Движения убегающие

Прямая г = к пересекает кривую г= V (х), нигде ее не касаясь (рис. 64). Для тех значений лг, для которых У х) к, нет фазовых траекторий, для остальных же значений лг существуют фазовые траектории, причем они бывают двух родов это либо ветви, уходящие в бесконечность (число которых не больше двух), либо это замкнутые ветви (число которых может быть любым). Ветви, уходящие в бесконечность, опять-таки соответствуют движениям, убегающим как при - -- -оо, так и при —оо. Замкнутые ветви соответствуют периодическим движениям. [c.117]

I) В частности, анализ угловой части кинетического уравнения показывает, что направления движения убегающих электронов лежат в области углов [c.224]

Убегающие траектории, которые получаются при соответствуют вращательным движениям маятника, возникающим при сообщении ему начального количества движения, которое обеспечивает проход через верхнее положение со скоростью, отличной от нуля. На фазовой плоскости это будет соответствовать выходу описывающей точки за пределы области, ограничиваемой кривыми С , С,. Эти кривые, проходящие через седла и служащие в окрестностях данных точек асимптотами гиперболических фазовых траекторий, являются сепаратрисами. Они разделяют топологически различные области на фазовой плоскости область траекторий, приходящих из —оо и уходящих в фоо, и область замкнутых траекторий. [c.24]

Для тех значений х, для которых П(х)>/1, фазовых траекторий не существует. Для х, для которых П(х)фазовые траектории могут быть двух видов замкнутые ветви п ветви, ходящие в бесконечность. Замкнутые ветви соответствуют периодическим движениям, ветви, уходящие в бесконечность, соответствуют убегающим движениям. [c.520]

Если, наконец, Е > 2mg , то получаются незамкнутые (убегающие) траектории, соответствующие вращательному движению маятника. [c.17]

Если мы заменим t на —1, т. е. заставим время течь в обратном направлении , то характер движения изображающей точки не нарушится, изменится лишь направление движения. Такие движения, такие фазовые траектории, для которых изображающая точка при всяком начальном положении уходит в бесконечность, мы будем называть убегающими движениями и убегающими траекториями. Рассматриваемые движения являются убегающими как при [c.117]

Дважды убегающие движения (как при так и при / - 00). [c.121]

В п. 3 мы рассмотрим иной важный случай синхронизации, когда вынуждающая сила действует не на автоколебательную систему, а на нелинейную систему, способную совершать убегающие движения. [c.231]

Кроме того, фактическая точка завершения импульсной стадии может неверно восприниматься, если коррекция принимает форму убегающей или расширяющейся горизонтали. Поскольку в убегающей горизонтали (рис. 5-32) волна В (абсолютная вершина в движении рынка) оказалась в состоянии превысить рекорд импульсной волны (1,3 или 5), т.е. ортодоксальный уровень. [c.123]

Непериодические движения убегающего типя существуют, если потенциальная энергия П — оо при I <7 I оо и характеризуется тем, что модули q и р при беспредельном увеличении или беспредельном уменьшении времени -> оо) также увеличиваются до бесконечности. Убегающие движения этого типа характерны для случаев действия сил отталкивания. Убегающие движения иного типа, для которых импульс р ограничен при любых t, возможны, если энергия П не периодична по q и lirn П = onst. [c.143]

В консервативной системе с одной степенью свободы возможны движения четырех типов либрщионные (колебательные), ротационные, убегающие и лимитационные. Если уравнение [c.141]

В случае периодической характеристики / (q) периодическое возбуждение может вызвать убегающее движение (в случае маятника — вращение). Здесь важное значение опять-таки приобретает проблема построения областей притяжения режимов того или иного рода в фазовом пространстве системы. Поскольку фазовое пространство в данном случае трехмерно, то решение задачи резко усложняется, и в этом направлении сделаны лишь первые шаги отметим, в частности, работы Ю. С. Саясова и В. К. Мельникова (1958—1963). [c.96]

