо для расчета бинарных амплитудных масок, однако они не несут такого ясного физического смысла, как в случае зонной пластинки. Отметим также, что уравнение колец зонной пластинки Рэлея-Сорэ невозможно получить с помощью равномерной дискретизации фазовой функции плоской сферической линзы. [c.18]

Важнейшими характеристиками фотошаблона (как реального, так и виртуального) являются параметры имеющихся на нем линий, особенно минимальное значение ширины линии и максимальное значение кривизны линии. Легче всего описать эти параметры для линий, имеющихся на бинарных шаблонах. При изготовлении бинарного ДОЭ фотошаблон является аь-тлитудной зонной пластинкой, разные виды которых подробно описаны в разделе 1.1, там же на простейших примерах охарактеризовано понятие зоны оптического элемента. Линии на фотошаблоне повторяют формы зон, занимая для бинарного ДОЭ около половины площади зоны. В частности, для изготовления фазовой дифракционной решетки в качестве фотошаблона используется амплитудная дифракционная решетка, темные полосы на которой образуют линии фотошаблона (см. рис. 1.1). В случае изготовления более сложных типов ДОЭ линии на фотошаблоне могут быть разной толщины и иметь значительную кривизну (см., например, рис. 1.5 и 1.9). [c.241]

Из теории дифракции Френеля вытекает возможность управления формой волнового фронта и распределением интенсивности посредством изменения фазовых соотношен1П1 между вторичными волнами. Так, например, если все четные (или нечетные) зоны закрыть непрозрачной маской, то, поскольку вторичные волны от этих зон синфазны, в точке Р будет наблюдаться многократное усиление света (рис. 7.12, а). По закону сохранения энергии в других точках пространства интенсивность света должна уменьшиться, то есть произойдет фокусировка света в точку Р. Такая маска называется амплитудной зонной пластинкой. [c.127]

Пример амплитудной зонной пластинки и реальные дифракцион1пле распределения интенсивности в плоскостях, отстоящих от пластинки на различные расстояния представлены на рис 7.13. Можно заметить на п1чие кратного фокуса //3. Как и в случае дифракции на непрозрачном лиске (см. рис. 7.9), отчет-лргво видны две дифрагированные волны сходящаяся и расходящаяся. [c.128]

На амплитудную зонную пластинку падает плоский волновой фронт (> = 585 нм). Максимальная концентрация световой энергии ма оси пластинки достигается в точке Р на расстоянии 450 мм от нее. Найдите диаметр центральной непрозрачной зоны. Найти значения 3-х первых дополнительн1лх фокусов. [c.170]

Грампластинки для проверки уровня рокр-та электропроигрывающих устройств (ЭПУ) и электрофонов содержат запись сигнала сравнения частоты 315 Гц и немодулированные канавки. Канавки с сигналом сравнения выполнены в виде отдельных зон поперечной и глубинной записи, а также записи сигналов левого и правого каналов при амплитудном значении колебательной скорости 5,41 см/с и соответственно эффективном (действующем) значении 3,83 см/с. Запись производится на станке, относительный уровень рокота которого не превышает —48 дБ без взвешивающего фильтра и —71 дБ при его наличии. Соответственно относительный уровень рокота измерительной пластинки должен быть не более —44 дБ без взвешивающего фильтра и —66 дБ при его наличии. Амплитуду колебательной скорости изготовленных пластинок определяют расчетом [c.229]

Грампластинка скользящего тона предназначена для снятия амплитудно-частотных характеристик. Она содержит запись сигнала изменяющейся частоты от 20 до 20 ООО Гц. Частотный масштаб скользящего тона , воспроизводимого с пластинки, должен совпадать с масштабом диаграммной ленты, используемой в самопишущем регистраторе уровня. Звуковые канавки выполнены в виде отдельных зон поперечной и глубинной записи, а также записи сигналов левого и правого каналов. Эффективное значение колебательной скорости на частоте 1000 Гц при поперечной записи — 2,54 см/с. Поскольку увеличивать колебательную скорость на более высоких частотах недопустимо из-за возникновения эффекта неогибания, на более высоких частотах принят режим постоянства на более низких частотах в соответствии с ГОСТ 7893—72 принят спад достигающий на частоте 20 Гц 19,3 дБ. Записи скользящего тона предшествует сигнал частоты 1000 Гц, служащий для установки в исходное положение измерительной аппаратуры с самописцем. Диаграммная лента приходит в движение при прекращении сигнала частоты 1000 Гц. Особые грампластинки выпускают для измерения переходного затухания между каналами. Их основные параметры приведены в табл. 9.5. [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...