Взаимодействие коаксиальных вихревых пар

Конструктивно МГД-генераторы различаются конфигурацией и размерами каналов. Наиболее распространенным и простым является линейный канал прямоугольного сечения, расширяющийся по пути потока плазмы. В дисковых МГД-генераторах канал образуется стенками, расположенными по радиусу, на которые опираются верхний и нижний диски. В коаксиальных (вихревых) МГД-генераторах плазма подается тангенциально в полость между двумя цилиндрическими электродами. Если зазор между электродами невелик, то при той же длине взаимодействия плазмы с магнитным полем коаксиальный МГД-гене-ратор по своим параметрам близок к линейному. [c.289]

Уравнения движения. Задачи о взаимодействии круговых вихревых колец принадлежат к числу наиболее интересных проблем динамики завихренности. С момента опубликования работы [135), где приводится качественное описание совместного движения двух коаксиальных вихревых колец, постоянный интерес к этой области обусловлен не только внутренней красотой задач, но и прямым применением полученных при их решении результатов к объяснению природы различных физических явлений. Решение задачи для общего случая движения нескольких произвольно ориентированных вихревых колец наталкивается на огромные математические трудности и в настоящее время отсутствует. Важный частный случай взаимодействия коаксиальных тонких вихревых колец представляется более доступным для математической трактовки и анализа результатов. Тем не менее, благодаря сложной картине взаимодействия нельзя, рассмотрев какие-либо конкретные случаи, предсказать поведение системы коаксиальных колец в общем виде. Поэтому будем придерживаться такой линии описания, которая будет использовать любую возможность классифицировать процессы взаимодействия по характерным начальным условиям. [c.191]

Как и при взаимодействии плоских вихревых структур, в пространственном осесимметричном движении весьма вероятны неупорядоченные хаотические ситуации. В данном параграфе рассмотрим общие положения движения системы из N коаксиальных вихревых колец, а также детально ситуацию, когда взаимодействуют два коаксиальных вихревых кольца произвольных начальных параметров. [c.191]

Суммируя изложенное, отметим, что рассмотрены практически все возможные случаи взаимодействия двух коаксиальных вихревых ко- [c.205]

При такой взаимодействии хаотическое движение отсутствует. Здесь возможно как периодическое движение системы ( чехарда ), так и разовое взаимодействие колец. Во всех ситуациях максимальный показатель Ляпунова А,, стремится к нулю, сечение Пуанкаре состоит из нескольких точек. При этом число параметров, определяющих движение двух коаксиальных вихревых колец, сводится к [c.213]

Одним из важных параметров, характеризующих движение системы, является период обращения колец Т. На рис. 76 представлена зависимость периода обращения системы двух коаксиальных одинаковых вихревых колец от начальных отношений Значения периодов отнесены к периоду обращения T лля системы, у которой / о/ао 1(Ю. Как видно, существенные изменения в периоде обращения наблюдаются при уменьшении относительной толщины колец менее <0,01, т.е. когда взаимодействуют очень тонкие кольца. В диапазоне изменений значений 0,01 <Н а <0,1 толщина колец слабо сказывается на периоде обращения. [c.207]

Взаимодействие коаксиальных вихревых пар. Существуют ситуации, когда система уравнений, описывающая движение в безграничной жидкости, имеет строго детерминированное упорядоченное решение. Это, в первую очередь, относится к движениям, имеющим геометрическую симметрию и определенные отнопения интенсивности вихрей. Важен и недостаточно изучен до настоящего времени анализ влияния интенсивности вихрей на интегрируемость или неинтегри-руемость системы. [c.115]

Процесс взаимодействия двух коаксиальных пар в зависимости от знаков интенсивностей и начального расположения состоит либо в движении пар в одном направлении, сопровождающемся их периодической чехардой — попеременным проскакиванием одной пары внутри другой и чередованием передней и загяней пар —, либо в их встречном движении. Качественно явление чехарды для случая коаксиальных -вихревых колей описано в [135], а для случая пар количественно исследовано в [ 130,142,172]. [c.116]

Итак, суммируя исследования процесса взаимодействия двух одинаковых по интенсивности коаксиальных вихревых пар, следует подчеркнуть несколько моментов. Во-первых, отсутствие хаоса в системе четырех вихрей — решение выражается как функция времени и инвариантов с и Л (3.74). Во-вторых, в системе возможна периодичес кая чехарда при движении пар в одном направлении. В-третьих, при начальном движении пар в противоположных направлениях возможны два типа столкновения прямое, выражаемое схематично формулой 1 3 + 2 4 — / + 2 4 ( см. рис. 31) обменное рассеяние, формула которого имеет вид 1 3 - -2 4 — 1 4 2 3( см. рис. 32). [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...