Взаимность внешних воздействий

ВЗАИМНОСТЬ ВНЕШНИХ ВОЗДЕЙСТВИЙ [c.163]

Взаимность внешних воздействий. Если из уравнений [c.163]

Докажем теперь важное свойство коэффициентов Lik, называемое соотношениями взаимности Онсагера. Оно заключается в том, что матрица коэффициентов Lik симметрична, Lik = Lki (с некоторыми оговорками, которые будут сформулированы ниже). Для доказательства соотношений Онсагера уже недостаточно соображений феноменологической термодинамики и следует прибегнуть к микроскопической теории. Основная гипотеза, на которой базируется теория Онсагера, заключается в том, что макроскопическое слабо неравновесное состояние системы можно рассматривать с помощью методов статистической физики, рассматривая его как крупную флуктуацию. Иначе говоря, по гипотезе Онсагера градиенты температуры, плотности, проекций скорости и т. д., созданные в неравновесной макроскопической системе внешними воздействиями, подчиняются тем же статистическим законам, что и градиенты, возникающие благодаря флуктуации. [c.573]

Принцип взаимности, утверждающий некоторую симметрию между внешним воздействием и наблюдаемыми результатами деформации упругого тела, известен в статике и может быть выражен известной формулой Бетти. Распространение его на динамические упругие явления выполнено [c.294]

Так как и Ф представляют собой внешние воздействия, то, применяя теорему (5.27) о взаимности, напишем [c.166]

Из сравнения (2.25) и (2.26) следует важный вывод при воздействии на один осциллятор внешней силы второй будет колебаться так же, как первый при воздействии внешней силы на второй. Это — известная теорема взаимности. Она справедлива для линейных систем с любым числом степеней свободы, в том числе и для распределенных систем, а с соответствующими изменениями в формулировке — и для сплошных сред. В электродинамике, например, теорема взаимности широко используется в теории антенн. В применении к идеализированным антеннам — элементарным колеблющимся диполям — ее можно сформулировать следующим образом [7]. [c.50]

В случае односвязного тела, свободного от внешних нагрузок (рг = о, Хг = 0) и испытываюш,его температурное воздействие, интеграл от первого инварианта напряженного сост )яния по объему тела равен нулю. Суш,ественную роль в определении поля перемеш ений играет метод Майзеля ), вый денный из теоремы взаимности. Рассмотрим тело, занимающее область V, жестко закрепленное на поверхности Ли (и = 0), а на поверхности Ла свободное от нагрузок. Под действием нагревания в теле появятся перемещения иг и температура 0. Из уравнения (40) для pi = О, Хг = О на Ла, г = О на Ли имеем [c.478]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...