Ускорение Кориолиса полное

Теорема Кориолиса. Полное ускорение в сложном движений слагается геометрически из трех векторов 1) из полного ускорения относительного движения 2) из полного ускорения переносного движения и 3) из поворотного ускорения. [c.71]

С другой стороны, на основании доказанной нами в кинематике теоремы Кориолиса, полное ускорение j слагается из трех векторов относительного ускорения g, переносного ускорения / и поворотного ускорения к, т. е. [c.390]

Уравнения сохранения количества движения суммарного континуума. В задачах геофизики и аэрономии приходится иметь дело с относительными движениями газовой среды в атмосфере, изучаемой в системе координат, связанной с вращающейся поверхностью планеты. Благодаря этому в соответствующих уравнениях движения появляются дополнительные члены, учитывающие ускорение Кориолиса, а также центростремительное ускорение (часто малое по сравнению с ускорением свободного падения), связанные с вращением планеты. Полное уравнение сохранения количества движения для многокомпонентной газовой смеси в субстанциональной форме в этом случае принимает вид [c.75]

Найти полное ускорение материальной точки Л, движущейся произвольным образом вдоль прямой Д, проходящей через неподвижную точку О и вращающейся в плоскости II с произвольной угловой скоростью о. Очевидно, что ускорение w точки Л будет состоять из относительного ускорения,, переносного ускорения и ускорения Кориолиса. Обозначим через г расстояние ОЛ тогда относительное ускорение направлено вдоль ОЛ и [c.379]

Выражение абсолютного ускорения при произвольном переносном движении изменяется. В этом случае полное ускорение точки Р складывается уже из трех составляющих — переносного, относительного и поворотного, или добавочного, называемого также ускорением Кориолиса. Обозначим последнее через а] . В таком случае получим [c.294]

Полное ускорение любой точки плунжера складывается из геометрической суммы трех ускорений относительного в направлении оси плунжера, переносного (вращательного) и ускорения Кориолиса (поворотного). [c.248]

Полученное уравнение показывает, как выражается полное ускорение сложного движения вектор e, равный по величине 2о)а sin fJ, называется поворотным ускорением. Уравнение (55) приводит к следующей теореме, принадлежащей Кориолису. [c.71]

Аналитическое доказательство теоремы Кориолиса. Материальная точка движется по траектории, отнесенной к осям 0 Ъ( которые в свою очередь движутся относительно осей Охуг. Составим проекцию на ось Ох полного ускорения в абсолютном движении. Для этого берем формулу, выражающую координату х через S, ij, С [c.143]

Таким образом, полное ускорение точки М в сложном движении является геометрической суммой ускорений переносного, относительного и кориолисова. Формулу (10) называют иногда теоремой Кориолиса. [c.269]

Движение плоской фигуры мы рассматривали как составное, состоящее из переносного поступательного вместе с полюсом и относительного вращательного вокруг полюса, приняв за полюс мгновенный центр ускорений. При таком условии переносное ускорение и ускорение Кориолиса равны нулю и в схеме (110 ) остается только одна ее часть. Полное относительное ускорение становится тождественным полному абсолютному ускорению. Но чтобы получить абсолютное нормальное ускорение и абсолютное касательное ускорение точки, мы должны спроецировать это полное ускорение точки на прямую, соединяющую эту точку с мгновенным центром скоростей (а не ускорений), и на прямую, ей перпендикулярную, т. е. надо спроецировать ускорение на главную нормаль к абсолютной траектории точки и на направление а олютнои скорости. Схема (110 ) принимает вид [c.241]

Но полное ускорение сложного движения не равно сумме относительного и переносного ускорений в правой части имеются еще слагаемые, не относящиеся ни к переносному, ни к относительному ускорению. На существование ускорения особого рода в сложном движении впервые обратил внимание французский математик Ко-риолис. Оставшиеся в правой части члены определяют ускорение Кориолиса для сложного движения точки М. Оно равно [c.60]

К, у. отсутствует, когда переносное движение является поступательным (шц(,р=0) илп когда относит, движение происходит вдоль прямой, параллельной оси переносного вращения (а = 0). Понятием К. у. пользуются в кинематике при определенин полного ускорения точки но ускорениям составных движений, а также в динамике при изучении относит, движения (см. Кориолиса сила). [c.461]

Формула Ривальса раскрывает характер теоремы Кориолиса, давая полное представление об определении ускорения точки подвижной системы отсчета. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...