Зона переходная (буферная)

Более точной моделью является трехслойная схема течения, в которой зона условно разбивается на вязкий подслой, переходный (буферный) слой и турбулентное ядро. Границы этих слоев определяются из следующих условий [c.197]

Третья область турбулентного движения составляет промежуточную зону между вязким подслоем и областью развитого турбулентного движения (ее называют также переходным или буферным слоем). В этой области влияние турбулентной и молекулярной вязкости сравнимо наряду с переносом импульса турбулентными пульсациями происходит перенос импульса в результате действия сил молекулярной вязкости. [c.408]

Стенка тигля смекается при плавках не на всю толщину, а имеет три зоны плотную спеченную с ошлакованной внутренней поверхностью, менее плотную переходную и наружную буферную зону, сохранившую рыхлость, которая служит теплоизоляцией, компенсирует тепловое расширение футеровки и амортизирует толчки и удары при загрузке и осаживании шихты, а также вибрацию, передающуюся от индуктора. [c.231]

Распределение турбулентной вязкости поперек турбулентного потока зависит от его структуры. Турбулентный поток условно можно разделить на три зоны вязкий слой, буферный слой (переходная область) и турбулентное ядро, В вязком слое, в области, непосредственно прилегающей к стенке, движение жидкости преимущественно ламинарное, т. е. молекулярная вязкость больше, чем турбулентная. Несколько дальше от стенки (за вязким слоем) течение становится нестационарным (буферный слой). После буферного слоя расположено турбулентное ядро, где весь поток вовлечен в турбулентное движение. Следует отметить, что вязкий слой не является полностью невозмущенным. Прилегающие к стенке сравнительно крупные элементы жидкости, имеющие низкую скорость, периодически отрываются от стенки и переносятся в ядро потока. Механизм этого явления полностью еще не изучен, но вероятнее всего этот процесс обусловлен неустойчивостью вязкого слоя. Элемент жидкости, оторвавшийся от поверхности, замещается жидкостью с большей энергией из удаленной от поверхности области именно эта жидкость приносит энергию, необходимую для отрыва элемента жидкости от поверхности. В ядре потока турбулентность генерируется и поддерживается элементами жидкости, пришедшими от стенки. [c.185]

По схеме Кармана пограничный слой делится на три зоны ламинарный подслой, переходный (или буферный) и зону полной турбулентности. Поскольку ламинарный подслой и переходный несоизмеримо малы по сравнению с турбулентной частью пограничного слоя, то с достаточной степенью точности можно предположить, что полное касательное напряжение в этих подслоях постоянно в поперечном направлении, и рассматривать распределение касательного напряжения только в турбулентной зоне. Тогда уравнение (23) может быть записано в виде [c.220]

За этим тонким подслоем можно выделить вторую узкую зону, в которой ламинарное течение подвержено влиянию интенсивных турбулентных пульсаций. Эту зону иногда называют переходной (или буферной) зоной. Именно в этой зоне наблюдается ярко выраженный пик [c.249]

I, начала легирования 11, закономерного (в рассматриваемом случае— прямолинейного) легирования ///, окончания легирования IV и конечного постоянного состава V. В начальном и конечном участках (1 и V) постоянного состава исходное (расчетное) и фактическое содержание РЭ отличается друг от друга только на величину потерь РЭ в зоне сварки от испарения и возможного окисления. Как видно из схемы, перемешивание основного металла с металлом шва (нивелирующее, или буферное , влияние сварочной ванны) оказывает на переходных участках II и IV незакономерное (неопределяемое формой легирующей вставки) влияние на распределение РЭ. в металле. На участке II фактическое содержание РЭ начинает возрастать с точки Б в задней части сварочной ванны, когда ее передняя часть коснется в точке О легирующей вставки. Участок IV начинается с точки Б нахождения задней части сварочной ванны в момент, когда ее передняя часть совпадает с задним торцом (точка О ) легирующей вставки. Заканчивается участок IV, когда задняя часть сварочной ванны отойдет на некоторое расстояние от заднего торца (точка О ) легирующей вставки. [c.31]

Применение диффузионной теории переноса для турбулентных потоков сред, у которых Ргф, осложняется отсутствием подобия температурных и скоростных полей в ламинарном пристенном пограничном слое. Помимо этого, в турбулентной зоне потока коэффициенты турбулентного переноса количества движения и тепла могут быть различными. Особую сложность представляет использование коэффициента турбулентного переноса тепла для промежуточного, так называемого буферного слоя (рис. 126). Причина этой сложности заключается в том, что перенос тепла из турбулентной зоны потока возмущенными клочкообразными массами среды осуществляется через промежуточную зону с затуханием возмущенных турбулентных масс и с участием нестационарного процесса переноса тепла в ламинарный пограничный слой. В этих условиях неизбежно возникает температурная неоднородность. Поэтому в переходном промежуточном пограничном слое турбулентного потока нельзя принять атурб = Vтypб ( Р турб=1)-В связи с этим применение диффузионной теории для переходного пограничного слоя значительно осложняется, особенно при больших неравенствах Рг" . [c.318]

Фиг. 3. Зивмсимость показаний трубки полного напора при измерении скорости потока от диаметра трубки О (мм) при разных значениях (о) истинное распределение скорости в вязком подслое и в переходной зоне турбулентного пограничного слоя Iо ) / - у = 3.5. 2 - 4, - 6, 4 - 8, 5 - 10, 6 - 16, 7 - ЗО, А - 60, 9 - 100 Ю - без поправки на вязкость 11 - с поправкой на вязкость 12 - и = 0,23 м/с (Яе = 590), /. -0.31 (977), /4-0.39 (1232), /5 -0.51 (1613) 16 и = у 17-и =, S,63lgv +5,4 1.Н - буферная зона /9 - по Сполдингу [ 17] 20 - по Рейхардту [18

Профили приведенной температуры от С, в пограничном слое на фиг. 5, а-г показывают ее эволюцию вдоль обтекаемой пластины в переходной области от ламинарного до турбулентного режима. Здесь 0 = (Г- 7 ,)/7 +, Г = дЛСрри ) - приведенная и динамическая температуры. Если первые два расчетных профиля 2 на фиг. 5, а, б близки в зоне ламинарного подслоя и буферной зоне к ламинарному распределению 5 - 0 = Рг то последние два, медленно меняясь, приближаются к турбулентным распределениям 4,5 [c.91]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...