При рассмотрении геометрии движения рычага с колодкой и движения колодки относительно своего шарнира выясняется, что удельные давления распределяются по длине колодки по закону синуса и косинуса (фиг. 170, ), причем наибольшие удельные давления будут у набе-гаюш,ей части колодки и наименьшие — с убегающей (фиг. 170,6). Точка приложения равнодействующей сил трения 7" и нормальных усилий М всегда лежит вне окружности шкива независимо от закона раепреде- [c.182]

Движения лимитационно-убегающие (при I - —1- оо лимитационные, при /—>. — 00 убегающие, или наоборот). Можно показать [163] (об этом мы еще будем говорить), что для консервативных систем почти все движения либо периодические, либо дважды убегающие, т. е. если мы будем считать все начальные значения на фазовой плоскости равновероятными, то вероятность попасть на начальные условия, соответствующие движениям типа 1), 3), 5), равна нулю, — так [c.121]

Если X и у — обычные декартовы координаты на фазовой плоскости, то фазовые траектории суть прямые линии. На фазовой плоскости мы имеем континуум убегающих движений. Если же х и у — ортогональные криволинейные координаты на торе (например, х — азимут меридиональной плоскости, а у — полярный угол с вершиной на оси тора), то фазовые траектории для той же системы дифференциальных уравнений образуют либо континуум замкнутых кривых (если а ш Ь соизмеримы), т. е. континуум периодических решений, либо континуум траекторий, всюду плотно заполняющих поверхность тора (если а к Ь не. соизмеримы), т. е. континуум так называемых квазипериодических решений. Этот пример показывает значение природы фазового пространства, его связности, для картины поведения фазовь1Х траекторий. Общие законы поведения, определяемые одним и тем же уравнением интегральных кривых, будут различны в случае плоскости и тора. [c.288]

Движение называется вибрационным или либрационным, если соответствующая фазовая траектория, не имея в себе особых точек, замкнута вокруг центра (кривая 3). В этом случае имеем незатухающие колебания. Движение называется ротационным, если фазовая траектория является периодической относительно х кривой. Движение называется лимитационным, если изображающая точка асимптотически стремится к особой точке. Такова, например, на рис. 50 ветвь траектории 4, лежащая слева, а также справа снизу от седла Ь, и, кроме того, нижняя часть кривой 1, т. е. 1". Движение называется инфинитным или убегающим, если изображающая точка уходит в бесконечность (например, верхняя правая ветвь кривой 4, т. е. 4, или кривой 1, т. е. 1, а также кривая 5). [c.109]

Заданное направление движения подводной лодки генер руется на экране в виде убегающей к горизонту дороги -светлой полосы, разделенной поперечными темными полосам которые как бы набегают на рулевого с большей или меньше скоростью в зависимости сзт скорости хода лодки. Вместо то1 чтобы следить за показаниями приборов, рулевому достаточ / смотреть на экран и стремиться вести подводную лодку по л жащей перед ним дороге . Ксзмандир корабля или вахтеннь офицер подают команды рулевому, также пользуясь экрано для чего в электронное моделирующее устройство вводят н вые заданные значения курса и глубины погружения лодк В результате линия дороги на экране определенным образе [c.236]

I Убегающие траектории. Если прямая г = к нигде не пересекает кривую энергетического баланса г = П(д ) и нигде ее не касается и если при этом прямая г = Н лежит ниже кривой г = П(л ), то движение системы не осуществляется. Если кривая г = П(лг) лежит всеми своими точками ниже прямой 2 = к, то фазовая траектория будет СОСТОЯТЬ из двух симметричных относительно оси Ох ветвей, уходящих в обе стохюны в бесконечность (рис. 116). Изображающая точка будет двигаться по такой траектории, не останавливаясь, в одном направлении до бесконечности. Такое движение изображающей точки называется убегающим движением, а соответствующие фазовые траектории — убегающими траекториями. [c.479]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...