Простые стационарные ванны

ВАННЫ ДЛЯ ПОКРЫТИЯ Простые стационарные ванны [c.346]

Предложен [10] весьма простой состав раствора для фосфатирования при цеховой температуре, содержащий 100— 200 г/л препарата мажеф. Применение этого раствора исключает необходимость последующей промывки деталей водой, что упрощает технологический процесс фосфатирования, особенно для деталей больших размеров. Указанный раствор может применяться и при нагревании до 60—80°. Он пригоден как для стационарных ванн, так и для нанесения пульверизацией, кистью и тампоном. [c.72]

Конструкция стационарной ванны цинкования не имеет никаких специфических особенностей, отличающих ее от ванн для прочих гальванических покрытий. В тех случаях, когда необходимо произвести, например, покрытие наружных цилиндрических поверхностей равномерным слоем, полезно применить клеточное расположение анодов, как это изображено на фиг. 12. Перемешивание кислых электролитов производят сжатым возду" хом, посредством барботера, расположенного по дну ванны параллельно катодной штанге. Для этой же цели может служить механическая мешалка, простейшая конструкция которой изображена на фиг. 13. [c.52]

Ввиду высокой электропроводности металлов внутри анодов и катодов не может возникнуть никакой разности потенциалов. Для оценки сопротивлений и плотностей тока в растворах электролита можно, например, измерить в электролитической ванне па переменном токе первичное распределение потенциалов без учета поляризации [31], если на электродах нет никаких покрытий, создающих помехи, или же в простейших случаях рассчитать стационарное электрическое поле [32]. В общем случае фактическое распределение потенциалов после наступившей поляризации будет более равномерным, чем первичное распределение. [c.350]

Для замены токсичных цианистых электролитов разработаны и используются цинкатные, аммиакатные и другие электролиты. Они не ядовиты, просты по составу и дешевы, обладают высокой электропроводностью и хорошей рассеивающей способностью цианистых электролитов. Выход цинка по току в них значительно выше, чем в цианистых. Поэтому цинкатные и аммиакатные электролиты предназначены для цинкования деталей простой и сложной формы в стационарных, колокольных и барабанных ваннах. [c.201]

Ванны этого типа — промежуточные между простыми ваннами для ручной промывки и более совершенными стационарными шкафами для механизированной промывки деталей. [c.227]

МЕТОД ВАН-ДЕР-ПОЛЯ. Используем здесь этот метод в качестве одного из общих приближенных способов построения предельных циклов автоколебательных систем на фазовой плоскости. В наглядной и простой форме этот метод дает также возможность проследить за движением изображающей точки в переходных состояниях системы и сформулировать законы установления стационарных режимов. В дальнейшем своем развитии он приводит к одному эффективному методу расчета квазилинейных неавтономных систем — методу осреднения, первое обоснование которого было дано Л. И. Мандельштамом и Н. Д. Папалекси ). [c.506]

Однослойная эбонитовая или полуэбонито-вая обкладка толщиной 2—4 мм применяется для стационарных аппаратов простых конфигураций—баков, ванн, мерников. Двухслойная эбонитовая обкладка общей толщиной 4 мм применяется для насосов, вентиляторов, цен-трофуг. Однослойная обкладка из мягкой резины назначается для защиты металлических и деревянных реакторов. Двухслойная обкладка, состоящая из эбонита толщиной в 1,5 мм и поверх него слоя мягкой резины в 3 мм, применяется в случаях, требующих прочности крепления и стойкости против истирающего действия содержимого реактора. Двухслойная обкладка, состоящая из слоя мягкой резины [c.325]

В чисто абсорбционном резонансном случае Д = 0 = о стационарный режим описывается формулой (9.49). Нелинейный член 2Сх/(1 + х ) возникает из-за наличия поля реакции, т. е. из-за атомных кооперативных эффектов, мерой которых является параметр С При очень больших х уравнение (9.49) переходит в решение для пустого резонатора х = у т. е. Ет Е,). Атомная система насыщается настолько, что среда просветляется . В этой ситуации каждый атом взаимодействует с падающим полем так, как если бы других атомов не было это — некооперативное поведение, и квантовостатистическое рассмотрение показывает, что атом-атомные корреляции здесь пренебрежимо малы. При малых же х уравнение (9 49) сводится к соотношению г/ = (2С + 1) х. Линейность в этом соотношении связана с тем простым обстоятельством, что при малых внешних полях отклик системы линеен. В этой ситуации атомная система не насыщается при больших С кооперативное поведение атомов доминирует, и мы имеем сильную атом-атомную корреляцию. Кривые у (л ), которые получаются при различных С, аналогичны кривым Ван-дер-Ваальса для фазового перехода жидкость — пар. причем величины х, у н С играют роль давления, объема и температуры соответственно. При С <4 величина у является монотонной функцией переменной л , так что бистабильность не возникает (рис. 9.8). Однако для части кривой дифференциальное усиление йхЫу оказывается большим единицы, так что в этой ситуации возможен транзисторный режим. Действительно, если интенсивность падающего света адиабатически модулируется и среднее величины / таково, что dIт/dI = х1у)йх/ау>1, то в прошедшем излучении модуляция будет усилена. [c.243]

Задачи о движении N точечных вихрей и, в частности, их стационарных конфигураций имеют важные для приложений аналогии в небесной механике, физике сверхтекучего гелия и в математической биологии. Изучение движения небольшого числа точечных вихрей вблизи простейших форм границ (например, прямолинейной или круговой) дает представления о влиянии геометрически более сложных границ на природу порядка и хаоса в динамике вихрей. Результаты исследований эволюции конечного числа вихрей, первоначально равномерно расположенных на концентрических окружностях, оказыватся полезными для анализа характеристик дорожек Кармана, что, с другой стороны, позволяет изучать процессы вихреобразо-вания за плохообтекаемыми телами. [c.11]

А. принципиально отличаются от остальных колебат. процессов в диссипативной системе тем, что для их поддержания не требуется периодич. воздействий извне. Колебания скрипичной струны при равномерном движении смычка, тока в радиотехн. генераторе, воздуха в органной трубе, маятника в часах—примеры А. В простейших автоколебат. системах можно выделить колебат. систему с затуханием, усилитель колебаний, нелинейный ограничитель и звено обратной связи. Напр., в ламповом генераторе (генераторе Ван-дер-Поля — рис. 1) колебат. контур, состоящий из ёмкости С, индуктивности Ь и сопротивления i , представляет собой колебат. систему с затуханием, цепь катод — сетка и индуктивность Ь образуют цепь обратной связи. Случайно возникшие в контуре ЬС малые собственные колебания через катушку Ь управляют анодным током а лампы, к-рый усиливает колебания в контуре при соответствующем взаимном расположении катушек Ь и Ь положительная обратная связь. Если потери в контуре меньше, чем вносимая таким образом в контур энергия, то амплитуда колебаний в нём нарастает. С увеличением амплитуды колебаний, вследствие нелинейной зависимости анодного тока а от напряжения V на сетке лампы, поступающая в контур энергия уменьшается и при нек-рой амплитуде колебаний сравнивается с потерями. В результате устанавливается режим стационарных периодич. колебаний, в к-ром все потери энергии компенсирует анодная батарея. Т. о., для установления А. важна нелинейность, приводящая к ограниченности колебаний, т. е. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...