Цилиндрическая стенка с граничными условиями 1 рода

Теплопроводность в цилиндрической стенке (граничные условия I рода) [c.292]

Цилиндрическая стенка. Граничные условия третьего рода. Теплопередача. Рассмотрим неограниченную цилиндрическую стенку толщиной 8 = гг — i. Заданы температуры теплоносителей t] и t2, омывающих поверхности стенки, причем будем считать ti > t2. Заданы коэффициенты теплоотдачи oti и 2 на поверхностях стенки со стороны горячего и холодного теплоносителей. [c.136]

Теплопередача через цилиндрическую и шаровую стенки (граничные условия П1 рода) [c.301]

Теплопроводность цилиндрической стенки при граничных условиях первого рода [c.167]

Теплопроводность плоской и цилиндрической стенок при граничных условиях третьего рода (теплопередача) [c.169]

Безразмерные расчетные уравнения, полученные при решении задачи 15-1, пригодны для решения всех задач нестационарной теплопроводности двухслойной цилиндрической стенки с граничными условиями третьего рода с внутренней стороны (ао, [c.162]

Следующие девять глав (гл. 6—14) посвящены вопросам теплообмена и трения в трубах при стационарном режиме в случае отсутствия в потоке внутренних источников тепла, диссипации энергии и и свободной конвекции. В этих главах рассмотрен теплообмен в круглых, плоских, кольцевых, призматических и цилиндрических трубах при граничных условиях на стенке первого, второго и третьего рода как в случае развитого течения, так и в гидродинамическом начальном участке. Наряду с теплообменом при постоянных физических свойствах значительное внимание уделено теплообмену и трению при переменных свойствах жидкости и газа (гл. 7 и 9 и отдельные параграфы в других главах). В частности, в гл. 9 рассмотрены теплообмен и трение в сверхкритической области параметров состояния вещества, а также при наличии в потоке газа высокой температуры равновесной диссоциации. [c.4]

ЦИЛИНДРИЧЕСКАЯ СТЕНКА С ГРАНИЧНЫМИ УСЛОВИЯМИ I РОДА [c.348]

Рис. 8.7. Цилиндрическая стенка с граничными условиями III рода

Цилиндрическая стенка. Граничные условия первого рода. Имеется цилиндрическая стенка (труба), длина которой I существенно больше толщины (рис. 2.9). Такой цилиндр называется неограниченным. Обозначим внутренний радиус трубы i, а наружный г2- Теплопроводность материала стенки будем считать постоянной. Изотермические поверхности являются цилиндрическими, имеющими об1цую с трубой ось, а тепловой поток направлен радиально. [c.134]

В соответствии с граничными условиями первого рода после подстановки граничных значений г и Т в выражения (2.12) —(2.14) и принятия (для простоты) условия X = onst Ь = 0) из двух линейных алгебраических уравнений (для каждого случая) найдем значения i и 2-Подставив значения С, и С2 в выражения (2.12) —(2.14), определим распределение температур по толщине соответственно плоской, цилиндрической и сферической стенок [c.83]

Для получения температурного поля адиабатического цилиндрического источника в полубесконечном массиве (/(, = onst) воспользуемся принципом суперпозиции тепловых потоков от точечных источников. Положим, что мощность источника тепла рассредоточена вдоль окружности стенки трубы с постоянной плотностью q = Q/2 Kl . Для простоты будем считать, что ось 0Y проходит через центр трубы, т. е. координаты центра трубы (О, Ь). Нестационарное температурное поле точечного источника примем в виде (рассматриваем граничные условия 1-го рода) [c.8]

Для v yчaя многослойной цилиндрической стенки (рис. 2.14) и граничных условий 1-го рода методами, совершенно аналогичными тем, которыми мы пользовались при рассмотрении [c.37]