Линза как фазовый корректор

Если оптическая система содержит только фазовые корректоры, то простое несовпадение оси пучка с осью симметрии системы еще не дает оснований для специального рассмотрения. Дело в том, что в отсутствие амплитудных корректоров выбор оптической оси системы достаточно произволен. Можно принять ее совпадающей на входе системы с осью интересующего нас п) чка. Внутри системы она при эксцентричном прохождении линз (или ячеек, на которые могут быть разбиты участки линзоподобной среды) будет претерпевать изломы наподобие изображенного на рис. 136- Нетрудно видеть, что ось пучка в точности последует за ней, ведя себя как луч, подчиняющийся законам геометрической оптики. [c.41]

Чаще всего используются квадратичные фазовые корректоры — тонкие линзы. Линза с фокусным расстоянием, равным радиусу кривизны сферического волнового фронта, превращает последний в плоский и, таким образом, позволяет начисто избавиться от той компоненты расходимости, которую мы называли геометрической. [c.57]

Вспомним, что падающая на линзу волна проходит в диэлектрике, образующем линзу, вблизи оси больший оптический путь, нежели на краю, и, следовательно, волна в центре линзы имеет больший набег фазы, чем на ее краю. Принимая во внимание симметрию линзы, нетрудно понять, что зависимость набега фазы от расстояния до оси линзы должна быть квадратичной. Это свойство линзы и лежит в основе определения квадратичного фазового корректора. Квадратичным фазовым корректором называется идеальный оптический элемент, который, будучи расположен на пути бегущей волны, вносит в нее дополнительный фазовый набег, квадратично зависящий от поперечных координат. Если волна бежит в положительном направлении оси 2 , то, проходя через квадратичный фазовый корректор, она приобретает дополнительный набег фазы, равный [c.25]

Но последнее равенство как раз и означает, что сферическая волна соберется в фокусе фазового корректора. Таким образом, квадратичный фазовый корректор действительно ведет себя как линза. [c.26]

Рассмотрим потери, вносимые в резонатор гауссовой диафрагмой, при этом для общности будем считать, что она совмещена с квадратичным фазовым корректором (линзой) и их совместное действие на нучок описывается матрицей (1.40), причем величина Р принимает комплексные значения [c.34]

Рассмотрим резонатор, изображенный на рис. 1.10, причем пренебрежем набегами фаз на зеркалах и других фазовых корректорах (например, линзах). Как видно из (1.6), набег фазы на оси пучка (г = 0) на отрезке свободного пространства длиной Ь равен [c.43]

Линза как фазовый корректор. Изменяя фазу световой волны, линза выступает в роли фазового корректора. Рассмотрим двояковыпуклую линзу, характеризующуюся радиусом кривизны поверхностей г и радиусом апертуры а (рис. 2.47). Обозначим о — максимальная толщина линзы, й х, у) — ее толщина в точке ху плоскости апертуры, п — показатель преломления, f — фокусное расстояние. Пусть (х, у) — поле на входной опорной плоскости Р , а 2 х. у) — на выходной плоскости Р. Полагая, что модуль амплитуды поля при прохождении линзы не изменяется, представим [c.172]

Линза является, как можно видеть, квадратичным фазовым корректором. [c.173]

Фазово-амплитудные корректоры (линзы, гауссовы диафрагмы) име- [c.258]

Тошсая линза со сферическими поверхностями является так называе- ШМ квадратичным фазовым корректором. Дело в том, что прохождение параксиального пучка через такую линзу, поверхности которой просветлены, не сопровождается заметным изменением распределения интенсивности излучения (просто из-за малости дистанции). Меняется только форма волнового фронта, что эквивалентно умножению распределения комплексной амплитуды на чисто фазовый множитель, вид которого, как мы увидим, вполне оправдывает данное выше название. [c.17]

Прежде чем рассматривать прохождение гауссова пучка через тонкую линзу, познакомимся с важным понятием квадратичного фазового корректора. Это понятие является обобщением и идеализацией понятия тонкой лиизы, оно позволяет с единой точки зрения рассматривать линзы, сферические зеркала и некоторые другие оптические элементы. [c.25]

Второе из равенств (1.38) также имеет простой смысл — размер перетяжки при прохождении фазового корректора не изменяется, что впрочем яспо и из физических соображений, поскольку толш,ииа линзы пренебрежимо мала по сравнению с ее фокусным расстоянием. [c.27]

Это и есть искомый закон преобразования комплексного параметра гауссова пучка нри его прохождении через фазовый корректор (линзу). Этот закон можно представить в виде правила AB D (1.18), если фазовому корректору (линзе) сопоставить лучевую матрицу [c.28]

Равенство (1.42) говорит о том, что фаза гауссова пучка па оси пучка пе изменяется при прохождении через фазовый корректор. Если бы было необходимо учесть независимый от поперечных координат фазовый добавок, вносимый линзой, учесть, скажем, толгципу линзы таким образом, то это можно было бы сделать как раз в равенстве (1.42). В этом случае в его правой части появится дополнительное слагаемое А(/ . Равенство (1.42) важно для определения спектра лазерного резонатора ( 1.5). [c.28]

Огромные возможности открывает компьютерная оптика для получения оптических элементов, позволяющих корректировать амплитудно-фазовое распределение поля в световых пучках. Такого рода корректоры позволяют сформировать волновой фронт заданной формы. К числу корректоров принадлежат, в частности, компенсаторы- элементы, преобразующие плоский или сферический волновой фронт в асферический произвольного порядка. Основное назначение компенсаторов - контроль оптических поверхностей. При этом компенсатор формирует эталонный волновой фронт для интерферометрического исследования изготавливаемой оптической поверхности или же играет роль "нулевой линзы", сводя асферическую задачу к сферической. [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...